Начало - струя
Cтраница 2
Где Q - избыточное количество тепла, проходящее в сечении s; Q0 - 70 же, в начале струи. [16]
В этом примере я обращаю особенное внимание на то, что форма течения жидкости в трубе на длинном пути определяется формой начала струи. [17]
Поток массы, протекающий между разделяющей линией тока и линией тока, приходящей в критическую точку области замыкания, равен потоку массы в начале струи. [18]
 |
Универсальная кривая изменения скорости по оси симметричной струи. [19] |
Кривые изменения осевой скорости струй, истекающих в псевдоожи-женный слой из насадок различной конструкции ( цилиндрического сопла и сопла, спрофилированного по уравнению Витошинского), практически совпадают в конце факела и расслаиваются в начале струи. Расслоение кривых в начальных сечениях струй обусловлено, очевидно, различием начальной неравномерности профилей скорости струй и свидетельствует о том, что картина развития струи в псевдоожиженном слое на определенных расстояниях зависит от истории ее возникновения. [20]
На рис. 1.107 представлена схема затопленной свободной турбулентной струи. Началом струи считают обычно выходное сечение насадки. На протяжении от начального сечения до переходного имеется ядро струи, или ядро постоянных скоростей. Во всех точках этой области скорости одинаковы и равны ид. [21]
Причиной возникновения висячего скачка в осесимметричной струе является сверхзвуковое радиальное растекание газа, при котором происходит перерасширение ( РРН), завершаемое ударной волной, выводящей линии тока в зону давления, близкого к окружающему. Ослабление висячего скачка с приближением к началу струи объясняется тем, что при этом уменьшается радиальное смещение линий тока, а следовательно, ослабляется и перерасширение. [22]
Причиной возникновения вирячего скачка в осесимметричной струе является сверхзвуковое радиальное растекание газа, при котором происходит перерасширение ( рра), завершаемое ударной волной, выводящей линии тока в зону давления, близкого к окружающему. Ослабление висячего скачка с приближением к началу струи объясняется тем, что при этом уменьшается радиальное смещение линий тока, а следовательно, ослабляется и перерасширение. [23]
 |
Схема струи в свободном поперечном потоке. [24] |
При этом угол Ф изменяется от 0 в начале струи до 90 в конце ее. [25]
Если форма среза сопла отличается от круга или прямоугольника, то можно обойтись без знания площади выходного сечения сопла и скорости истечения, заменив это сечение равновеликим кругом. Для этого достаточно знать статическое давление снаружи, полное давление в начале струи, расход газа G и воспользоваться вместо второй формулы ( 88) известными зависимостями ( 109) или ( 111) из гл. [26]
Подторможенные частицы активного потока вместе с увлеченными частицами окружающей жидкости образуют турбулентный пограничный слой струи, толщина которого в направлении течения возрастает. Если в выходном сечении сопла скорости распределяются равномерно4), то в начале струи толщина пограничного слоя равна нулю. В этом случае границы пограничного слоя представляют собой расходящиеся поверхности, которые пересекаются у кромки сопла ( фиг. [27]
Статическое давление по оси струй, вытекающих из конических сопл с коротким цилиндрическим участком, на короткой длине L я da резко падает от давления на выходе из сопла приблизительно до давления в окружающей среде. В конических соплах с длинным цилиндрическим участком на выходе из сопла, наоборот, в начале струи наблюдается большое разрежение, которое приблизительно на длине L 0 5 э возрастает тоже приблизительно до давления в окружающей среде. [28]
Приведенные выше данные по образованию тумана при смешении газов в струе могут быть использованы для определения скорости образования новой фазы, а также для определения скорости роста капель в пересыщенном паре. Между тем из результатов изучения гидродинамики свободной струи 2 13 следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. [29]
Приведенные выше данные по образованию тумана при смешении газов в струе могут быть использованы для определения скорости образования новой фазы, а также для определения скорости роста капель в пересыщенном паре. Между тем на основании результатов изучения гидродинамики свободной струи12 13 следует, что смешение газов происходит уже в самом начале струи. Отсутствие тумана в начальном участке струи при достаточном пересыщении пара ( что подтверждается образованием тумана в основном участке струи) объясняется тем, что скорости потока по осям х и у в начальном участке струи велики. Поэтому время пребывания газовой смеси в зоне максимального пересыщения пара оказывается недостаточным для того, чтобы произошло сбразсвание зародышей и чтобы эти зародыши выросли до размеров, достаточных для наблюдения заметного оптического эффекта. [30]
Страницы: 1 2 3