Начало - унос
Cтраница 2
Фиктивная скорость WQ, соответствующая переходу неподвижного слоя в состояние псевдоожижения, называется скоростью псевдоожижения, фиктивная скорость WQ, соответствующая началу уноса частиц - скоростью уноса. [16]
Хотя в представленные уравнения, определяющие условия начала динамического уноса капель, не входит плотность газа, которая в экспериментах варьировалась на два порядка ( Pg / Pi - Ю 3 - 10 1) за счет вариации давления, влияние плотности газа проявляется через число Вебера We13, пропорциональное pg ( иг-у з) 2 - Поэтому чем больше pg, тем при меньших скоростях yt достигаются условия начала уноса. [17]
При дальнейшем увеличении скорости газа ( точка С на рис. 3) начинается унос твердых частиц из аппарата. Началу уноса соответствует вторая критическая скорость шкр. [18]
Интервал чисел псевдоожижения, в котором может существовать взвешенный слой, характеризуется отношением скоростей уноса ( акр. Отсюда следует, что начало уноса твердых частиц из аппарата определяется не средним их диаметром, а диаметром наиболее мелких частиц в слое данного материала. [19]
 |
Значения коэффициента Ь. [20] |
При дальнейшем увеличении скорости газа силы трения газа о жидкость становятся больше силы тяжести и начинается движение жидкости снизу вверх. Критическая скорость, соответствующая началу уноса жидкости газом, называется пределом захлебывания. Начало захлебывания является верхней границей работы колонн в режиме подвисания. [21]
Для полидисперсных материалов интервал возможных чисел псевдоожижения меньше, чем, например, рассчитанный по формулам ( 111 - 67) и ( 1П - 68) дли средних диаметров частиц. Это объясняется тем, что начало уноса частиц из аппарата определяется не средним их диаметром, а диаметром самых мелких частиц слоя. [22]
Для полидисперсных материалов интервал возможных чисел псевдоожижения меньше, чем, например, рассчитанный по формулам ( Ш-67) и ( Ш-68) для средних диаметров частиц. Это объясняется тем, что начало уноса частиц из аппарата определяется не средним их диаметром, а диаметром самых мелких частиц слоя. [23]
Экспериментальные исследования начала динамического уноса капель с поверхности пленки посвящены в основном определению параметров потока ( расхода жидкости в пленке и критической скорости газа), при которых начинается унос ( Н. А. Мо-жаров, 1959; А. Я. Живайкин, 1961; В. А. Чернухин, 1965; G. Поэтому в этих работах в критериальных соотношениях для определения начала уноса в качестве определяющего параметра т13 не использовалось, в силу чего соответствующие соотношения носят ограниченный, а иногда и противоречивый характер. [24]
Поэтому в этих работах в критериальных соотношениях для определения начала уноса в качестве определяющего параметра т13 не использовалось, в силу чего соответствующие соотношения носят ограниченный, а иногда и противоречивый характер. [25]
На рис. 2 показана зависимость степени расширения слоя от скорости подачи растворителя при начальной высоте слоя л0 10 см и различных размерах частиц воска. Интервал Wfi6 для широкой фракции равен 0 2 - 0 4 см. сек, скорость начала уноса частиц W7y 1 1 см.сек. Достаточно большая разность Wv - Wpn6 свидетельствует о том, что широкая фракция воска при / z010 см и бензине в качестве растворителя может псевдсожижатъся на описанной колонке без значительных потерь. [26]
Скорость стесненного осаждения соответствует верхнему пределу существования взвешенного слоя, когда скорость потока среды достигает значения, при котором дальнейшее ее увеличение приводит к началу уноса частиц из псевдоожиженного слоя. [27]
Скорость стесненного осаждения соответствует верхнему пределу существования взвешенного слоя, когда скорость потока среды достигает величины, при которой дальнейшее ее увеличение приводит к началу уноса частиц из псевдоожиженного слоя. [28]
Скорость стесненного осаждения соответствует верхнему пределу существования взвешенного слоя, когда, скорость потока среды достигает величины, при которой дальнейшее ее увеличение приводит к началу уноса частиц из псевдоожиженного слоя. [29]
Как видно из сопоставления, при таких форси-ровках все штыбовые фракции уже будут находиться во взвешенном состоянии и уноситься потоком. Следует учесть при этом, что на самом деле в горящем слое частицы будут обладать значительно повышенным сопротивлением, а горячий газо-воздушный поток - значительно повышенными скоростями, что передвинет начало уноса в сторону еще меньших тепловых форсировок и вызовет при практикуемых фореировках унос еще более крупных фракций. Таким образом, штыбовые фракции ( 0 - г - 3 мм) непригодны для чисто слоевых методов сжигания, если только топливо не обладает спекаемостыо, которая может практически ликвидировать всякий унос. [30]
Страницы: 1 2 3