Начало - ударная волна
Cтраница 1
 |
Обтекание вогнутой стенки. [1] |
Начало ударной волны определяется первой точкой пересечения линий Маха. [2]
Ге, а) соответствует началу ион-атомной ударной волны. [3]
В условиях скважины давление на границе начала ударной волны состоит из двух давлений. Одно из них возникает от взрыва заряда и действует в направлении к стенке колонны; другое - вызывается столбом жидкости в колонне и действует против давления взрыва. [4]
Те из точки 0, дает точку а - начало ионной ударной волны. [5]
Ее результат сводится к тому, что даже сильная неизотермичность плазмы ( TeuITiQ 30) практически не влияет на структуру фронта, благодаря действию электронной теплопроводности, прогревающей ионы к началу ионной ударной волны. [6]
Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи нее мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости - величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального изэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. [7]
Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи нее мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости - величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального нзэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. [8]
Определим теперь значение РО при использовании бескорпусного кумулятивного перфоратора. В этом случае давление на границе начала ударной волны от взрыва заряда может быть определено по теории мгновенной детонации. Форма кумулятивного заряда частично коническая. [9]
Давление, которое возникает на внутренней поверхности обсадной колонны от действия ударной волны жидкости в процессе перфорации, может быть определено параметрами фронта ударной волны. В случае перфорации пулевым и корпусным кумулятивным перфоратором границей начала ударной волны считается наружная поверхность корпуса перфоратора, а в случае перфорации колонн бескорпусным кумулятивным перфоратором - поверхность заряда. [10]
Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи нее мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости - величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального изэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. [11]
Такая точка начала ударной волны обладает некоторыми общими свойствами, которые мы здесь отметим. В самой точке начала интенсивность ударной волны обращается в нуль, а вблизи нее мала. Но в ударной волне слабой интенсивности скачок энтропии и ротора скорости - величины третьего порядка малости, и потому изменение течения при прохождении через волну отличается от непрерывного потенциального нзэнтропического изменения лишь в величинах третьего порядка. Отсюда следует, что в отходящих от точки начала ударной волны слабых разрывах должны испытывать скачок лишь производные третьего порядка от различных величин. [12]
Страницы: 1