Невозможность - распространение
Cтраница 2
Доказано, что скорость распространения пламени не обращается в нуль, а уменьшается до весьма малой, но отличной от нуля величины. Основная причина невозможности распространения пламени с меньшей скоростью заключается в тепло-потерях. Тепловые потери, которые вызывают прекращение горения при концентрации горючего в области нижнего концентрационного предела обусловлены снижением температуры пламени. [16]
Волна ие может распространяться вправо и влево от участка связи, резонансные колебания происходят между стенками в поперечном сечении. Говорить строго о невозможности распространения можно лишь при отсутствии омических потерь 0.1 ], тем не менее и в реальном волноводе поле резонирующего колебания сосредоточивается в непосредственной близости к участку связи, быстро убывая вправо и влево от него. [17]
В односвязной области это граничное условие приводит к ( р const ( а потому Е 0) как единственному решению, регулярному во всей области. Тем самым доказывается невозможность распространения этого типа волн по волноводам с односвязным сечением. В многосвязной лее области значение const в граничном условии не обязано быть одним и тем лее на различных граничных контурах, и тогда уравнение Лапласа имеет нетривиальные решения. При этом распределение электрического поля в поперечном сечении волновода соответствует плоскому электростатическому полю между обкладками конденсатора, находящимися при заданной разности потенциалов. [18]
Делается вывод о невозможности полного распространения на северные газопроводы закономерностей, установленных для газопроводов большого диаметра в других районах. [19]
Проверим поперечные размеры резонатора на невозможность распространения высших типов волн, нарушающих нормальную работу резонатора. [20]
Для того чтобы осуществить сверхзвуковое течение газа по трубе, необходимо впускать газ в трубу уже со сверхзвуковой скоростью. В связи с общими свойствами сверхзвукового движения ( невозможностью распространения возмущений вверх по течению) дальнейшее течение газа будет происходить совершенно независимо от условий на выходе из трубы. В частности, будет происходить совершенно определенным образом возрастание энтропии вдоль длины трубы, и максимальное ее значение будет достигнуто на определенном расстоянии х / & от входа. [21]
Для того чтобы осуществить сверхзвуковое течение газа по трубе, необходимо впускать газ в трубу уже со сверхзвуковой скоростью. В связи с общими свойствами сверхзвукового движения ( невозможностью распространения возмущений вверх по течению) дальнейшее течение газа будет происходить совершенно независимо от условий на выходе из трубы. В частности, будет происходить совершенно определенным образом возрастание нтропии вдоль длины трубы, и максимальное ее значение будет достигнуто на определенном расстоянии х / от входа. [22]
Для того чтобы осуществить сверхзвуковое течение газа по трубе, необходимо впускать газ в трубу уже со сверхзвуковой скоростью. В связи с общими свойствами сверхзвукового движения ( невозможностью распространения возмущений вверх по течению) дальнейшее течение газа будет происходить совершенно независимо 0т условий на выходе из трубы. В частности, будет происходить совершенно определенным образом возрастание энтропии вдоль длины трубы, и максимальное ее значение будет достигнуто на определенном расстоянии х lk от входа. [23]
Для того чтобы осуществить сверхзвуковое течение газа по трубе, необходимо впускать газ в трубу уже со сверхзвуковой скоростью. В связи с общими свойствами сверхзвукового движения ( невозможностью распространения возмущений вверх по течению) дальнейшее течение газа будет происходить совершенно независимо от условий на выходе из трубы. В частности, будет происходить совершенно определенным образом возрастание энтропии вдоль длины трубы, и максимальное ее значение будет достигнуто на определенном расстоянии х lk от входа. [24]
Мы видим, что зависимость Е ( а с ним и Н) от х, у дается решением двумерной электростатической задачи: Е - V2P где потенциал ф удовлетворяет уравнению Д2ф 0 с граничным условием ф const. В односвязной области это граничное условие приводит к ф const ( а потому Е 0) как единственному решению, регулярному во всей области. Тем самым доказывается невозможность распространения этого типа волн по волноводам с односвязным сечением. В многосвязной же области значение const в граничном условии не обязано быть одним и тем же на различных граничных контурах, и тогда уравнение Лапласа имеет нетривиальные решения, При этом распределение электрического поля в поперечном сечении волновода соответствует плоскому электростатическому полю между обкладками конденсатора, находящимися при заданной разности потенциалов. [25]
В достоверности и надежности экспериментальных методов заключается их преимущество. В единичности получаемых результатов и невозможности распространения их на другие явления, отличные от изученного, заключается их недостаток. [26]
Вычисление коэффициентов активности отдельных ионов можно было бы произвести по коэффициенту активности соли, если известен коэффициент активности второго иона. Тогда, предполагая, что коэффициент активности отдельного иона зависит лишь от ионной силы раствора, можно, переходя от одного электролита к другому ( с общим ионом), вычислить коэффициенты активности отдельных ионов. Такой расчет, в силу некоторой произвольности исходных данных и невозможности распространения правила ионной силы на любые концентрации, не может дать точных результатов, хотя для практических целей весьма удобно считать коэффициенты активности ионов одинаковой валентности приблизительно равнцми, если одинаковы ионные силы растворов. [27]
Значению Х0а 0 соответствует плоская волна, распространяющаяся при любых частотах. Для остальных волн распределение колебаний по сечению неоднородно. Кроме того, как следует из (3.2), при k Я, волновые числа становятся мнимыми, что соответствует невозможности распространения соответствующих волн при частотах, меньших некоторых критических. На критических частотах фазовые скорости обращаются в бесконечность, групповые - в ноль: возникает так называемый, радиальный резонанс. [28]
Полный учет влияния каждого из элементов возможен при снятии динамических характеристик действующей установки. В этом заключается особенность экспериментального метода, его достоинство и одновременно слабая сторона. Недостатком является невозможность распространения полученных ( часто с большими трудностями и затратами) результатов на паротурбинные блоки других типов, и для них динамические испытания должны быть проведены заново. Наиболее часто динамические испытания проводятся с целью получения исходной информации для выбора системы автоматического регулирования процессами в паротурбинном блоке. Для вновь разрабатываемого оборудования это означает предшествование ввода блока в эксплуатацию оснащению его регулирующими устройствами. При таком подходе сильно растягиваются сроки полного освоения новой техники. Априорный же выбор системы автоматического управления может дать удовлетворительный результат лишь при незначительном отличии вводимого оборудования от уже существующего. [29]
 |
Энергетический спектр гелия II. [30] |
Страницы: 1 2 3