Cтраница 1
Sd-группы, где незаполненная З - оболочка лежит вне остова аргона Is22s22p63s23p6 ( 18 электронов), но для 5 -группы ситуация более сложна. [1]
В Sd-группе поля такой величины не обнаружены. Некоторые элементы Sd-группы ( Ir, Os, Pt и Аи), будучи растворенными в железе, имеют сверхтонкие поля - 1 3 - 106 э и меньшие поля в других ферромагнетиках. Во всех этих элементах поля, очевидно, возникают благодаря контактному ферми-взаимодействию электронов проводимости ( 6s) с внутренними s - электронами поляризованного остова. Предполагают, что эту же величину поля, вероятно, можно ожидать в парамагнитных комплексах элементов Sd-группы. [2]
Все металлы с достроенной Sd-группой ( табл. 22) карбидов не дают, тогда как все переходные металлы образуют карбиды. Эффективность карбидообразования понижается с повышением числа электронов Зй. [3]
Так как многие атомы металлов Sd-группы обладают магнитными ядрами, то в спектреЭПР часто наблюдается сверхтонкая структура, обусловленная взаимодействием электрона с этими ядрами. Ядро со спином / обладает 2 / 1 ориентациями по отношению к направлению приложенного поля, и, следовательно, сверхтонкая структура состоит из 2 / 1 линий, равной интенсивности и находящихся на равном расстоянии друг от друга. Наиболее важные ядра, имеющие магнитные моменты, приведены в табл. 10.5. Для меди два изотопа имеют почти одинаковые магнитные моменты, так что обычно наблюдается один мультиплет, состоящий из четырех линий. [4]
В некоторых соединениях, таких, как комплексные цианиды Sd-группы, магнитные свойства свидетельствуют о том, что энергия в кристаллическом поле много больше и является достаточной для того, чтобы разорвать связь спинов между собой. [5]
У цезия начинается постройка шестой оболочки не только до образования Sd-группы, но и на четвертой еще не начиналась постройка 4Г - группы. Заполнение этой подгруппы, находящейся глубоко внутри атома, происходит только у элементов от цезия до Кассиопея, составляющих группу редкоземельных элементов, или лантанидов, Атомы этих элементов обладают одинаковой структурой двух наружных оболочек, но различаются по степени достройки внутренней четвертой оболочки. Известно, что эти элементы по своим химическим свойствам мало различаются, так как химические свойства определяются главным образом структурой наружных электронных оболочек. То же самое повторяется в седьмом периоде периодической системы. У элементов, следующих за актинием, - актинидов происходит достройка подгруппы f пятой оболочки. [6]
В Sd-группе поля такой величины не обнаружены. Некоторые элементы Sd-группы ( Ir, Os, Pt и Аи), будучи растворенными в железе, имеют сверхтонкие поля - 1 3 - 106 э и меньшие поля в других ферромагнетиках. Во всех этих элементах поля, очевидно, возникают благодаря контактному ферми-взаимодействию электронов проводимости ( 6s) с внутренними s - электронами поляризованного остова. Предполагают, что эту же величину поля, вероятно, можно ожидать в парамагнитных комплексах элементов Sd-группы. [7]
Как мы уже подчеркивали, выбор модельных объектов исследования диктуется требованиями метода радиоспектроскопии. В первую очередь будут исследованы вещества, в которых есть изотопы с ядерным спином, отличным от нуля в основной структуре. В Sd-группе ядерным спином обладает ядро 51V при 100 % естественного содержания. Титан также имеет нечетные изотопы, но их содержание составляет всего несколько процентов от общего числа ядер титана. Поэтому в первую очередь будет продолжено исследование ванадатов. Эти соединения представляют интерес также и как структурные аналоги силикатов. Их использование позволяет исследовать такие факторы, как координация ванадия, валентность и размеры катиона, локальная симметрия и сила кристаллического поля в различных узлах решетки. Эти исследования уже проведены на ванадатах щелочных металлов - структурных аналогах цепочечных силикатов. [8]
Эти отличия и определяют особенности спектров поглощения магнитных кристаллов. В них наряду с колебательными и фундаментальной полосами поглощения возникают линии поглощения, соответствующие электронным переходам между энергетическими уровнями переходных ионов. Частоты этих переходов определяются величиной расщепления уровней иона под действием внутри-кристаллического поля и спин-орбитальной связи и находятся обычно в инфракрасной и в видимой областях спектра. При этом спектры поглощения переходных ионов Sd-группы состоят, как правило, из широких линий, а линии поглощения редкоземельных ионов обычно бывают достаточно узкими. Обменные взаимодействия приводят к изменениям спектров поглощения, связанных с электронными переходами в переходных ионах. [9]
В Sd-группе поля такой величины не обнаружены. Некоторые элементы Sd-группы ( Ir, Os, Pt и Аи), будучи растворенными в железе, имеют сверхтонкие поля - 1 3 - 106 э и меньшие поля в других ферромагнетиках. Во всех этих элементах поля, очевидно, возникают благодаря контактному ферми-взаимодействию электронов проводимости ( 6s) с внутренними s - электронами поляризованного остова. Предполагают, что эту же величину поля, вероятно, можно ожидать в парамагнитных комплексах элементов Sd-группы. [10]