Недостаток - уравнение
Cтраница 2
 |
Изотерма уравнения Ван-дер - Ваальса. [16] |
В этой неоднозначности определения коэффициентов заключается недостаток уравнения Ван-дер - Ваальса. [17]
Составление аналитического выражения энергии ускорения для общего случая движения твердого тела представляется довольно громоздким, и в этом состоит недостаток уравнений Аппеля. [18]
В этом уравнении давление ( или сжимаемость) представлено в виде полинома от плотности с коэффициентами, зависимыми от температуры, которые также содержат экспоненциальный член, введенный для компенсации членов более высокого порядка вириального уравнения. Недостаток уравнения Битти - Бриджмена, который разработчики уравнения Бенедикта - Уэбба - Рубина намеревались устранить, заключается в его непригодности для описания поведения жидкостей и газов при плотности выше критической. [19]
Недостаток уравнения Ротмунда - Корнфельда заключается в том, что для его применения необходимо знать полное количество способных к обмену катионов в твердом теле, что не всегда возможно определить. [20]
В этом уравнении давление ( или сжимаемость) представлено в виде полинома от плотности с коэффициентами, зависимыми от температуры, которые также содержат экспоненциальный член, введенный для компенсации членов более высокого порядка вириального уравнения. Недостаток уравнения Битти - Бриджмена, который разработчики уравнения Бенедикта - Уэбба - Рубина намеревались устранить, заключается в его непригодности для описания поведения жидкостей и газов при плотности выше критической. [21]
Однако, очевидно, нельзя ожидать, чтобы это уравнение было вообще справедливо для чистых веществ ввиду наличия междумолекулярного взаимодействия, а также и по другим причинам. Этот недостаток уравнения ( 173) становится вполне очевидным, если рассмотреть результаты, полученные для стеклообразного бромистого изобутила. В этом случае время релаксации при температуре 118 6 К было найдено равным 0 9 - КГ 8 сек. Если принять для г3 значение 16 - 10 - 24 см3, что, вероятно, не будет большой ошибкой, то для вязкости TJ из уравнения ( 173) получается значение 0 7 102 пуаза. Действительное значение вязкости стекла при 118 6 К неизвестно; но так как при переходе от жидкости к стеклу нет резкого изменения свойств, то значение вязкости при этой температуре можно найти посредством экстраполяции. Поэтому представляется вероятным, что обычная макроскопическая вязкость не является тем фактором, который обусловливает торможение вращения дипольной молекулы. [22]
Отсюда видно, что с физической точки зрения недостаток уравнения ( 16) состоит в том, что разность теплоемкостей вещества в двух фазах считается постоянной. [23]
До сих пор не опубликовано подробного исследования определения коэффициентов активности по параметрам растворимости, а результаты, представленные в табл. 4.14, нельзя назвать обнадеживающими. Недостаток уравнения (4.195) заключается в том, что оно позволяет представлять только коэффициенты активности, превышающие единицу; преимущество же состоит в том, что оно учитывает влияние температуры, особенно если во внимание принимается также воздействие температуры на параметры растворимости. Обратная зависимость Т и 1п7 также является весьма удобной аппроксимацией при использовании уравнений ван Лаара и Маргулеса. [24]
До сих пор не опубликовано подробного исследования определения коэффициентов активности по параметрам растворимости, а результаты, представленные в табл. 4.14, нельзя назвать обнадеживающими. Недостаток уравнения (4.195) заключается в том, что оно позволяет представлять только коэффициенты активности, превышающие единицу; преимущество же состоит в том, что оно учитывает влияние температуры, особенно если во внимание принимается также воздействие температуры на параметры растворимости. Обратная зависимость Т и ln - у; также является весьма удобной аппроксимацией прк использовании уравнений ван Лаара и Маргулеса. [25]
Равенство ( 218), представляющее собой уравнение количества движения, впервые было выведено Карманом, правда без поправочного члена, выраженного последним интегралом. До недавнего времени слагаемыми нормальных напряжений как в уравнениях пограничного слоя, так и в уравнении количества движения обычно пренебрегали. Однако было найдено, что приближенное уравнение количества движения дает аномальное возрастание касательного напряжения у стенки при достижении точки отрыва вместо ожидаемого уменьшения этого напряжения до нуля. Существует два объяснения этого недостатка уравнения количества движения. Первое заключается в том, что двухмерные образования, дающие этот аномальный эффект, подвержены слабым трехмерным возмущениям, к которым уравнение количества движения очень чувствительно; второе - в соседстве с точкой отрыва: значения ряда членов уравнения количества движения, обычно опускаемых в уравнении пограничного слоя, здесь перестают быть пренебрежимо малыми. [26]
Страницы: 1 2