Cтраница 1
Зарядовая независимость ядерных сил и пион-нуклонных взаимодействий является гораздо более сильным утверждением, чем зарядовая симметрия; в то время как последняя следует из первой, обратное положение не имеет места. Мы перейдем теперь к формулировке гипотезы зарядовой независимости в терминах аппарата изотопического спина и к рассмотрению следствий, которые справедливы не только для ядерных и пион-нуклонных процессов, но для всех процессов сильных взаимодействий, управляемых законом зарядовой независимости. [1]
Зарядовая независимость ядерных сил вытекает как из прямых опытов по рассеянию быстрых нейтронов и протонов на протонах, так и из анализа свойств так называемых зеркальных ядер. [2]
Зарядовая независимость ядерных сил и те следствия, к которым она приводит, является характерным признаком так называемых сильных взаимодействий, примером которых, помимо ядерных сил между нуклонами, служат процессы образования мезонов в ядерных взаимодействиях при высоких энергиях. Все процессы, в которых проявляются сильные взаимодействия, происходят во времени весьма быстро. [3]
Зарядовая независимость ядерных сил и наличие дополнительных электромагнитных взаимодействий частиц в ядре приводят к тому, что массы нейтральных и заряженных частиц отличаются. Это отличие имеет электромагнитное происхождение. Масса частицы как бы складывается из основной части, имеющей ядерно-мезонное происхождение, и некоторой дополнительной массы, имеющей электромагнитную природу. Например, в нуклоне, где масса т на 2 53яге больше, чем масса протона, электромагнитная добавка отрицательна. У пионов, где масса нейтрального я - пиона на 8 98те меньше массы л - пионов, электромагнитная добавка к массе положительна. Электромагнитная добавка к массам у заряженных я - пионов принимается одинаковой и эти пионы имеют одинаковую массу покоя. [4]
Зарядовая независимость ядерных сил и те следствия, к которым она приводит, является характерным признаком так называемых сильных взаимодействий. Примером таких взаимодействий, помимо ядерных сил между нуклонами, служат процессы образования мезонов в ядерных взаимодействиях при высоких энергиях. Все процессы, в которых проявляются сильные взаимодействия, протекают весьма быстро во времени. [5]
Зарядовая независимость ядерных сил приводит к предположению, что протон и нейтрон могут рассматриваться как два различных состояния одной частицы - нуклона. Поскольку в этом случае имеется всего два состояния, ситуация аналогична наличию двух спиновых состояний у электрона, и поэтому развитый для системы электронных спинов квантовомеханический формализм был использован для описания зарядового состояния нуклонов. Tz - может равняться либо 1 / 2, либо - 1 / 2; состояние V2 соответствует протону, а - V2 - нейтрону. Сложение векторов изоспина выполняется вполне аналогично сложению обычных спинов. [6]
Зарядовая независимость ядерных сил, равенство сил между протонами и между нейтронами подтверждаются сравнением энергий связи зеркальных ядер. Полагая эту величину равной е2 / ( 4явог), можно найти, что среднее: расстояние между протонами в ядре Не равно 1 9 - 10 - 15 м, что согласуется со значением радиуса действия ядерных сил. [7]
ЗеДь зарядовая независимость ядерных сил означает, что при сильном взаимодействии протон и нейтрон ведут себя как одна и та же частица. [8]
Из зарядовой независимости ядерных сил ( см. § 69) вытекает, что протон и нейтрон обнаруживают гораздо больше сходства, чем различий. В сильном взаимодействии они участвуют равным образом, спин обеих частиц одинаков, массы очень близки. Это дает основание рассматривать протон и нейтрон как два различных состояния одной и той же частицы - нуклона. [9]
Таким образом, зарядовая независимость ядерных сил и наличие дополнительных электромагнитных взаимодействий частиц в ядре приводят к различию в массах нейтральных и заряженных частиц, имеющему электромагнитное происхождение. Масса частицы как бы складывается из основной части, имеющей ядерно-мезонное происхождение, и некоторой дополнительной массы, имеющей электромагнитную природу. [10]
Таким образом, зарядовая независимость ядерных сил и наличие дополнительных электромагнитных взаимодействий частиц в ядре приводят к различию в массах нейтральных и заряженных частиц, имеющему электромагнитное происхождение. Масса частицы как бы складывается из основной части, имеющей ядерно-мезонное происхождение, и некоторой дополнительной массы, имеющей электромагнитную природу. [11]
Подчеркнем, что зарядовая независимость ядерных сил справедлива с точностью до электромагнитного взаимодействия, которое ее нарушает. [12]
Таким образом, зарядовая независимость ядерных сил и наличие дополнительных электромагнитных взаимодействий частиц в ядре приводит к различию в массах нейтральных и заряженных частиц, имеющему электромагнитное происхождение. Масса частицы как бы складывается из основной части, имеющей ядерно-мезонное происхождение, и некоторой дополнительной массы, имеющей электромагнитную природу. Так, в нуклоне, где масса нейтрона тп на 2 53 те больше, чем масса протона, электромагнитная добавка отрицательна, ау я-ме-зонов, где масса нейтрального я - мезона на 8 98 те меньше массы я - - мезонов, электромагнитная добавка к массе по ложительна. Электромагнитная добавка к массам у заряженных я - - мезонов считается одинаковой, поэтому они имеют одинаковую массу. [13]
Характерным признаком сильных взаимодействий является зарядовая независимость ядерных сил. Как уже указывалось ( см. § 254), ядерные силы, действующие между парами р - р, п - п или р - п, одинаковы. [14]
Характерным признаком сильных взаимодействий является зарядовая независимость ядерных сил. Как уже указывалось ( см. § 254), ядерные силы, действующие между парами р - р, п-п или р-п, одинаковы. [15]