Cтраница 2
Парке, Уест, Нейлор, Фуджии и Мак-Клейн [1121] измеряли теплоту сгорания и установили, что AHfzss ( Г) 108 73 ккал / молъ. На основании отобранных Сталлом [1432] данных по давлению пара рассчитано значение AHv2g8 15 68 ккал / молъ, которое приводит к величине & Hflgs ( g) - 93 05 ккал / молъ. [16]
Обсуждая эту тему, Блюм и Нейлор заявляют: Дальнейшие опросы позволили выявить тот факт, что отсутствие жесткого и чрезмерного контроля было самым важным фактором, определяющим отношение девушек к своей работе. [17]
Склеа: Интересно, что от ступени к ступени коэффициент очистки, полученный Нейлором в его опытах со смесителем-отстойником, тот же самый, что и ранее полученный нами [ DP-809 ( 1963) ] в опытах с быстродействующими центробежными экстракторами. [18]
Состав продуктов присоединения хлорноватистой кислоты к аллилхлориду - 38С1 в водном растворе, найденный де ла Маром, Нейлором и Ллин Уильям-сом, приводится ниже: 70 % составляет продукт, в котором атом хлора мигрировал от концевого атома углерода к среднему. За короткое время жизни первоначально образующийся карбониевый ион А успевает изомеризоваться в А всего лишь на 6 %, а не на 50 %, как было бы при достижении равновесия. [19]
При исследовании кинетики фотополимеризации метилмета-крилата в массе при 8 - 40 с 0 2 % бензоина до глубины превращения 88 - 90 % Нейлор и Бильмейер [1039] установили, что скорость реакции начинает возрастать после достижения глубины превращения - 25 % ( полимеризация при 20), что связано, по мнению авторов, с уменьшением константы скорости реакции обрыва. Полная энергия активации реакции фотополимеризации составляет примерно 5 ккал / моль. [20]
Нейлор [124] отмечает, что ужепри сравнительно небольших глубинах разложения наблюдается резкое уменьшениехарактеристической вязкости растворов полимера. [21]
В настоящее время для марганца установлено наличие четырех модификаций, причем данные о температурах полиморфных превращений, сообщаемые различными исследователями, расходятся между собой незначительно. Нейлор [421] установил, что обычная модификация марганца - а-марганец - устойчива1 до температуры 727, между 727 и 1101 существует - марганец, в интервале температур 1101 - 1137 умаРганец а выше этой температуры до температуры плавления устойчива модификация 8-марганца. [22]
Некоторые авторы ( в частности, Плавец, Крушевски и Лимбер) рассмотрели задачу о несинхронных тесных двойных, явно допуская, что гравитационный потенциал каждой звезды такой же, как и у точечной массы, т.е. в модели Роша. Позднее Нейлор построил модели твердотельно вращающихся несинхронных двойных политроп и сравнил свои результаты с результатами Лимбера, полученными при помощи модели Роша. Он обнаружил, что модель Роша дает правильное представление об относительных размерах несинхронных систем; однако нельзя, по-видимому, пренебречь влиянием степени центральной конденсации на минимальное разделение компонентов. Иными словами, если осевое вращение несинхронно с орбитальным движением, то модель Роша можно применять только в том случае, когда мы интересуемся относительными размерами; если же нужно отдельно определить радиусы и разделение, то следует учитывать влияние конечной степени центральной конденсации в реальных звездах. [23]
Описанные в предыдущих разделах генераторы случайных величин, вообще говоря, пригодны в большинстве имитационных моделей. В книге Нейлора и др. [17] приводятся описания Фортран-программ генераторов всех этих распределений, а также некоторых других: геометрического, биномиального, гипергеометрического и генератора автокоррелированных, нормально распределенных величин. Польже и др. [20] описывают алгоритм генерирования временных рядов с любой желаемой степенью автокорреляции для произвольного вида распределения вероятностей. [24]
Этот генератор программируется проще. В результате сравнительных исследований, выполненных Филлипсом [18], было установлено, что при 3 программа Нейлора позволяет получить результаты несколько быстрее. [25]
Чистые рационалисты, эмпирики и абсолютные прагматики встречаются очень редко. Большинство экспериментаторов оказываются в таком положении, что они используют в какой-то мере вое эти три подхода. Поэтому, как отмечают Нейлор и Фингер [21], обычно процесс обоснования имеет ряд стадий. [26]
Парке, Уест, Нейлор, Фуджии и Мак-Клейн [1121] в экспериментальной работе по измерению энтальпии сгорания приводят обзор соответствующей литературы; по результатам их измерений & Hf2M ( s) - 39 19 ккал / молъ. Хастингс и Нихолсон табулировали термодинамические данные для состояния идеального газа. Момотани, Сага, Секи и Нитта [1020] повторили измерения температур и энтальпий перехода; их данные согласуются с соответствующими значениями Паркса и его учеников. [27]
Парке, Уест, Нейлор, Фуджии и Мак-Клейн [ 11211 в экспериментальной работе по измерению, энтальпии сгорания приводят обзор соответствующей литературы; по результатам их измерений AHf2w ( s) - 39 19 ккал / молъ. Хастингс и Нихолсон табулировали термодинамические данные для состояния идеального газа. Момотани, Сага, Секи и Нитта [1020] повторили измерения температур и энтальпий перехода; их данные согласуются с соответствующими значениями Паркса и его учеников. [28]
Методам вычисления случайных чисел и генерирования случайных переменных посвящено множество теоретических работ; ограниченный объем книги не позволяет нам рассмотреть их здесь. Великолепный обзор по работам, опубликованным до 1962 г., был написан Халлом и Добеллом [5]; библиография обзора содержит около 150 наименований. Этим же вопросам посвящена монография Янссона [8], появившаяся в 1966 г.; в библиографию включено около 300 наименований. В книге Нейлора и др. [17] эти вопросы рассмотрены в двух главах; книга содержит также стандартные подпрограммы генерирования случайных чисел на Фортране. [29]