Нейтрализация - положительный ион
Cтраница 1
Нейтрализация положительных ионов на катоде сопровождается появлением в счетчике новых свободных электронов. Эти вторичные электроны могут возникать различными путями. Они либо непосредственно выбиваются ионами из материала катода, либо возникают при фотоэффекте под действием электромагнитного излучения, образующегося при рекомбинации ионов в нейтральные атомы и при переходе возбужденных молекул в основное состояние. Вторичные электроны могут породить новые ионные лавины и обусловить, таким образом, появление ложных импульсов. [1]
Физически возможна нейтрализация положительных ионов при встречах с электронами или отрицательными ионами. В обоих случаях действующее между обеими частицами электрическое поле содействует нейтрализации. Эти процессы называют рекомбинацией электронов ( когда в рекомбинации участвует электрон) и рекомбинацией ионов. Акт рекомбинации электрона имеет малую вероятность, так как быстро движущиеся электроны сразу выходят из сферы действия поной. [2]
 |
Динамическая и статическая характеристики дуги. [3] |
К катоду подводятся энергия нейтрализации положительных ионов, приходящих из столба дуги, и их кинетическая энергия при ударе. На аноде и катоде выделяется тепловая энергия, передаваемая из столба дуги за счет теплопроводности, излучения и конвекции. На катоде и аноде расходуется энергия на нагрев контактного пятна и отвод тепла в контактную деталь, а также на плавление и испарение контактного материала. С того и другого электрода уносится энергия потоками плазмы. На катоде расходуется работа выхода электронов, затрачиваемая на преодоление потенциального барьера на поверхности металла. Эта энергия выделяется в дальнейшем при ударе электрона об анод совместно с кинетической энергией, запасенной в движущемся электроне. [4]
Однако эффективность инжекторов, основанных на нейтрализации ускоренных положительных ионов, быстро снижается при повышении энергии. Техника получения мощных пучков отрицательных ионов, эффективность нейтрализации которых высока и при высокой энергии, развита пока недостаточно. Инжекторы, кроме того, представляют собой довольно громоздкие и дорогие устройства. Поэтому в последние годы все большее внимание уделяется ВЧ - и СВЧ-методам нагрева плазмы. К настоящему времени в этой области уже получен ряд существенных результатов. [5]
В результате различных неупругих процессов столкновений возможна нейтрализация положительного иона электроном или отрицательным ионом. Наличие кулонов-ских сил притяжения между частицами увеличивает вероятность взаимодействия. [6]
 |
Баланс энергии на электродах. [7] |
Картина баланса энергии в прикатодной и прианодной зонах дуги схематически представлена на рис. 4.23. К катоду подводятся энергия нейтрализации положительных ионов, приходящих из столба дуги, и их кинетическая энергия при ударе. На аноде и ка годе выделяется тепловая энергия, передаваемая из столба дуги за счет теплопроводности, излучения и конвекции. На катоде и аноде расходуется энергия на нагрев контактного пятна и отвод теплоты в контактную деталь, а также на плавление и испарение контактного материала. С того г другого электрода энергия уносится потоками плазмы. На катоде расходуется работа выхода электронов, затрачиваемая на преодоление потенциального барьера на поверхности металла. Эта энергия выделяется в дальнейшем при ударе электрона об анод совместно с кинетической энергией, запасенной в движущемся электроне. [8]
Маги и Бертон [33] указали, что в треках с большой плотностью ионизации захват электронов нейтральными молекулами должен конкурировать с процессом нейтрализации положительных ионов, и вероятность обеих реакций будет меняться по мере старения трека и диффузии ионов из трека. Таким образом, сначала в треках будет приобладать захват электронов положительными ионами ( нейтрализация), а затем, когда ионы продиффундируют из трека в массу раствора, - захват нейтральными молекулами. [9]
К рассмотрению процесса вторичной эмиссии за счет потенциальной энергии положительного иона прпложггаы методы волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода электрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона. Наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При приближении положительного иона к поверхности металла, когда ион находится от этой поверхности еще на некотором расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом в возбужденном состоянии. Затем путем нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счет энергии возбуждения, подобно тому как в объеме газа это имеет место при неупругом соударении второго рода. [10]
Обозначим через - у число электронов, освобожденных из катода, при бомбардировке его одним положительным ионом; это число определяется числом вырванных электронов из катода за вычетом тех электронов, которые пошли на нейтрализацию положительных ионов. [11]
Положительный ион может выбить вторичный электрон из поверхности, если сумма его кинетической ( К) и потенциальной ( eVf) энергий превышает удвоенное значение работы выхода еср металла; это следует из закона сохранения энергии и того обстоятельства, что на каждый испущенный электрон должен быть освобожден еще один электрон для нейтрализации положительного иона. [12]
Ион, приближающийся к металлу, нейтрализуется. Нейтрализация положительного иона осуществляется присоединением к нему одного из электронов металла, а отрицательного - передачей металлу лишнего электрона. [13]
 |
Эмиссионные константы пленочных катодов. [14] |
Ион, приближающийся к металлу, нейтрализуется, отдавая ему свой заряд. Нейтрализация положительного иона осуществляется присоединением к нему одного из электронов металла, а нейтрализация отрицательного иона - передачей металлу лишнего электрона. [15]
Страницы: 1 2 3