Нейтрон

Cтраница 1

График показывает результат опыта с гелиевым пучком, направленным на свежесрезанную поверхность кристалла фтористого лития. Наличие интерференции свидетельствует о волновой природе пучка атомов гелия, а угол первого максимума является мерой длины волны. ( Пучок атомов гелия получался из порции газа, в которой поддерживалась комнатная температура. не все атомы имеют одинаковую скорость, но их скорости стремятся группироватья вокруг некоторого среднего значения, определяющего угол, при котором в дифрагированном пучке заметен максимум. Из постоянной решетки, составляющей 2 85 А, и из измеренного угла, равного примерно 11 8, можно вычислить длину волны де Бройля, оказывающуюся равной приблизительно 0 57 А. Длина волны де Бройля, вычисленная из соотношения Kh / mv, для гелия при скоростях, соответствующих комнатной температуре, также равна 0 57 А. [1]

Нейтроны могут проходить длинные пути в воздухе, но опыты с атомами и электронами следует проводить в вакууме. [2]

Нейтроны в этих состояниях, заперт между горизонтальным зеркалом и потенциальным склоном гравитационного поля. [3]

Нейтроны и антинейтроны диффундируют и аннигилируют быстрее, поэтому гелия образуется мало, к тому же гелий разбивается при аннигиляции. [4]

Нейтроны не отталкиваются от ядер, а на малых расстояниях притягиваются. Для нейтронов любое ядро-это потенциальная яма, не огражденная потенциальным барьером. [5]

Нейтроны имеют значительно больший коэффициент полезного действия реакций, чем заряженные частицы, так как последние в большинстве случаев теряют энергию на ионизацию электронных оболочек бомбардируемого атома. Следует подчеркнуть: в большинстве ядерных процессов мы имеем дело с сильно экзотермическими реакциями. При этом возникает вопрос: почему эти реакции не распространяются подобно взрыву пороха. [6]

Нейтрон является элементарной частицей, так как он не состоит из протона, электрона и нейтрино. Эти частицы возникают в момент распада нейтрона, подобно тому как при переходе атома из возбужденного состояния в нормальное возникает фотон. [7]

Нейтрон представляет собой, незаряженную частицу, поэтому он не подвержен кулоновскому отталкиванию при приближении к ядру-мишени. Вероятность захвата нейтрона определяется главным образом временем его пребывания вблизи ядра. Так как это время обратно пропорционально скорости нейтрона, то очевидно, что вероятность захвата и тем самым величина о для захвата нейтрона будет находиться в первом приближении в обратной зависимости от скорости нейтрона. Желательно поэтому уменьшать скорости нейтронов для того, чтобы достигнуть максимальной эффективности ядерных превращений. [8]

Нейтрон, летящий со скоростью он 2400 км / сек, поглощается неподвижным ядром кадмия. [9]

Нейтрон не несет на себе электрического заряда и не оставляет следов в камере Вильсона и на фотопластинке. Основным способом исследования свойств нейтрона является изучение его столкновений с другими ядрами. Зная массу и скорость ядра, в которое попал нейтрон, можно определить скорость ин и массу Мн нейтрона. Действительно, по законам упругого удара ( см. стр. [10]

Нейтроны, выделяющиеся при делении, обладают скоростью в десятки тысяч километров в секунду. Наиболее эффективными в смысле деления являются тепловые медленные нейтроны. [11]

Области энергий, в которых преобладают основные процессы взаимодействия у-квантов с веществом. [12]

Нейтроны не имеют электрического заряда, что облегчает их взаимодействие с веществом электроизоляционного материала путем передачи своей энергии ядрам. Наиболее часто употребляемым при испытаниях источником нейтронов служит ядерный реактор, вырабатывающий нейтроны широкого энергетического спектра. Взаимодействие нейтрона с веществом зависит от его энергии, поэтому обычно нейтроны условно классифицируют по энергии. В области промежуточных, в основном, и быстрых нейтронов различают резонансные нейтроны, характеризующиеся очень большой вероятностью взаимодействия с ядрами некоторых элементов. [13]

Нейтроны с начальной энергией 1 103 эВ замедляются до тепловых на длине около 200 мм, с энергией 1 105 эВ - на длине около 480 мм, с энергией 1 - Ю6 эВ - на длине приблизительно 1600 мм. Из приведенных данных видно, что толщина образцов при облучении их нейтронами практически не представляет ограничений в ее выборе. [14]

Нейтроны обладают собственным магнитным моментом, поэтому при возникновении дифракционной картины от кристаллической решетки вещества с упорядоченными спиновыми моментами наряду с рассеянием от ядер имеет место так называемое магнитное рассеяние нейтронов на магнитных моментах атомов. С помощью дифракции нейтронов обычно нетрудно определить величину намагниченности каждой отдельной подрешетки в отличие от магпптных измерений, которые дают лишь результирующую намагниченность. [15]

Страницы: 1 2 3 4