Cтраница 1
Нейтроны высоких энергий могут захватываться ядрами с последующим испусканием других частиц, таких, как протон или а-частица. Ядерные реакции ( в отличие от захвата) происходят только тогда, когда энергия нейтронов превосходит пороговую энергию данной реакции, что обычно составляет более нескольких мегаэлектронвольт. [1]
Регистрация нейтронов высоких энергий ( десятки МэВ и выше) столь сложна, что там, где только можно, ее стараются избежать. [2]
Регистрация нейтронов высоких энергий ( десятки МэВ и выше) столь сложна, что там, где только можно, ее стараются избежать. Но так мы не получим ни углового, ни энергетического распределения вылетающих нейтронов. Тут уже нужен детектор, работающий без предварительного замедления. [3]
Попадание нейтронов высоких энергий ( быстрых, с энергией ( 0 1 - т - 30) МэВ) в воду в реальных условиях приводит к ряду физико-химических явлений. [4]
Для регистрации нейтронов высоких энергий в основном используются метод протонов отдачи и метод пороговых детекторов. [5]
При изучении взаимодействия пучка нейтронов высокой энергии с мишенью, состоящей из протонов, наблюдалось большое число случаев ( больше, чем можно объяснить лобовыми соударениями), когда в направлении падающего нейтронного пучка вылетают протоны высокой энергии. Анализ этого результата предполагает, что нейтрон и протон меняются ролями, когда находятся в пределах действия ядерных сил. Этот экспериментальный результат является превосходным примером того, что подразумевается под обменным характером ядерного потенциала. [6]
Бомбардировка ядер заряженными частицами и нейтронами высокой энергии инициирует ядерные реакции, по которым образуются радиоактивные ядра не только бомбардируемого элемента, но и соседних с ним по периодической таблице элементов. Напротив, облучение ядер медленными нейтронами приводит к осуществлению реакции ( п, у), в результате которой образуются радиоактивные ( или в некоторых случаях и стабильные) ядра, принадлежащие только облучаемому элементу, если не считать сравнительно редких случаев быстрого распада первичного продукта с накоплением радиоактивного изотопа соседнего элемента. Поэтому при актива-ционном анализе преимущественно и используются потоки медленных нейтронов. [7]
Следует заметить, что поперечные сечения захвата нейтронов высоких энергий не должны сильно меняться по мере распада продуктов деления и степень отравления в первом приближении не будет зависеть от возраста осколочных элементов. [8]
Первые способны делиться нейтронами любых энергий, вторые - нейтронами высоких энергий. [9]
Обменный характер подтверждается различными опытами, например результатами измерений углового распределения нейтронов высоких энергий при рассеянии их на протонах. [10]
В каждой точке активной зоны реактора в результате реакции деления непрерывно появляются нейтроны высоких энергий, которые через границы системы в интервале между моментами своего рождения и гибели блуждают по реактору, испытывая рассеивающие соударения. При этом их первоначальная кинетическая энергия уменьшается. Часть нейтронов непрерывно теряется вследствие утчеки из реакторной системы наружу. Таким образом, в каждый определенный момент времени в малом объеме реактора находятся нейтроны всех энергий. Некоторые из этих нейтронов поглощаются в объеме вещества, другие рассеиваются за время, пока они не вышли за границы рассматриваемого малого объема. [11]
Эта реакция из-за высокого потенциального барьера для выбрасывания а-частиц практически осуществляется только с нейтронами высокой энергии. [12]
Реакции нейтронов, сопровождающиеся вылетом заряженных частиц, например ( п, р) или ( п, ос), протекают с нейтронами высокой энергии - порядка нескольких мегаэлектронвольт. Это объясняется тем, что вылетающая заряженная частица должна преодолеть значительный потенциальный барьер ядра. Энергия, необходимая для преодоления этого барьера, может быть доставлена только бомбардирующим нейтроном. [13]
Реакции нейтронов, сопровождающиеся вылетом заряженных частиц, например ( п, р) или ( п, а), протекают с нейтронами высокой энергии - порядка нескольких мегаэлектронвольт. Это объясняется тем, что вылетающая заряженная частица должна преодолеть значительный потенциальный барьер ядра. Энергия, необходимая для преодоления этого барьера, может быть доставлена только бомбардирующим нейтроном. [14]
Нейтроны-нейтральные частицы с единичной массой - обладают очень большой проникающей способностью. Нейтроны высокой энергии ( быстрые нейтроны) взаимодействуют с ядрами, вызывая выброс протона. Нейтроны низкой энергии ( тепловые нейтроны) при взаимодействии с ядрами образуют радиоактивные ядра, испускающие ( 5-частицы или у-лучи [14, 18] - Действие нейтронов на целлюлозу является результатом этих вторичных излучений. [15]