Нейтрон - деление
Cтраница 3
Символ uin означает среднюю летаргию нейтрона деления после неупругого столкновения в горючем. [31]
Уже отмечалось, что спектр нейтронов деления имеет среднюю энергию нейтронов около 1 5 Мэв, а вообще простирается до 20 Мэв. Поэтому атомные реакторы являются наиболее мощными источниками быстрых нейтронов. Однако их возможности для активационного анализа на быстрых нейтронах используются слабо, поскольку наличие в потоке тепловых нейтронов порождает специфическую трудность, так как продукты реакции ( п, у) вследствие более высоких сечений оказываются значительно активнее радиоактивных изотопов, образующихся в результате реакций на быстрых нейтронах. [32]
Здесь же указаны значения возраста нейтронов деления т, характеризующие расстояние, проходимое нейтронами в веществе при замедлении. [33]
Если же мы учтем, что нейтроны деления появляются в действительности с энергиями, значительно превосходящими энергию теплового равновесия, то мы будем вынуждены считать, что нейтроны приходят к тепловому равновесию со средой в результате столкновений с ядрами замедлителя в котле. При этом анализ сильно затрудняется. Если бы эффективные сечения захвата нейтронов в замедлителе были бесконечно малы, то нейтроны действительно смогли бы с течением време нж-сколь. Во всех случаях, когда эффективное сечение поглощения не слишком велико, считается приближенно справедливым закон Максвелла для распределения скоростей нейтронов. Экспериментально было доказано наличие такого смещения нейтронной температуры относительно температуры окружающей среды. В соответствии с этим мы должны считать, что величина L2, соответствующая реальным процессам в системе с цепной реакцией, несколько больше того значения, которое мы получаем в предположении наличия полного теплового равновесия нейтронов со средой. [34]
Детальные исследования показали, что среди нейтронов деления нужно различать две группы частиц: мгновенные ( или вторичные) и запаздывающие нейтроны. Мгновенные нейтроны испускаются непосредственно при делении ядра за время порядка 10 - 14 с. Их происхождение обусловлено двумя причинами. Во-первых, часть избыточных нейтронов деления не успевает присоединиться к осколкам деления и испускается самостоятельно. Во-вторых, осколки деления в первый момент находятся в возбужденном состоянии и энергия их возбуждения может отдаваться как в виде у-фотонов, так и в форме энергии освобождающихся быстрых нейтронов. Запаздывающие нейтроны испускаются продуктами деления спустя некоторое время после деления. [35]
Детальные исследования показали, что среди нейтронов деления нужно различать две группы частиц: мгновенные ( или вторичные) и запаздывающие нейтроны. Мгновенные нейтроны испускаются непосредственно при делении ядра за время порядка 10 сек. Их происхождение обусловлено двумя причинами. [36]
 |
Плотность делений / ( г, и как функция летаргии. [37] |
Множитель в скобках описывает пространственное распределение нейтронов деления; первый член этого выражения дает число нейтронов, которое генерируется при делениях в быстрой области, второй - в тепловой области. Заметим, что предыдущее уравнение записано в предположении такого распределения переменных в распределении нейтронов деления в пространстве и по летаргии, что спектр деления в системе всюду одинаков. [38]
Детальные исследования показали, что среди нейтронов деления нужно различать две группы частиц: мгновенные ( или вторичные) и запаздывающие нейтроны. Мгновенные нейтроны испускаются непосредственно при делении ядра за время порядка 10 - 14 с. Их происхождение обусловлено двумя причинами. Во-первых, часть избыточных нейтронов деления не успевает присоединиться к осколкам деления и испускается самостоятельно. Во-вторых, осколки деления в первый момент находятся в возбужденном состоянии и энергия их возбуждения может отдаваться как в виде у-фотонов, так и в форме энергии освобождающихся быстрых нейтронов. Запаздывающие нейтроны испускаются продуктами деления спустя некоторое время после деления. [39]
 |
Радиоактивные изотопы, встречающиеся в реакторах с водой. [40] |
Сечение в миллибарнах, усредненное по спектру нейтронов деления ( Хог и Вебер, материалы симпозиума по нейтронной дозиметрии и действию излучения на металлы, проведенного Американским обществом по испытанию материалов. [41]
Если ft ( и ] - спектр нейтронов деления, то функция источника для уравнения ( 6.54, а) принимает вид [ ср. [42]
Однако реальные спектры значительно отличаются от спектра нейтронов деления, поэтому данный метод не решает полностью задачу определения флюенса нейтронов. [43]
Если / - вероятность захвата ураном и TJ-число нейтронов деления, испускаемых на один захваченный ураном тепловой нейтрон, то число быстрых нейтронов, начинающих второй цикл, будет epfr N. Для того чтобы в объеме конечных размеров была возможна незатухающая цепная реакция, А должно быть больше единицы. [44]
Разумеется, описанный метод дает только ориентировочную форму спектра нейтронов деления, так как в нем используется операция дифференцирования экспериментальной кривой, приводящая к большим неточностям. Однако и в такой форме этот результат имеет очень большое значение: он позволяет в том же опыте получить первоначальное представление о числе вторичных нейтронов v, испускаемых в одном акте деления. [45]
Страницы: 1 2 3 4