Монохроматический нейтрон

Cтраница 2

Через камеру, в которой находится газообразный азот при нормальных условиях, проходит пучок монохроматических нейтронов ( 0 025 эв) интенсивностью 108 нейтр / сек. Найти эффективное сечение реакции ( п, р), если известно, что за время 0 01 сек на 1 см длины пучка возникает 95 протонов. [16]

С помощью этой реакции ( в случае применения монохроматических дейтонов с энергией порядка 100 Кэв) получаются интенсивные пучки монохроматических нейтронов с энергией около 14 Мэв. [17]

В центре сферического слоя графита, внутренний и внеш ний радиусы которого равны rt l см и г2 10 см, находится точечный источник монохроматических нейтронов с энергией 2 Мэв и интенсивностью / 0 105 нейтр / сек. [18]

Искусственные источники, в которых мишени бомбардируются искусственно ускоренными частицами или искусственно полученным электромагнитным излучением, дают нейтроны в большем изобилии; кроме того, с их помощью можно получить монохроматические нейтроны больших и лучше регули руемых энергий. [19]

Обычно эксперименты проводят с монохроматическими нейтронами, так что достаточно измерить угол рассеяния и энергию рассеянного нейтрона. [20]

Рассеяние фотона свободным электроном. [21]

С точки зрения ослабления потока у-лучей ядерный фотоэффект практически никакой роли не играет. Это явление используется для получения монохроматических нейтронов. [22]

В большинстве перечисленных источников эффективно действуют а-частицы различных энергий; кроме того, во всех случаях некоторые частицы взаимодействуют с веществом мишени, только потеряв некоторую долю энергии при прохождении через нее. Поэтому никакие а-источники с толстой мишенью не могут дать монохроматических нейтронов. Экспериментально установлено, что верхний предел энергии нейтронов как от источников Ra-a - Be, так йот Rn - y - Be достигает. [23]

Первый способ приводит к рассеянию, в то время как два других образуют новые частицы и новые остаточные ядра. Если отбирается узкий вторичный пучок нейтронов, то при контролируемых условиях эта реакция создает удобный интенсивный источник почти монохроматических нейтронов. Эти три реакции соревнуются друг с другом. Вообще говоря, интенсивность каждой реакции зависит от ряда факторов, в том числе от энергии падающих частиц, значения Q, изменения момента количества движения и распределения уровней энергии промежуточного ядра. [24]

При этом мы вправе ожидать простого гауссова распределения только в том случае, если все нейтроны начинают двигаться с одной и той же энергией и претерпевают в своем движении одно и то же число столкновений. В случае большого числа столкновений соотношение между энергией и числом столкновений выполняется очень хорошо; однако большинство источников не дает нам строго монохроматических нейтронов. Поэтому, когда мы имеем нейтроны с целым спектром энергий, то вполне естественным является тот факт, что искомый закон распределения значительно лучше описывается суперпозицией нескольких кривых Гаусса, нежели простой гауссовой зависимостью. [25]

Сущность активационного метода измерения потока нейтронов заключается в следующем. В рабочем веществе детектора нейтроны, поглощаясь, образуют 3 - или 7 - активнь1е ядра. Возникающая при этом активность для монохроматических нейтронов пропорциональна потоку нейтронов. [26]

Сущность активационного метода измерения потока нейтронов заключается в следующем. В рабочем веществе детектора нейтроны, поглощаясь, образуют Р - или у-активные ядра. Возникающая при этом активность для монохроматических нейтронов пропорциональна потоку нейтронов. [27]

Таким образом, если имеется достаточно интенсивный источник нейтронов с небольшим разбросом нейтронов по энергиям и переменной средней энергией, то можно проводить избирательную активацию элементов резонансными нейтронами. В результате для многих элементов появляется возможность разработки весьма специфичных методов определения. К сожалению, отсутствуют подходящие источники монохроматических нейтронов с регулируемой энергией, и для активационного анализа доступны только резонансные нейтроны, получающиеся главным образом в процессе замедления быстрых нейтронов. [28]

В методе пороговых детекторов рабочее вещество содержит ядра, на которых идут реакции ( п, р) или ( n, f), обладающие определенными порогами. Образующийся в этой реакции изотоп фосфора 15Р32 ( З - активен с периодом полураспада 14 5 дней. Измерив активность детектора, мы можем установить суммарное количество монохроматических нейтронов с энергией выше 2 МэВ, прошедших через детектор. К сожалению, реальные нейтронные потоки обычно не монохроматичны и имеют весьма широкий разброс по энергиям. В этом случае пороговый детектор выдает лишь интегральную характеристику, зависящую не только от энергетического распределения нейтронов с энергиями выше пороговой, но и от энергетического хода сечения активации. Таким образом, получаемая информация довольно расплывчата, что сильнейшим образом сужает область применимости пороговых детекторов. Более чистую информацию удается получить, применив несколько детекторов с различными порогами. Имеется целый ряд пороговых детекторов с различными значениями порбга. [29]

Выход реакции D ( d, n) 3He велик. Он соответствует выходу нейтронов от источника ( 50 г Ra Be) на миллиампер дейтонно-го тока при Ed0 2 Мэв и достигает максимума при Е - 1 5 Мэв. Реакция D ( d, n) 3Не особенно существенна как источник монохроматических нейтронов с энергией от 2 до 10 Мэв. [30]

Страницы: 1 2 3