Вторичный нейтрон
Cтраница 2
Среднее число вторичных нейтронов ч, возникающих при делении ядра, имеет тенденцию увеличиваться с возрастанием энергии нейтронов Еп, вызывающих деление. [16]
Поток Ф вторичных нейтронов пропорционален числу тепловых нейтронов, поглощенных в фольге. [17]
Из числа вторичных нейтронов, испускаемых при делении урана в реакторе, одна часть гибнет, не вызвав новых делений ( вылетает за пределы реактора или захватывается ядрами материалов реактора), другая часть вызывает новые деления ядер урана. [18]
Из числа вторичных нейтронов, испускаемых при делении урана в реакторе, одна часть гибнет, не вызвав новых делений ( вылетает за пределы реактора или захватывается ядрами материалов реактора), другая часть вызывает новые деления ядер урана. Коэффициент размножения показывает, во сколько раз возрастает число делений за время жизни одного поколения нейтронов. [19]
Из числа вторичных нейтронов, испускаемых при делении урана в реакторе, одна часть гибнет, не вызвав новых делений ( вылетает за пределы реактора или захватывается ядрами материалов реактора), другая часть вызывает новые деления ядер урана. [20]
 |
Сечения делении / ядер под действием тепловых нейтронов (. 2200 м / сек.| Среднее число вторичных нейтронов 4. [21] |
Среднее число вторичных нейтронов v, возникающих при делении ядра, имеет тенденцию увеличиваться с возрастанием энергии нейтронов Еп, вызывающих деление. [22]
Из числа вторичных нейтронов, испускаемых при делении урана в реакторе, одна часть гибнет, не вызвав новых делений ( вылетает за пределы реактора или захватывается ядрами материалов реактора), другая часть вызывает новые деления ядер урана. Коэффициент размножения показывает, во сколько раз возрастает число делений за время жизни одного поколения нейтронов. [23]
Средняя энергия вторичных нейтронов равна приблизительно 1 Мэв. Продукты деления становятся стабильными ядрами после испускания в среднем 3 2 Р - ЧЗСТИЦ. К - распаду добавляется у-излучение, которые вместе уносят приблизительно 5 % энергии, высвобождаемой при каждом делении. [24]
Энергетический спектр вторичных нейтронов, по измерениям многих авторов, начинается примерно с 0 6 MeV. Максимальная энергия равна 10 - HMeV, 90 % нейтронов имеет энергию, меньшую 2 MeV. Однако не опубликовано никаких измерений для энергий, меньших 0 6 MeV. Количественные измерения, особенно в области малых энергий, очень трудны. Спектр нейтронов из источника Rn - Be, с которым обычно сравнивается спектр вторичных нейтронов, не был хорошо измерен. Несмотря на это, результаты различных измерений [10], [18], [19] и [20] находятся в достаточно хорошем согласии друг с другом. [25]
Из числа вторичных нейтронов, испускаемых при делении урана в реакторе, одна часть гибнет, не вызвав новых делений ( вылетает за пределы реактора или захватывается ядрами материалов реактора), другая часть вызывает новые деления ядер урана. Коэффициент размножения показывает, во сколько раз возрастает число делений за время жизни одного поколения нейтронов. [26]
Таким образом, вторичные нейтроны испускаются как легкими, так и тяжелыми осколками. [27]
Эти авторы направляли вторичные нейтроны, возникшие при делении урана, облучаемого тепловыми нейтронами, в ионизационую камеру, содержащую кислород, и измеряли отдачу. [28]
Дробление сопровождается выбрасыванием вторичных нейтронов, число и энергия которых больше тех, которые были затрачены на дробление. Развитию процесса дробления до скорости взрыва противодействует торможение и поглощение вторичных нейтронов посторонними ядрами случайных или специально прибавляемых примесей, а также поглощение их самими ядрами урана или тория при обычных ядерных реакциях, сопутствующих дроблению. Развитие цепей могло бы быть осуществимо лишь у ураиа, обогащенного в несколько раз легким изотопом 235, что представляет собой очень сложную задачу. [29]
Относительное число таких медленных вторичных нейтронов, несомненно, пренебрежимо мало. Метод Хальбана и др. не будет изложен здесь подробно. Он несколько похож на метод Брадта. [30]
Страницы: 1 2 3 4