Моноэнергетический нейтрон

Cтраница 2

В таблицах обычно приводятся значения сечений поглощения для моноэнергетических нейтронов, скорость которых равна 2200 м / сек. [16]

По другому принципу работает механический селектор нейтронов, который выделяет моноэнергетические нейтроны по методу времени пролета. Первый прибор такого типа для тепловых нейтронов был построен в 1947 г. Ферми и его сотрудниками. [17]

Зависимость выхода нейтронов из толстой урановой мишени от энергии бомбардирующих электронов Ее.| Спектр фотонейтронов, испускаемых висмутом при облучении - у-квантами тормозного излучения с. 22 Мэв. Сплошная кривая - расчет, точки - эксперимент. [18]

Реакции ( р, п) широко используются для получения моноэнергетических нейтронов. [19]

Как уже отмечалось, нейтронный механический моиохроматор реально выделяет из непрерывного спектра моноэнергетические нейтроны. Это обстоятельство позволяет использовать данный прибор для ряда специфических исследований, требующих облучения нейтронами данной энергии. [20]

Имеется большое количество данных по спектрам и выходам у-квантов при неупругом рассеянии моноэнергетических нейтронов различных энергий [2, 22], однако эти данные неполны, особенно для области энергий нейтронов 5 - 12 Мэв. [21]

Показать с помощью выражения для плотности замедления q ( E) в случае точечного источника быстрых моноэнергетических нейтронов, что средний квадрат расстояний ( по прямой), проходимых нейтроном при замедлении до энергии Е, равен Г2 6т, где т - возраст данных нейтронов. [22]

В этом случае при облучении вращающегося ротора нейтронами, проходящими через коллиматор К за ротором, возникает пульсирующий пучок моноэнергетических нейтронов. [23]

Одно из обычных применений этого уравнения относится к случаю определенной энергии, например к испусканию у-квантов в результате бомбардировки моноэнергетическими нейтронами. [24]

Характеристики пороговых детекторов деления. [25]

Сечения реакций ( у, / г) приведены на рис. 40.1. В принципе ( за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квантов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны. [26]

Как уже указывалось, преимуществом метода дифракции является возможность фактически выделять из пучка нейтроны определенной энергии. Это позволяет проводить опыты с облучением образцов моноэнергетическими нейтронами. Очевидно, такие опыты невозможны в методах времени пролета, так как там в составе лучка имеются нейтроны всех энергий спектра замедления. Однако эта особенность приводит к существенным преимуществам данных методов, а именно к возможности одновременно детектировать эффект от моноэнергетических нейтронов различных энергий. [27]

Приведены предельные величины для имеющихся n настоящее нремя источников. Ускорители ионов с тонкой мишенью позволяют получать потоки моноэнергетических нейтронов с переменной энергией, но выход нейтронов при этом много ниже. [28]

Для осуществления этих реакций дейтроны достаточно разгонять до энергий в несколько десятков кэВ, что относительно легко осуществляется в электростатических разрядных трубках. Реакция (9.14) имеет довольно большое сечение при низких энергиях дейтронов и дает возможность получать моноэнергетические нейтроны с энергиями от 2 до 6 МэВ в зависимости от угла вылета нейтронов. [29]

Детальное изучение сечения взаимодействия медленных и тепловых нейтронов было произведено с помощью нейтронной спектроскопии, которая позволяет выделять нейтроны данной энергии из непрерывного спектра. Наиболее широко применяются четыре метода нейтронной спектроскопии, два из которых ( метод механического монохроматора и метод дифракции нейтронов от кристалла) реально выделяют в данном направлении моноэнергетические нейтроны, а два других ( метод мигающего ускорителя и метод механического селектора) выделяют нейтроны с данной энергией по времени пролета. [30]

Страницы: 1 2 3