Неколлинеарность
Cтраница 3
Первые эксперименты, проведенные в 1936 А. И. Лейпунским, дали лишь слабые указания на неколлинеарность импульсов электрона и конечного ядра в - распаде. [31]
Иногда магнитные измерения, проведенные на некоторых шпинелях, дают неожиданно малые значения магнитных моментов. В этих случаях нейтронографические измерения часто представляют собой единственный способ, позволяющий определить, чем обусловлено такое значение - неколлинеарностью спинов или аномальной величиной магнитного момента ионов. [32]
В этом соединении оба металлоцикла пятичленные, и в них участвуют лишь сравнительно небольшие по ковалентным радиусам атомы азота и углерода. Поэтому в обоих циклах углы при атоме Pd существенно меньше 90 ( 79 и 81), что приводит к резкой неколлинеарности связей Pd-N и Pd-С в транс-позиции друг к другу ( угол между ними составляет 162) и некоторой гофрировке центрального узла комплекса. В целом, однако, весь комплекс ( если не считать не связанную с Pd фенильную группу) практически плоский. [33]
Для построения строгой последовательной теории, позволяющей установить однозначное соответствие между микроскопическими характеристиками магнитных ионов кристалла и его термодинамическими свойствами, необходимо изучать обменные и анизотропные взаимодействия в магнитоупорядоченных соединениях различных классов. Такие исследования проводятся многими методами, однако среди них метод изучения неколлинеарных магнитных структур, индуцированных внешним полем, выделяется тем, что позволяет непосредственно измерять внутренние эффективные поля в магнетиках. Индуцированная полем неколлинеарность магнитных подрешеток ( угловая фаза) возникает в результате конкуренции зеемановского взаимодействия с обменным и магнитными анизотропными взаимодействиями. При дальнейшем усилении внешнего магнитного поля происходит переход в новое состояние с коллинеарными подрешетками, соответствующее состоянию магнитного насыщения. По имеющимся представлениям критические поля, ограничивающие угловые фазы, определяются комбинациями эффективных полей, описывающих обменные и анизотропные взаимодействия ионов. [34]
Нарушение условий коллинеарности, о котором выше шла речь, связано с неколлинеарностью соответствующих векторов, принадлежащих различным подэлементам, образующим элементарный объем. Это проявляется при осреднении. Той же неколлинеарностью одноименных векторов подэлементов объясняется и скалярное запаздывание. Для реономного варианта структурной модели закономерности скалярного и векторного запаздывания, наблюдаемые при быстром нагружении по ломаным траекториям, практически не отличаются ют рассмотренных. Однако специфические проявления данных эффектов должны наблюдаться и при выдержках. [35]
Пусть, например, соседями магнитного иона в подрешетке В являются также магнитные ионы, с которыми он связан антиферромагнитными взаимодействиями В - В. Предположим также, что этот ион одновременно слабо связан с моментом в подрешетке А посредством, например, единственного взаимодействия А - В. В результате может возникнуть локальная неколлинеарность спинов А и В такого рода, которая наилучшим образом соответствует взаимно противоположным влияниям взаимодействий А - В и В - В. [36]
Здесь, однако, уместно сделать одно замечание. Дело в том, что магнитоанизотропное взаимодействие, определяя ориентационное состояние, не только привязывает магнитные моменты к кристаллографическим осям, но и может влиять на их взаимные направления. Это может быть причиной слабой неколлинеарности магнитных структур, которая также будет учитываться. Особо интересен случай, когда слабая неколлинеарность приводит к появлению слабого ферромагнетизма с намагниченностью М С L. При этом ОМС все еще надо считать коллинеарной, а неколлинеарность вызывается магнитоанизотропными силами при определенных ОМС и ориентационных состояниях. Как мы увидим ниже, появление такой слабой ( или так называемой релятивистской) неколлинеарности в значительной степени связано с симметрийными аспектами. [37]
К сожалению, в известных авторам статьях, цитированных выше и других, направления магнитных моментов в плоскости базиса не конкретизируются. Утверждается, однако, что во всех случаях магнитная структура коллинеарна. Однако нельзя полностью отвергнуть и другой вариант, когда Ьъ [010] ( или [100]) и одновременно имеется отличный от нуля вектор Lc [100] ( или [010]), но возникающая при этом неколлинеарность ( из-за инварианта вида (7.37) настолько мала ( L & - 4Мо, Lc L, или Lc 4М0, Ьъ Lc), что существующая точность нейтронографи-ческого эксперимента не позволила ее установить. Возможно, следует использовать другие методики, например, ЯМР. [38]
 |
Температурные зависимости параметров мессбауэровских спек. [39] |
Ионы железа занимают октаэдрические узлы решетки. В элементарной ячейке ортоферритов содержится четыре молекулы МРеОз - Спины ионов железа в каждой элементарной ячейке можно разбить на две магнитные подрешетки. Ферримагнетизм ортоферритов обусловлен не различием магнитных моментов подрешеток, а, согласно [162], их неколлинеарным расположением. Эта неколлинеарность вызвана, по-видимому, так называемым антисимметричным обменным взаимодействием между подрешетками железа. Предсказанное теорией расположение магнитных моментов ионов Ре3 подтверждено измерениями дифракции нейтронов. [40]
Здесь, однако, уместно сделать одно замечание. Дело в том, что магнитоанизотропное взаимодействие, определяя ориентационное состояние, не только привязывает магнитные моменты к кристаллографическим осям, но и может влиять на их взаимные направления. Это может быть причиной слабой неколлинеарности магнитных структур, которая также будет учитываться. Особо интересен случай, когда слабая неколлинеарность приводит к появлению слабого ферромагнетизма с намагниченностью М С L. При этом ОМС все еще надо считать коллинеарной, а неколлинеарность вызывается магнитоанизотропными силами при определенных ОМС и ориентационных состояниях. Как мы увидим ниже, появление такой слабой ( или так называемой релятивистской) неколлинеарности в значительной степени связано с симметрийными аспектами. [41]
В выражениях (7.11) множитель FI характеризует поле излучения отдельного участка длины XQ, где пучок накачки сохраняет постоянный наклон, а множитель F2 определяется интерференцией полей таких участков. Отметим, что максимумы этих сомножителей не совпадают. Если у F2 главный максимум достигается при ДлХо т, то у FI максимум имеет место при Д 0, а при Длх0 я происходит спад приблизительно в 2 / тг раз. Анализируя ее при малых углах 0, 7, в 1, можно получить следующее выражение для главных максимумов диаграммы направленности моды с номером в горизонтальной плоскости: 0тах [ 2я / 3 / ( КД) - ( ft - 7) 2 ] 1 / 2 - Видно, что при некотором заданном угле наклона излучателя формируются различные моды, максимум излучения которых приходится на различные углы. В этом случае рассинхронизация между взаимодействующими волнами за счет неколлинеарности пучка накачки и бриллюзновских волн низкочастотного поля компенсируется фазовыми сдвигами при отражении от свободной границы волновода. [43]
Здесь, однако, уместно сделать одно замечание. Дело в том, что магнитоанизотропное взаимодействие, определяя ориентационное состояние, не только привязывает магнитные моменты к кристаллографическим осям, но и может влиять на их взаимные направления. Это может быть причиной слабой неколлинеарности магнитных структур, которая также будет учитываться. Особо интересен случай, когда слабая неколлинеарность приводит к появлению слабого ферромагнетизма с намагниченностью М С L. При этом ОМС все еще надо считать коллинеарной, а неколлинеарность вызывается магнитоанизотропными силами при определенных ОМС и ориентационных состояниях. Как мы увидим ниже, появление такой слабой ( или так называемой релятивистской) неколлинеарности в значительной степени связано с симметрийными аспектами. [44]
Приведенные результаты убедительно доказывают, по крайне: мере для ферритов М Fe204, правильность представления о суще ствовании антипараллельно намагниченных подрешеток. Для вну тренней согласованности теории важен еще и тот факт, что в ука занных случаях значения констант молекулярного поля, опреде ленные, например, из температурной зависимости восприимчиво сти, лежат в пределах области 1 на фиг. У некоторы: других шпинелей, прежде всего у тех, которые содержат Сг3 ( хромиты) и Мп3 ( манганиты), результирующие моменты значи тельно меньше ожидаемых теоретических значений. NiFeg - Cr Cv Такие аномальные значения моментов могут объясняться рядом причин, из которых важнейшую роль играют, по-видимому, следующие: а) изменение валентности ионов; б) уменьшение магнитных моментов под действием кристаллического поля ( замораживание спина); в) неколлинеарность магнитных моментов. Возможности а) и б) отнюдь не исключают наличие неелевских подрешеток, случай в) выходит за рамки теории Нееля. [45]
Страницы: 1 2 3 4