Нейтронная жидкость
Cтраница 1
Нейтронная жидкость [ ( 2 ч - 2 4) 1014 г / см3 р PCOreJ состоящая главным образом из сверхтекучих нейтронов с малой примесью сверхтекучих протонов и нормальных электронов. [1]
Сверхтекучесть нейтронной жидкости пульсара должна сказываться на его характеристиках. И подтверждают некоторые наблюдения. [2]
Экстраполяция формулы (8.30) в область нейтронной жидкости р 1 5 1 014 г см 3 количественно согласуется с [357], где рассмотрена теплопроводность на основе теории ядерной математики. [3]
Как мы увидим, при достаточно большой плотности нейтронная жидкость скачком переходит в новое сверхплотное состояние. При этом выделяется громадная энергия, и звезда взрывается. Причина этого перехода - неустойчивость вакуума в сильных полях, о которой мы говорили в предыдущем разделе. При большой плотности вещества возникает пионный конденсат. [4]
В результате возникают нейтронные звезды, давление в которых создается вырожденной нерелятивистской нейтронной жидкостью и плотность которых имеет порядок плотности тяжелых атомных ядер. При значениях массы, превышающих критическую, нейтроны становятся релятивистскими и равновесие невозможно. Гравитационный коллапс дальше не может сдерживаться никакими известными физическими механизмами, при этом должны образовываться черные дыры. Заметим, что типичный радиус нейтронной звезды ( с массой порядка массы Солнца) имеет порядок 10км, что всего в три раза превышает ее гравитационный радиус. [5]
В дальнейшем под СЖ понимаются электронейтральные среды - жидкий 4Не и нейтронная жидкость. Последняя, как известно ( см., например, [3]), служит веществом сердцевины нейтронных звезд - пульсаров. [6]
Описан ряд качественных эффектов общей теории относительности, присущих системе вихревых нитей в сверхтекучей нейтронной жидкости в сердцевине вращающихся нейтронных звезд - пульсаров. [7]
Когда в звезде выгорает все термоядерное топливо, начинается гравитационный коллапс, который при определенных условиях продолжается до тех пор, пока не установится равновесие между гравитационными силами и внутренним давлением нейтронной жидкости, образующейся внутри звезды. [8]
Область ядра ( р Рсоге) которая может существовать или не существовать в некоторых звездах в зависимости от того, происходит ли там пионная конденсация либо переход к твердому нейтронному веществу или к кварковому веществу, или же к любой другой фазе, физически отличающейся от нейтронной жидкости, при плотностях выше некоторого критического значения рсоге. [9]
Предполагается, что заряженный компонент вращается с наблюдаемой частотой пульсара fi ( /), поскольку считается, что все заряженные частицы сильно связаны с магнитным полем. Вращение сверхте - УЧСЙ нейтронной жидкости, как предполагается, должно быть квазиодно - Родным в том смысле, как об этом говорилось в разд. [10]
Нейтронная звезда, как полагают астрофизики, не однородный объект, одинаковый всюду - от центра до поверхности; напротив, она имеет сложное, многослойное строение. Однако существует полная уверенность, что в областях, составляющих значительную часть звезды, нейтронная жидкость находится в сверхтекучем состоянии - и именно при температурах порядка миллиардов градусов. [11]
Нейтронная звезда, как полагают астрофизики, не однородный объект, одинаковый всюду - от центра до поверхности; напротив, она имеет сложное, многослойное строение. Однако есть серьезные основания полагать, что в областях, составляющих значительную часть звезды, нейтронная жидкость находится в сверхтекучем состоянии - и именно при температурах порядка миллиарда градусов. [12]
Существует ряд важных следствий адронной сверхтекучести и сверхпроводимости, которые могут привести к некоторым эффектам, поддающимся наблюдениям. Важно отметить, что сверхтекучесть мало влияет на такие макроскопические свойства нейтронных звезд, как их массы, радиусы и т.п. Причина в том, что энергия спаривания не превышает 1 % от полной энергии взаимодействия в зоне нейтронной жидкости, так что спаривание приводит к очень незначительному изменению зависимости Р от р, обсуждавшейся ранее для нормального вещества. [13]
При еще ббльших давлениях в веществе начинают происходить ядерные процессы. Ядерные процессы в сильно сжатом веществе проходят следующие стадии: захват электронов ядрами с превращением протонов в нейтроны ( см. Нейтронизация ве-щества) -, образование сильно нейтронно-избыточных ядер, не способных удерживать нейтроны, и возникновение самостоят, нейтронной компоненты вещества; наконец, образование нейтронного вещества ( нейтронной жидкости) с малой примесью протонов и электронов ( см., напр. Ядерные реакции синтеза в сильно сжатом веществе протекают в пикноядерном режиме ( см. Пикноядерные реакции), когда кулоновский барьер съедается благодаря малому расстоянию между реагентами. [14]
Страницы: 1 2