Рассеивающая неоднородность

Cтраница 1

Рассеивающие неоднородности в аморфных сплавах существенно полидисперсны. Диапазон их размеров - от нескольких до нескольких сотен нанометров, однако наибольшим весом в статистическом распределении по размерам обладают субмикронеод-нородности размером менее 10 нм. [1]

Если размер рассеивающих неоднородностей много меньше длины волны в веществе А / п, рассеяние называется рэлеевским. При этом индикатриса рассеяния симметрична относительно вектора электрического поля падающей волны. [2]

Во-первых, если рассеивающие неоднородности расположены на высоте 80 - 100 км, то построение, аналогичное рис. 12.246, дает наибольшую дальность связи приблизительно в 2000 - 2500 км. Наименьшая дальность оказывается около 800 км, так как рассеянные лучи с крутым падением на Землю выражены слабо. [3]

Поле рассеяния существенно в том случае, если линейные размеры рассеивающей неоднородности малы или сравнимы с длиной волны излучения. [4]

Очевидно, что последняя может иметь место, согласно ( 4), только при постоянном общем объеме N V рассеивающих неоднородностей. [5]

Изучение влияния тепловой обработки на индикатрисы рассеяния и спектральный состав света, рассеянного стеклом, привело к выводу о том, что как повышение температуры прогревания, так и увеличение его продолжительности вызывают рост размеров рассеивающих неоднородностей, именно этим процессом и обусловлено нарастание мутности стекла. [6]

С точки зрения создания условий для термоакустической самофокусировки света представляет интерес область параметров (4.50), для которой характерно перекрытие ( усреднение) акустических возмущений среды, в масштабе сечения пучка наряду с существованием локализованных температурных рассеивающих неоднородностей. Наконец, в области вида (4.51) температурные неоднородности перекрываются в пространстве между центрами тепловыделения, образуя мелкомасштабные возмущения показателя преломления, а также усредненную в сечении газовую линзу. [7]

Был предложен метод определения. Эф рассеивающих неоднородностей, основанный на своеобразной форме индикатрис рассеивания тонких слоев сильно опалесцирующего натриево-боросиликатного стекла. Эффективный радиус неоднородностей может рассматриваться как параметр, который характеризует структурное состояние стекла, соответствующее данной тепловой обработке. В настоящей работе используются результаты расчета эффективного радиуса, вы-полненого согласно упомянутому методу. Результаты относятся к невыщелоченному стеклу, которое имеет следующий состав ( в мол. [8]

Известно I2 5 в ], что в зависимости от режима тепловой обработки мутность стекла может меняться в очень широких пределах: от очень слабой опалесценции до полной молочности. Светорассеивающие свойства стекла определяются тремя параметрами: относительным показателем преломления рассеивающих неоднородностей, их размером и числом в единице объема. [9]

Изучение регулярных ионизированных слоев показало, что они всегда содержат большое количество мелких неоднородностей, число которых зависит от ультрафиолетовых излучений Солнца и ионизации, создаваемой метеорами. Это приводит, как в вышерассмотренном случае, к возможности приема радиоволн, образованных рассеивающими неоднородностями, причем оказывается возможным прием золн короче критической длины волны. [10]

Изучение регулярных ионизированных слоев показало, что они всегда содержат большое количество мелких неоднородностей, число которых зависит от ультрафиолетовых излучений Солнца и ионизации, создаваемой метеорами. Это приводит, как и в рассмотренном выше случае, к возможности приема радиоволн, образованных рассеивающими неоднородностями, причем оказывается возможным прием волн короче критической длины волны. Рассеяние метровых волн на неоднородностях ионосферы позволяет устанавливать связь на расстояниях от 1000 до 25 000 км. [11]

Проведенное в указанной работе решение задачи о рассеянии радиосигнала на разреженном облаке выхлопных газов в приближении однократного рассеяния не позволило объяснить полученные экспериментальные результаты. Дело в том, что в модели рассеяния радиоволн на турбулентном потоке, анализируемой в работе [220], ширину частотного спектра рассеянного сигнала определяет разброс скоростей рассеивающих неоднородностей, который значительно меньше предельной скорости истечения выхлопных газов. Поэтому указанной величины ширины частотного спектра рассеянного сигнала оказалось недостаточно для получения наблюдавшегося в эксперименте ( рис. 4.5.2) перекрытия дискретной и сплошной спектральной составляющих. [12]

Исходя из общих физических соображений, можно предположить, что размеры рассеивающих неоднород-ностей сильно возрастают вблизи критической точки. Общая доля крупных частиц возрастает по мере приближения к критической точке. Если линейные размеры рассеивающих неоднородностей сравнимы или больше, чем длина волны возбуждающего света, то можно наблюдать дифракцию на крупных частицах. Поэтому результаты экстраполяции интенсивности рассеянного света / ( 0) к нулевому углу могут оказаться неточными. [13]

Схема лазерного решеточного анемометра ( а и изменение / в в зависимости от ск для ЛРА ( т10 ( б. [14]

На рис. 2.24, б приведено изменение fD в функции скорости с для решеток-модуляторов с различным D. Сравнение диапазонов изменения доплеровской частоты для ЛДА и ЛРА говорит о том, что в ЛРА сдвиг fD на единицу скорости меньше, и поэтому проблема значительного усиления сигнала с фотоприемника не представляет трудностей, так как широкая полоса пропускания усилителя не обязательна. В этом случае легко получить усиление примерно 200 - 300 раз с малым шумом, приведенным ко входу усилителя. Лазерные доплеровские анемометры, как следует из принципа их действия, инвариантны к оптическим неоднородностям, движущимся вместе с потоком. Необходимо только, чтобы коэффициент скольжения этих: частиц мало отличался от единицы и частицы хорошо рассеивали свет. Сигнал дает естественные рассеивающие неоднородности, возникающие при обработке дисков. [15]

Страницы: 1