Cтраница 1
Неперенормируемость важна или нет. [1]
Свойство неперенормируемости остается, хотя и ослабляется: при Mw О теория уже перенормируема. [2]
Часто указанием на неперенормируемость соответствующего взаимодействия является отрицательная ( в единицах массы) размерность константы взаимодействия ( константы связи): в системе единиц, в к-рой Ti с 1, непсренормируемы вааимо действия, содержащие константу связи Я - [ АР ], где а О, М - величина размерности массы. Возможны исключения из этого пра вила, если теория содержит неск, взаимодействий и возникает сокращение расходящихся вкладов от каждого из них. [3]
Еще более ярко проявляется неперенормируемость теории без Я-бозонов в процессах рассеяния промежуточных бозонов друг на друге. [4]
Многочисленные конкретные проявления сохраняющегося вектор ного тока ( по-английски - Conserved Vector Current или сокращенно CVC) мы обсудим ниже, а пока остановимся на самом его важном проявлении: неперенормируемости слабого заряда. [5]
Хорошо известно, что описание слабых взаимодействий при высоких энергиях требует обязательного рассмотрения членов высшего порядка теории возмущений по слабому взаимодействию. Однако, неперенормируемость теории слабых взаимодействий не дает возможности получить конечные выражения для этих членов. [6]
Сегодня нас уже не пугает неперенормируемость слабого взаимодействия - единая теория частиц преодолела эту трудность. [7]
Однако теория, содержащая в лагранжиане затравоч-но массивные векторные поля, как уже отмечалось, вообще непригодна из-за ее неперенормируемости. Выход из этой трудности указан в гл. [8]
К сожалению, однозначно ответить на этот вопрос в настоящее время не представляется возможным. Дело в том, что при попытке решения этого вопроса мы неизбежно и в полной мере сталкиваемся с проблемами, относящимися к компетенции квантовой гравитации. Поскольку сама теория квантовой гравитации еще, по-видимому, далека от своего завершения, а присущие ей трудности ( расходимости, неперенормируемость, неоднозначность выхода за массовую поверхность, учет возможных изменений топологии пространства-времени) имеют фундаментальный характер, то все это приводит к тому, что полная самосогласованная квантовая теория испаряющихся черных дыр пока отсутствует. [9]
В то же время применение метода мнимого времени к частицам со спином 1 носит во многом формальный характер. Дело в том, что обоснованием метода является совпадение получаемых с его помощью результатов и результатов теоретико-полевого подхода. Для частиц со спином 0 и 1 / 2 такое совпадение имеет место, в то время как для частиц с высшими спинами сам теоретико-полевой подход сталкивается с серьезными трудностями ( неперенормируемость, каузальные аномалии), рассмотренными в гл. [10]
Например, случай 1 1 мы называем калибровкой Фейнмана, поскольку она дает выражение для пропагатора, аналогичное соответствующему выражению в КЭД. Случай 0 мы по той же причине называем калибровкой Ландау. Случай - оо возвращает нас к пропагато-ру (9.278), который приводит к неперенормируемости, однако при этом поле ф2 является явно нефизическим. [11]
Именно он обусловливает отталкивание одноименных зарядов. To же отличие в знаке имеется и в кинетических членах. Поэтому независимо от того, массивна или безмассова эта частица, если обмен скалярной частицей приводит к притяжению, то обмен вектор-жй-к отталкиванию. Член kpkv / m2, если его вклад не обращается в нуль из-за по-яеречности вершин, сразу же приводит к неперенормируемости теории с массивными векторными бозонами. [12]