Термическая неравновесность

Cтраница 2

Зависимость показаний зонда полного напора от диаметра зонда ( числа Rejd. [16]

Для исследования параметров струи плазмы использовались охлаждаемые водой зонды полного напора различного диаметра, позволяющие уточнить влияние разреженности и термической неравновесности на показания зондов. [17]

В общем случае вынужденного движения двухфазной среды в каналах разделение суммарных потерь представляет большие трудности из-за наличия структурной неоднородности потока, скольжения и наличия термической неравновесности. Для расчета в практике используются многочисленные полуэмпирические модели, которые, очевидно, должны быть существенно различными в зависимости от структуры двухфазного течения. Рассмотрим ниже наиболее важные модели для расчета гидравлического сопротивления. [18]

Влияние давления в камере сгорания па экономичность типичного РДТТ (. кр24 мм, р60, а19 6, DKp / 2, е4б 8. [19]

Величина удельного импульса РДТТ зависит от характеристик сопла, внешних условий, располагаемой теплоты сгорания ТРТ, потерь энергии от продуктов сгорания к агрегатам и корпусу двигателя, степени скоростной и термической неравновесности газа и твердых частиц, полноты сгорания топлива и вклада выделяющихся в процессе работы двигателя инертных компонентов. [20]

Зависимость перегрева жидкой фазы в выходном сечении от недогрева до температуры насыщения на входе в канал. [21]

Таким образом, в результате экспериментально-теоретического исследования течения вскипающей воды в цилиндрических каналах, наибо-лее перспективных с точки зрения снижения аварийного расхода и реактивного усилия, установлено, что в критическом сечении имет место высокая термическая неравновесность жидкой и паровой фазы: жидкая фаза перегрета, а паровая - переохлаждена. Скольжение фаз уменьшается с уменьшением недогрева воды на входе, и при истечении воды с параметрами, близкими к параметрам насыщения, оно близко к единице. [22]

Экспериментальное измерение таких параметров, как объемное или весовое паросодержание, температура пара, скорости фаз, гидравлическое сопротивление, особенно если учесть необходимость измерения их по длине канала и во времени в условиях сильной термической неравновесности, - задача чрезвычайно сложная. Трудности еще более возрастают, когда исследуются двухфазные потоки криогенных жидкостей. [23]

Таким образом, при данном подходе система замыкающих соотношений для описания теплообмена фаз со стенками канала должна строиться на базе карты режимов двухфазного потока, карты режимов теплообмена, представлений о механизме процесса теплообмена при данном режиме и в условиях термической неравновесности фаз. [24]

Характерной особенностью двухфазных потоков в парогенерирующих каналах является термическая неравновесность. Различают термическую неравновесность первого и второго рода. Неравновесность первого рода возникает в области поверхностного и пузырькового кипения. Кипение на стенке начинается еще до того, как ядро потока достигает температуры насыщения. В пограничном слое уже существует пар, в то время как в ядре течения - жидкость существенно недогрета. В силу этого на участке хник - яф происходит интенсивная конденсация пара и среднее объемное паросо-держание ф растет медленно. После прогрева потока начиная с сечения жф параметр ф растет более интенсивно. В области х & 0 в интенсивно обогреваемых каналах величина ф может достигать значения ф 0 5 и даже больше. Это означает, что при таких условиях, где Х (, 0, жидкость является очень сильно недогретой. Полный прогрев потока происходит в сечении канала х хр. После этого и жидкость, и пар имеют температуру насыщения. [25]

Распределение температуры внутренней поверхности стенки по длине участка. [26]

Кроме того, возрастание скольжения фаз также усиливает динамическое и тепловое взаимодействие фаз и скорость испарения капель. В результате термическая неравновесность в условиях больших массовых скоростей может оказаться меньше, чем при малых массовых скоростях. Рост pw приводит к увеличению потока капель к стенке. С повышением массовой скорости даже мелкие капли приобретают достаточную кинетическую энергию, чтобы пробить интенсивную паровую завесу. [27]

Особое значение приобретают методы использования вторичных энергоресурсов, так называемого сбросного тепла для целей опреснения. Весьма заманчиво также использование естественной термической неравновесности в морях и океанах, так как при этом возможна не только экономия топлива, но и полная экологическая безвредность процессов опреснения. [28]

Скольжение фаз ( wa - w3) в сильной степени зависит от давления, массовой скорости, температуры стенки. Поскольку скольжение фаз определяет их тепловое и динамическое взаимодействие, то генерация пара и термическая неравновесность также зависят от этих параметров. Значение коэффициента скольжения S wjw3 растет с увеличением массовой скорости потока и температуры стенки и падает с ростом давления. [29]

Рассмотренный выше характер течения газа в ВЧИ-разряде определяет радиальные распределения температуры плазмы и ее термическую неравновесность. Так, в большинстве случаев в радиальном распределении температуры в осевой области разряда наблюдается провал, который отсутствует в основном при малых расходах газа и длинном индукторе. [30]

Страницы: 1 2 3