Винтовая неустойчивость

Cтраница 1

JV-образная ( о и S-образная ( б вольт-ампер вые характеристики. [1]

Винтовая неустойчивость развивается в пространственно неоднородной биполярной плазме полупроводников, помещенной в параллельные друг другу электрич. При нестрогой параллельности Е и Н за счет поперечной составляющей Н возникает магнитоконцентрац. Развитие этой неустойчивости приводит к генерации образцом электрич. [2]

Винтовая неустойчивость является одним из наиболее опасных видов МГД-неустойчивости для плазменных систем такого типа. Ее исследованию посвящено большое количество работ. [3]

Винтовая неустойчивость хорошо проводящего шнура с током в сильном магнитном поле рассматривается в общем виде без ограничения линейным приближением. Показано, что винтовые возмущения должны перерастать в пузыри - внедряющиеся под поверхность плазменного шнура винтовые жгуты, свободные от плазмы. Обсуждается связь этого процесса с так называемой дизруптивной неустойчивостью. [4]

Наиболее резко винтовая неустойчивость проявляется при скинирован-ном токе, которому соответствует немонотонный профиль q ( p) с минимумом внутри плазмы. Эта неустойчивость не позволяет развиться ски-нированному распределению тока. [5]

Итак, винтовая неустойчивость является следствием натяжения силовых линий, стремящихся превратиться в прямые. Так как этому стремлению препятствует идеальная проводимость шнура, то сам шнур становится винтовым. Можно сказать, что шнур с током в продольном магнитном поле все время находится под угрозой извивания. Однако такой переход не всегда может быть реализован. Дело в том, что потенциальная энергия (8.3) получена нами только для возмущений с достаточно большой амплитудой. [6]

Как известно, винтовая неустойчивость мало чувствительна к величине давления плазмы ( поскольку ее причина - продольный ток, а не давление плазмы) и к тороидальному искривлению шнура. [7]

Чтобы выяснить физическую природу винтовой неустойчивости, мы рассмотрим сначала следующий идеализированный пример. Мы предположим, что проводящий шнур образован несжимаемой жидкостью и что магнитное поле внутри него отсутствует. [8]

Наиболее крупный масштаб имеют так называемые винтовые неустойчивости плазмы со свободной границей, когда вне токового канала проводимость равна нулю. Эти неустойчивости могут возникать, когда резонансная магнитная поверхность расположена снаружи от токового канала вблизи его границы. Они создают деформацию поверхности плазменного шнура, затрагивая при этом и его центральную часть. Кривизна тора здесь не играет существенной роли, и при теоретическом рассмотрении тор можно заменить цилиндром с отождествленными концами. Именно для ее стабилизации было предложено использовать сильное продольное магнитное поле, ставшее одним из основных элементов токамака. [9]

Итак, мы показали, что если рассмотреть винтовую неустойчивость плазменного шнура с током в сильном продольном магнитном поле, не ограничиваясь линейным приближением, то из энергетических соображений оказывается выгодным проникновение винтовых полостей под границу плазмы. [10]

Гликс-ман [2] предположил, что эти колебания вызываются винтовой неустойчивостью в электронно-дырочной плазме полупроводника. [11]

Можно надеяться, что будет невелик вклад и от крупномасштабных ячеек, отвечающих винтовой неустойчивости за счет конечной проводимости. [12]

Значение q на краю шнура, согласно (1.1), можно назвать коэффициентом запаса по винтовой неустойчивости. [13]

Прежде чем перейти к обсуждению других особенностей разряда с умеренным продольным полем, мы рассмотрим вопрос о винтовой неустойчивости шнура с током. [14]

При заданных значениях параметров Bz 1 и N 1, т 1, 2, 3, определялась область значений параметра / / о, при которых развивается винтовая неустойчивость, а также вычислялись инкременты этой неустойчивости. [15]

Страницы: 1 2 3