Дрейфовая неустойчивость

Cтраница 2

Исследование устойчивости плазмы в линейном приближении не дает прямого ответа на этот вопрос, поскольку условия стабилизации некоторых из дрейфовых неустойчивостей являются довольно жесткими, и поэтому трудно надеяться на возможность отыскания тороидальной конфигурации, свободной от всех неустойчивостей. Однако инкремент нарастания многих неустойчивостей сравнительно мал, и поэтому за счет нелинейности амплитуда колебаний, а следовательно, и макроскопический усредненный эффект должен быть невелик. Чтобы вполне убедиться в этом, желательно провести последовательное нелинейное рассмотрение. Такое рассмотрение удается провести для некоторых из дрейфовых неустойчивостей. Однако на первой стадии исследования более целесообразным представляется не вывод более или менее точных соотношений для коэффициентов усиленной диффузии и теплопроводности, связанных с той или иной неустойчивостью, а некоторая грубая классификация неустойчивостей по степени их опасности, основанная на порядковых оценках, использующих соображения размерности. Тем самым можно будет определить, какие из неустойчивостей требуют наибольшего внимания. [16]

Если потенциал, возникающий в результате разделения зарядов, достаточен для искажения потенциала дрейфовой волны, влияние магнитно-звуковой волны на дрейфовую неустойчивость реально. [17]

При этом можно выбрать условия стабилизации, позволяющие пренебречь движением электронов вдоль оси z ( vz vTe) - Для воздействия на дрейфовые неустойчивости можно использовать магнитное поле переменного тока, текущего по плазме вдоль оси z, или магнитное поле токонесущих проводов, уложенных вдоль плазменного шнура. Второй способ предпочтительнее, так как пропустить через плазму большой ток для создания нужного магнитного поля трудно из-за малой по сравнению с металлом концентрации электронов. В любом из этих случаев магнитное поле проникает в плазму только на глубину скин-слоя. [18]

В частности, был обнаружен и детально исследован с учетом эффектов диссипации и конечного лармо-ровского радиуса целый новый класс неустойчивостей - так называемые дрейфовые неустойчивости. [19]

Зто приводит к тому, что по мере увеличения ( 3 все большую роль начинает играть затухание Ландау на ионах, и, как показали точные расчеты [71], при р0 13 дрейфовая неустойчивость полностью подавляется ионным затуханием. [20]

Ограничение скорости осцилляции электронов можно трактовать как появление эффективной частоты столкновений v3 ( J), которая не влияет, например, на дрейфово-тем-пературную неустойчивость, но приводит к тому, что другие типы дрейфовой неустойчивости переходят в дрейфово-диссипативную неустойчивость. [21]

Второй эффект запрета, существующий в дрейфовых неустойчивостях, состоит в следующем. Все дрейфовые неустойчивости развиваются на медленных колебаниях, распространяющихся по малому азимуту с фазовой скоростью порядка v Vipi / a. При наличии перекрещенности силовых линий - шира - этот эффект приводит к сильной локализации колебаний в радиальном направлении. [22]

Эти работы были выполнены для условий так называемых бампи-торов. В таких системах дрейфовой неустойчивости могут быть подвержены узкие кольца горячих электронов. Из-за относительно больших значений ларморовского радиуса электронов, сравнимого с толщиной кольца, в этих работах использовалось интегральное волновое уравнение, полученное для плоской геометрии в предположении гауссовского распределения ларморовских центров и линейного распределения электрического поля. [23]

За исключением, быть может, области колена это условие всюду выполнено. Протонный пояс устойчив и к дрейфовой неустойчивости. [24]

Известно, что учет нелинейных эффектов в низшем приближении часто приводит к у становлению стационарного состояния. Поэтому интересно исследовать возможность установления такого состояния в случае какой-либо характерной дрейфовой неустойчивости. [25]

В работе Церковникова [7] было показано, что при определенных условиях в плазменном шнуре могут нарастать колебания, фазовая скорость которых порядка скорости дрейфа частиц. Так как в произведенном им кинетическом рассмотрении трудно выяснить физический смысл дрейфовой неустойчивости, то мы рассмотрим здесь этот вопрос с помощью уравнений гидродинамики, в которых сохраним малые величины порядка р / г, где р - ларморовский радиус ионов. [26]

Настоящий доклад как раз и ставит своей целью оценку роли различных неустойчивостей плазмы в тороидальных системах по их макроскопическим эффектам. Пункт 2 содержит сводку, в основном, известных результатов линейной теории дрейфовых неустойчивостей, которые лишь слегка модифицированы на предмет учета эффекта перекрещенности силовых линий. [27]

Резюмируя, можно сказать, что хотя почти и не осталось надежд на полную стабилизацию плазмы, теоретически кажется возможным существенно снизить эффект от неустойчивостей путем увеличения размеров системы, величины магнитного поля и перекрещенности силовых линий. При этом должны быть полностью стабилизированы быстрые магнитогид-родинамические неустойчивости идеальной плазмы, а следующие по опасности дрейфовые неустойчивости сильно подавляются. Для достижения управляемых термоядерных реакций на этом пути необходимо преодолеть огромные технические трудности, связанные с проблемой создания магнитного поля порядка 105 Э в объеме порядка многих кубометров. [28]

Области устойчивости и неустойчивости неоднородного по температуре и плотности бесстолкновительного цилиндра согласно. [29]

В работе i [28] обращается внимание на тот факт, что один градиент плотности ие приводит к неустойчивости. Несмотря на то что корректность использованных приближений в [80-83] вызывает сомнение, сам вопрос о возможности развития дрейфовых неустойчивостей в гравитирующих системах, поставленный Максумовым, безусловно, интересен. [30]

Страницы: 1 2 3