Кинетическая неустойчивость
Cтраница 2
При очень низких плотностях, когда даже плазменная электронная частота о о ( 4тге2по / / тг) 1 / 2 меньше О, резонанс между волнами и ионами осуществляться не может и кинетические неустойчивости в ионно-горячей плазме должны, вообще говоря, отсутствовать. Если продолжать увеличивать плотность, то резонанс наиболее эффективно будет осуществляться на косых ленгмюровских волнах со; kzuj / k, где kz - продольная составляющая волнового числа. При этом влиянием магнитного поля на движение ионов можно полностью пренебречь, колебания становятся квазинейтральными и принимают форму электронного звука - электроны совершают инерционные колебания вдоль магнитного поля, а ионы, подтягиваясь поперек магнитного поля, создают возмущения давления и за счет инверсной заселенности раскачивают волны на обратном затухании Ландау. Конусная неустойчивость развивается на сильно вытянутых вдоль магнитного поля возмущениях, поэтому она очень чувствительна к продольным размерам плазменного сгустка. [16]
 |
К механизму раскачки косых мюровских волн. [17] |
В случае очень редкой плазмы и сильного магнитного поля даже электронная плазменная частота будет ниже первой гармоники QB; поэтому мы не найдем никаких плазменных волн, находящихся в резонансе с QB, и кинетические неустойчивости должны отсутствовать. [18]
Для каждой группы примесей по классификации, предложенной Л. А. Кульским, можно выделить некоторые специфические физико-химические методы контроля их содержания, при которых учитывается размер частиц примесей, а в ряде случаев - их подвижность в электрическом поле, взаимодействие со световыми лучами, кинетическая неустойчивость системы вода - примесь и другие особенности. [19]
Раскачка колебаний может произойти от различных нарушений термодинамического равновесия. При кинетической неустойчивости такое нарушение касается распределения частиц по скоростям. Можно ожидать раскачки и из-за неравновесного распределения в пространстве, например из-за неравномерной температуры, но этот вопрос подробно еще не исследован. [20]
Результаты указанных выше исследований показывают, что гидродинамические неустойчивости высокотемпературной газоразрядной плазмы во многих случаях обусловлены собственным магнитным полем тока разряда. Высокотемпературной плазме присущи также и кинетические неустойчивости [5], для которых существенно различие в движении разных групп частиц, находящихся в одном и том же объеме. [21]
Обратимся теперь к вопросу, какие волны образуются в плазме, как именно происходит их раскачка и как условия резонанса (15.5) оказываются связанными с параметрами плазмы. Для конкретности последим за развитием кинетических неустойчивостей на примере плазмы с горячими ионами, находящейся в магнитном поле ловушки. [22]
При внешней инжекции частиц получается плазма в состоянии, очень далеком от термодинамического равновесия - все захватываемые ионы имеют малый разброс по абсолютным величинам и по направлениям скоростей, а градиенты плотности и температуры очень велики. Из-за этого в плазме легко развиваются кинетические неустойчивости. [23]
В этом смысле желобковую неустойчивость можно назвать гидродинамической - как и в гидродинамике, здесь достаточны представления о сплошной текучей среде. Но наряду с этим в плазме могут развиваться более тонкие кинетические неустойчивости, чувствительные к деталям функции распределения частиц по скоростям. После того как желобковая неустойчивость была подавлена, именно кинетические неустойчивости и выдвинулись на первый план. [24]
Существует и кинетическая неустойчивость; однако для ее получения ВКБ-приближения оказывается недостаточно. Простейшая модель, на которой легче всего убедиться в наличии кинетической неустойчивости, рассматривается в следующем пункте. [25]
Размер этих частиц не превышает 50 мкм, поскольку при больших размерах возрастает кинетическая неустойчивость системы и частицы осаждаются. [26]
Но возможны и ловушки, в которых плазму не пускает на стенку сильное внешнее продольное поле, а собственное поле играет только вспомогательную роль. Но все ловушки с током, текущим вдоль магнитного поля, подвержены различным видам гидромагнитной и кинетической неустойчивости, о которых речь будет идти ниже. [27]
В этом смысле желобковую неустойчивость можно назвать гидродинамической - как и в гидродинамике, здесь достаточны представления о сплошной текучей среде. Но наряду с этим в плазме могут развиваться более тонкие кинетические неустойчивости, чувствительные к деталям функции распределения частиц по скоростям. После того как желобковая неустойчивость была подавлена, именно кинетические неустойчивости и выдвинулись на первый план. [28]
Электрический пробой промежутка дугова я плазма - холодный электрод. Поскольку гидродинамические неустойчивости связаны с макроскопическим движением газа, время их развития относительно велико. Поэтому при больших скоростях роста разности потенциалов плазмы и электрода основную роль играют кинетические неустойчивости, приводящие к пробою электронными лавинами. [30]
Страницы: 1 2 3