Нишина

Cтраница 2

КЭД такие выражения для матричных элементов были получены на заре возникновения КТП в кон. Клейна - Нишины - Тамма ф-ле ( см. Клейна - Ни-шины формула) для комптоновского рассеяния, наталкивались ва специфич. Таким поправкам отвечают диаграммы с замкнутыми петлями из линий виртуальных частиц, импульсы к-рых не фиксированы законами сохранения, и полная поправка равна сумме вкладов от всех возможных импульсов. [16]

Для электронов оно описывается формулой Клейна - Нишины. [17]

Уран-235 и плутоний-239, который можно получить из урана-238, делятся под действием медленных нейтронов. Как было показано в 1939 г. японским физиком Нишина, изотоп тория Th232 подвергается делению под действием быстрых нейтронов. Очень вероятно, что все элементы с атомным номером 90 и выше способны к делению. Уран и торий могут стать важными источниками тепла и энергии в мире будущего. Залежи, содержащие эти элементы, имеются во всех частях света. [18]

Присутствие вторичных электронов, часть из которых обладает очень большой энергией, заставило нас первоначально предположить, что ядерное излучение легких элементов обладает электромагнитной природой и выбрасывание ядер атомов происходит в соответствии с тем же механизмом, что и комптон-эффект для электронов. Кроме того, расчет, выполненный по формуле Клейна и Нишины, в которой масса электрона заменена массой протона, показывает, что поглощение такого кванта протоном в 100 000 раз менее вероятно, чем поглощение электроном. Этот факт противоречит результатам наших опытов, согласно которым протон поглощает гораздо сильнее, чем электрон. Опыты Боте иБек - кера и наши наблюдения вторичных электронов показали, что присутствие ч-лу-чей в этих радиациях очень вероятно. Поэтому первоначально можно было предположить, что в данном случае имеет место новый тип обмена энергией между фотонами с очень большой энергией кванта и атомными ядрами. Принимая данное предположение, мы вынуждены считать, что при таком обмене не соблюдается закон сохранения энергии и количества движения. В связи с тем, что этот вывод неприемлем, мы продолжали наши опыты с целью выяснения вопроса. [19]

Зависимость яркости ( а и поляризации ( б рассеянного света от угла рассеяния для диполя или шарообразной частицы с г - К ( рэлеевское рассеяние. Падающий свет не поляризован. [20]

Рассеяние света свободными электронами ( Комптона явление), описываемое Клейна - Нишины формулой, вообще говоря, является неупругим. [21]

Они вычислены с учетом когерентного рассеяния и поправки к некогерентному рассеянию, обусловленной влиянием связи электронов с атомным ядром [ 25, с. Сравнение полученных коэффициентов S с результатами, найденными без учета этих эффектов ( с использованием только сечения Клейна - Нишины - Тамма) показывает, что влияние когерентного рассеяния на поле излучения вблизи первичного луча существенно даже в веществах с небольшим атомным номером. [22]

В отличие от принятого тогда метода рассмотрения конкретных квантовых процессов взаимодействия электромагнитного поля с частицами, метода соответствия, И. Е. Тамм исследовал это явление последовательно квантовомеханически - методом квантовой теории излучения. Полученная им формула для сечения совпала с той, которую несколько ранее нашли, используя метод соответствия, Клейн и Нишина и. [23]

Точное вычисление тормозного излучения при столкновении электронов представляет собой весьма трудную вычислительную задачу, до настоящего времени не решенную. В ультрарелятивистском случае эффективное сечение может быть вычислено ( с логарифмической точностью) с помощью метода Вильямса, исходя из формулы Клейна - Нишины. [24]

Для длины волн, превышающей 0 2 А, экспериментально наблюдаемое рассеяние превышает рассеяние, предсказываемое формулами Клейна - Нишины, что связано с появлением когерентного рассеяния. Однако для достаточно большой длины волн, для которых указанная разница становится - существенной, коэффициент рассеяния настолько меньше коэффициента фотоэлектрического поглощения, что ошибка в определении последнего при вычислении по формуле Клейна - Нишины становится совершенно незначительной. [25]

Диаграммы Фейнмана для Комптона эффекта. е, v и 7 е, т - электрон и фотон соответственно и начальном и конечном состояниях. е - виртуальный электрон в промежуточном е состоянии. [26]

Клейна - Нишины формуле, хорошо согласующейся с опытом. [27]

Он находит ошибочным обычный квантово-меха-нический подход, он обвиняет физиков в вольности речи, он поучает их, что наука - это не монолог, и пророчит, что работы нынешних физиков через 2000 лет будут забыты, в то время как работы Архимеда или Галилея Пережили подобные периоды. В письме ко мне он заявляет, что почти все большие результаты квантовой механики заключаются в успешном вычислении обширных систем собственных значений ( энергии), исходя из ясных, более или менее вероятных предположений о природе рассматриваемой системы ( оператор Гамильтона), Они не имеют ничего общего со статистической интерпретацией. Только формула Клейна - Нишины подтверждена с достоверностью количественно. Последняя описывает рассеяние Света, или фотонов, электронами. Дальше он высказывает сомнение в том, что статистическая интерпретация, которую я первый предложил и которая была сформулирована в более общем виде Нейманом, вообще применима к этим случаям. [28]

Тем не менее, оставалась серьезная проблема, связанная с интерпретаций решений уравнения Дирака для свободной частицы, соответствующих отрицательной энергии. Дело в том, что частицы с отрицательной энергией ускоряются в направлении противоположном направлению действия внешней силы. Однако Клейн и Нишина [13] применили уравнение Дирака для расчета сечения комптоновского рассеяния и показали необходимость учета решений с отрицательной энергией с тем, чтобы в низкочастотном пределе получить классическую формулу Томсона. В 1930 г. Дирак [14] для преодоления этой трудности предложил теорию дырок, согласно которой все состояния с отрицательной энергией заполнены электронами, причем в каждом состоянии в соответствии с принципом Паули, находится по одному электрону. В этом случае принцип запрета делает невозможным переходы электрона из состояний с положительной энергией в состояния с отрицательной энергией до тех пор, пока в спектре состояний с отрицательной энергией не появится дырка. Такое незаполненное состояние проявляет себя как частица с положительной энергией и положительным зарядом. В 1932 г. Андерсеном [15] был открыт позитрон, частица с массой в точности совпадающей с массой электрона и имеющая положительный заряд. Открытие позитрона было воспринято как подтверждение дырочной теории Дирака. [29]

Рассеяние излучения свободными электронами уже неоднократно рассматривалось. Поэтому представляло интерес пересмотреть проблему последовательно квантовомеха-нически ( квантование электромагнитного поля и ф-волн) на основе дираковского волнового уравнения для электрона. Таким образом, можно прийти опять к выведенной Клайном и Нишиной 3 формуле рассеяния, чем подтверждается правомочность примененного этими исследователями принципа соответствия в изучении проблемы. [30]

Страницы: 1 2 3