Направленная нормаль
Cтраница 1
Направленная нормаль п к s, проходящая через начало, как это следует из выражений ее направляющих косинусов, принадлежит ко второму квадранту осей. Естественно, что прямая 5 пересекает эту нормаль с той или другой стороны от начала, смотря по знаку величины р - или, что то же, по знаку скорости скольжения о - до удара. [1]
Обозначим через а угол от оси Ох до направленной нормали, через р-длину отрезка ОР. [2]
Обозначим через а угол от оси Ох до направленной нормали, через р - длину отрезка ОР. [3]
 |
Построения для определения проекций направленной нормали. [4] |
Вектор изгибающего момента у нас уже вычислен, остается определить направленную нормаль. [5]
Обозначим через а, Р, 7 углы, которые составляет направленная нормаль с осями координат, через р - длину отрезка ОР. [6]
Обозначим через а, р, у углы, которые составляет направленная нормаль с осями координат, через р - длину отрезка ОР. [7]
 |
Построение направленной нормали В. [8] |
Однако, представляется более удобным определять В, как угол между направленной нормалью к плоскости кривизны ( в общем случае бинормалью) и вектором изгибающего момента. [9]
Обозначим через а, р, у углы, которые ( оставляет направленная нормаль с осями координат, через р - длину отрезка ОР. [10]
Обозначим через а, ( 5, у углы, которые составляет направленная нормаль с осями координат, через р - длину отрезка ОР. [11]
 |
Направления компонентов для вычисления местного приведенного напряжения. [12] |
Исследования [2] показывают, что когда р О ( рис. 16), малая ось эллипса составляет с направленной нормалью В угол, равный к / 2, и при изменении угла ( 5 малая ось следует за вектором изгибающего момента, но в два раза медленнее. [13]
Если точки О и Р совпадают, то возьмем любое из двух направлений на нормали. Пусть ос, ( 3, у - углы, которые составляет направленная нормаль с осями координат; р - длина отрезка ОР. [14]
Помещают точечный источник света О на ерт. Тогда из точки О распространяются в кристалле лучи по всем направлениям. Если противоположную сторону пластинки также покрыть непрозрачным экраном с отверстием Р в каком-либо месте, то из кристалла может выйти только один луч, именно ОР. Этому лучу, как мы знаем, соответствуют в кристалле в общем две нормали, следовательно, две волновые плоскости, образующие с ним некоторые углы; каждая из них переходит в воздух согласно особому закону преломления, с которым мы ближе познакомимся в следующей главе. Следовательно, мы получаем в Р два луча, выходящих по разным направлениям. Но если направление ОР как раз совпадает со вторичной оптической осью кристалла, то лучу ОР соответствует в кристалле бесконечное множество различно направленных нормалей и волновых плоскостей. Так как каждая из них при выходе наружу преломляется особым образом, то свет распространяется из точки Р в виде конуса по бесконечному числу различных направлений ( черт. Это явление известно как внешняя коническая рефракция, потому что здесь расщепление луча происходит при выходе из кристалла. [15]
Страницы: 1