Волновая нормаль

Cтраница 3

Различие между поверхностью волновых нормалей, поверхностью волновых векторов и эллипсоидом волновых нормалей легко понять, рассмотрев отрезки, отсекаемые этими поверхностями на осях координат. На оси х, например, будет отложено: 1 / пг и 1 / пу - при построении поверхности нормалей, nz и Пу - при построении поверхности волновых векторов и пх - при построении эллипсоида индексов. [31]

В анизотропных материалах наличие напряжений приводит к небольшому повороту осей эллипсоидов волновых нормалей и изменению соотношений между величинами его осей. [32]

Направление распространения потока энергии ( вектора Умова-Пойнтинга) совпадает с направлением волновой нормали в средах оптически изотропных. В средах анизотропных несовпадение между волновой нормалью и лучом имеет принципиально важное значение. [33]

Фазовые скорости и направления колебаний световых волн находят геометрическими построениями на эллипсоиде волновых нормалей. Направление в оптически анизотропных материалах, в к-ром распространяется одна волна ( или две тождественные), наз. Различают одно - и двухосные оптические материалы. К одноосным относятся кристаллы гексагональной, тетрагональной и тригональной, а к двухосным - ромбической, моноклинной и триклинной систем. В двухосных кристаллах различают оси нормалей ( оптические оси) и оси лучей. В двухосных оптически анизотропных материалах вследствие О. [34]

Поставим теперь вопрос, насколько определена плоская волна, если задано направление волновой нормали. [35]

Поэтому можно сказать, что в случае совпадения оптической оси кристалла с волновой нормалью кристалл ведет себя в известной степени, как изотропное тело. [36]

Ориентировка волновой нормали п относительно ближайшего направления распространения чисто продольной ( поперечной волны. [37]

Поэтому для практики проведения эксперимента представляет интерес зависимость скорости ультразвука от слабой разориентировки волновой нормали относительно оси симметрии кристалла. [38]

Направление распространения потока энергии ( вектора Умова - Пойнтинга) совпадает с направлением волновой нормали в средах оптически изотропных. В средах анизотропных несовпадение между волновой нормалью и лучом имеет принципиально важное значение. [39]

Естественный луч представляет собой поперечную электромагнитную волну с хаотической произвольной ориентацией этих векторов относительно волновой нормали. Каждый из таких лучей при про-хо кдении через второй кристалл будет снова раздваиваться, но давать лучи различной интенсивности, а в некоторых случаях один луч ( второй) практически исчезает. [40]

Иллюстрация, свойств оптической индикатрисы.| Эллипсоид Френеля для двухосного кристалла. [41]

Все перечисленные свойства оптической индикатрисы справедливы, если описывать явления распространения волн с помощью волновой нормали. Рассмотрим это понятие подробнее. [42]

В каждом отдельном случае имеется та или иная ориентация векторов Е и Н по отношению к волновой нормали и она ( или луч) не является осью симметрии электромагнитных волн. [43]

Обычное определение показателя преломления п sin f / sin r V-L / VZ из изменения направления волновой нормали на границе двух сред дает отношение фазовых скоростей волны в этих двух средах. Однако понятие фазовой скорости применимо только к строго монохроматическим волнам, которые реально не осуществимы, так как они должны были бы существовать неограниченно долго во времени и быть бесконечно протяженными в пространстве. [44]

В каждом отдельном случае имеется та или иная ориентация векторов Е и Н по отношению к волновой нормали и она ( или луч) не является осью симметрии электромагнитных волн. Такая асимметрия характерна для поперечных волн, продольные же волны всегда симметричны по отношению к направлению распространения. Таким образом, асимметрия относительно луча и является одним из признаков, который отличает поперечную волну от продольной. [45]

Страницы: 1 2 3 4