Cтраница 1
Нуклоны исходного составного ядра (VI.4.8.90) распределяются между осколками деления в соответствии с законами сохранения электрических зарядов и массовых чисел. [1]
Энергия влетевшей в ядро частицы быстро распределяется между нуклонами составного ядра, в результате чего оно оказывается в возбужденном состоянии. При столкновении нуклонов составного ядра один из нуклонов ( или их комбинация, например дейтрон - ядро тяжелого изотопа водорода - дейтерия, содержащее один протон и один нейтрон) или а-частица может получить энергию, достаточную для вылета из ядра. [2]
Энергия влетевшей в ядро частицы быстро распределяется между нуклонами составного ядра, в результате чего оно оказывается в возбужденном состоянии. При столкновении нуклонов составного ядра один из нуклонов ( или их комбинация, например дейтрон - ядро тяжелого изотопа водорода - дейтерия, содержащее один протон и один нейтрон) или а-частица может получить энергию, достаточную для вылета из ядра. [3]
Энергия частицы а перераспределяется между нуклонами составного ядра, которое оказывается в возбужденном состоянии. [4]
Слияние ядер-сложный коллективный процесс, в к-ром ядерная система испытывает изменения формы от конфигурации двух соприкасающихся ядер до компактного моноядра. Эти изменения характеризуются сложной динамикой, в к-рой участвуют все нуклоны составного ядра. Вопрос заключается в продолжительности процесса деления-успеет ли система охлади рыац - ( испустить нейтроны), чтобы вновь проявились р & сг онечные эффекты. Вероятность этого процесса весьма - мзда, и количеств, данные могут быть получены лишь экспериментально. [5]
Применение статистических методов к ядерным реакциям для тяжелых ядер основано на допущении, что ядерная реакция происходит в две не зависящие одна от другой стадии. Первая стадия заключается в образовании составного ядра, причем энергия падающей частицы равномерно распределяется между всеми нуклонами составного ядра. Вторая стадия заключается в распаде составного ядра путем испарения одного или большего числа нуклонов. Нас интересует распределение энергии и числа испускаемых нуклонов как функции энергии возбуждения или температуры составного ядра. [6]
Бор установил, что реакции, вызываемые не очень быстрыми частицами, протекают в два этапа. Первый этап заключается в захвате приблизившейся к ядру X частицы айв образовании промежуточного ядра П, называемого составным ядром или компаунд-ядром. Энергия, привнесенная частицей а ( она слагается из кинетической энергии частицы и энергии ее связи с ядром), за очень короткое время перераспределяется между всеми нуклонами составного ядра, в результате чего это ядро оказывается в возбужденном состоянии. [7]
Бор установил, что реакции, вызываемые не очень быстрыми частицами, протекают в два этапа. Первый этап заключается в захвате приблизившейся к ядру X частицы айв образовании промежуточного ядра П, называемого составным ядром. Энергия, привнесенная частицей а ( она слагается из кинетической энергии частицы и энергии ее связи с ядром), за очень короткое время перераспределяется между всеми нуклонами составного ядра, в результате чего это ядро оказывается в возбужденном состоянии. [8]