Cтраница 1
Одиночный нуклон также испускает и поглощает виртуальные пионы, и это приводит к тому, что голый нуклон всегда окружен облаком виртуальных пионов. [1]
Одиночный нуклон также испускает виртуальные пионы ( заряженные и нейтральные); он же их и поглощает. Эти пионы образуют, как выражаются физики, мезонную шубу, плотно окружающую нуклон. Ее энергия заимствуется из вакуума. [2]
![]() |
Примеры эффектов гамов-теллеровской перенормировки. ( а экранирование виртуальными Д - дырочными возбуждениями. ( б типичный процесс поляризации кора второго порядка. [3] |
Для одиночного нуклона, помещенного в ядерное окружение, можно ожидать следующие два основные механизма спин-изоспи-новой поляризации. Во-первых, большая тензорная сила, образующаяся в основном за счет однопионного обмена между валентным нуклоном и нуклонами кора, имеет структуру, очень схожую со структурой магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Поэтому естественно, что одиночный нуклон вызывает явления поляризации спинов, что приводит к изменению спинового - фактора и аксиальной константы связи А одиночного нуклона. Следовательно, отдельный валентный нуклон может посредством такого механизма поляризовать нуклоны кора, в результате чего возникает дополнительное изменение магнитного и аксиального дипольного моментов. [4]
Энергия связи для нейтрона и протона равна нулю, поскольку они являются одиночными нуклонами. Согласно рис. 154 энергия связи на нуклон для дейтрона составляет - 1 Мэв, или на все ядро дейтерия - 2 Мэв. Подставляя эти значения в уравнение (4.7), получаем для энергии Е значение - 2 Мэв. [5]
Бета-распад - процесс не внутриядерный, а внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. [6]
Кусок стены, состоящий из 100 равных кирпичей без строительного раствора, имеет вес точно в 100 раз больше, чем один кирпич; если есть строительный раствор, то вес соответственно больше. То же самое в общих чертах справедливо и для нуклонов: ядро, содержащее 100 нуклонов, приблизительно в 100 раз тяжелее ядра с одиночным нуклоном. Но только приблизительно: имеются отклонения и, следовательно, здесь должен быть некоторый вид строительного раствора. Как ни странно, этот раствор имеет отрицательный вес: ядро легче, чем сумма его составных частей. Строительный раствор, согласно Эйнштейну, - это именно та энергия связи, которая теряется, когда части соединяются. Эти дефекты масс значительны; следовательно, соответствующие энергии чрезвычайно огромны. [7]
Причина этого заключается в малой энергии связи дейтрона и его большом размере. Так как протон и нейтрон в среднем расположены далеко друг от друга, то ожидается, что в амплитуде пион-дейтронного ( яд) рассеяния доминирует когерентное рассеяние на двух одиночных нуклонах. Дополнительные слагаемые с перерассеянием на двух нуклонах в общем случае малы, если главные члены не подавлены. Исключение составляет процесс поглощения яд - NN, который не имеет аналога в пион-нуклонной физике. Он является прототипом поглощения пионов в ядрах. [8]
![]() |
Примеры эффектов гамов-теллеровской перенормировки. ( а экранирование виртуальными Д - дырочными возбуждениями. ( б типичный процесс поляризации кора второго порядка. [9] |
Для одиночного нуклона, помещенного в ядерное окружение, можно ожидать следующие два основные механизма спин-изоспи-новой поляризации. Во-первых, большая тензорная сила, образующаяся в основном за счет однопионного обмена между валентным нуклоном и нуклонами кора, имеет структуру, очень схожую со структурой магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Поэтому естественно, что одиночный нуклон вызывает явления поляризации спинов, что приводит к изменению спинового - фактора и аксиальной константы связи А одиночного нуклона. Следовательно, отдельный валентный нуклон может посредством такого механизма поляризовать нуклоны кора, в результате чего возникает дополнительное изменение магнитного и аксиального дипольного моментов. [10]
![]() |
Примеры эффектов гамов-теллеровской перенормировки. ( а экранирование виртуальными Д - дырочными возбуждениями. ( б типичный процесс поляризации кора второго порядка. [11] |
Для одиночного нуклона, помещенного в ядерное окружение, можно ожидать следующие два основные механизма спин-изоспи-новой поляризации. Во-первых, большая тензорная сила, образующаяся в основном за счет однопионного обмена между валентным нуклоном и нуклонами кора, имеет структуру, очень схожую со структурой магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Поэтому естественно, что одиночный нуклон вызывает явления поляризации спинов, что приводит к изменению спинового - фактора и аксиальной константы связи А одиночного нуклона. Следовательно, отдельный валентный нуклон может посредством такого механизма поляризовать нуклоны кора, в результате чего возникает дополнительное изменение магнитного и аксиального дипольного моментов. [12]
Аналогичная картина имеет место и в случае еще более легких ядер, например меди. Так, образование ядер С138 из меди было обнаружено совершенно достоверно при энергии бомбардирующих нуклонов, равной 70 Мэв. Вычисленный энергетический порог реакции Сиб3 ( р, рп 6 а) СР, включающий в себя энергию, эквивалентную разности масс начальных и конечных ядер, и потенциальный барьер для вылета заряженных частиц, равен 110 Мэв. При расчете учитывался вылет не только одиночных нуклонов, но и а-частиц, так как энергетически это бо-яее выгодно. [13]