Сталкивающийся нуклон - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Извините, что я говорю, когда вы перебиваете. Законы Мерфи (еще...)

Сталкивающийся нуклон

Cтраница 1


Сталкивающиеся нуклоны переходят в возбужденные состояния, которые затем высвечиваются различными частицами, в основном тс-мезонами.  [1]

Очевидно, что для реального образования мезонов нужна большая кинетическая энергия сталкивающихся нуклонов, часть которой может перейти в энергию покоя рождающейся частицы.  [2]

Оценка точности одномезонного приближения может быть получена путем вычисления следующего приближения по степени периферийности столкновения - двухмезонного приближения, когда сталкивающиеся нуклоны обмениваются двумя мезонами. В настоящей работе такие вычисления проводятся в следующих предположениях.  [3]

На рис. 28 приведено импульсное распределение тс-мезонов, образованных при аннигиляции покоящихся антинуклонов; на рис. 29 - зависимость средней множественности тс-мезонов от кинетической энергии сталкивающихся нуклонов. Импульсные распределения в соответствии с ( 16 2), ( 16 11) и ( 16 12) задаются в Ц - системе. Для того чтобы определить их в Л - системе, необходимо опираться на угловое распределение этих частиц в Ц - системе. К сожалению, теория в ее настоящей форме не позволяет вычислить точно это распределение, так как для этой цели нужно принять во внимание закон сохранения момента количества движения, что не было сделано до сих пор. Однако для сравнительно умеренных энергий ( 5 Бэз) экспериментальные данные показывают, что угловое распределение вторичных частиц в Ц - системе близко к изотропному.  [4]

Здесь нужно отметить, что остальные нуклоны ядра все же оказывают некоторое влияние на результат столкновения: они заполняют квантовые состояния, и, следовательно, в силу принципа Паули эти состояния не могут быть конечными для обоих сталкивающихся нуклонов. В результате происходит уменьшение эффективного сечения столкновения прежде всего за счет снижения вероятности передачи очень малой или очень большой энергии. На рис. 67 запрещенные принципом Паули соударения обозначены светлыми кружками.  [5]

В последнее время выяснилось, что даже при наилучшем выборе коэффициентов а, Ь, с, d, е, / в смеси сил невозможно удовлетворить одновременно данным при низкой энергии, получаемым при рассмотрении строения дейтерона, и данным, получаемым из опытов при высокой энергии сталкивающихся нуклонов в сотни миллионов электрон-вольт и выше или из опытов по рассеянию тг-мезонов на нуклонах и рождению тт-мезонов.  [6]

Эта идея множественных ливней встречает резкие возражения, особенно со стороны Гейтлера, который думает, что наблюдаемые явления можно интерпретировать в терминах многократного порождения мезонов. Опыты производятся не с двумя сталкивающимися нуклонами, а с одним нуклоном, попадающим в ядро; при этом разовьется мезонно-ядерный каскадный процесс и, таким образом, появится мезонный ливень, смешанный с нуклонами или еще более тяжелыми осколками. Гейтлер в письме ко мне в подтверждение каскадной теории ссылается на экспериментальные данные Терро [35, 36] и на неопубликованную работу Мак-Каскера.  [7]

Такой процесс возможен только при условии выполнения закона сохранения энергии. Поэтому для образования мезонов нужна большая кинетическая энергия сталкивающихся нуклонов, часть которой может перейти в энергию покоя рождающихся мезонов.  [8]

Паули, согласно которому столкновения с малой передачей импульса, играющие главную роль при этих энергиях, невозможны, за исключением того случая, когда происходят столкновения с нуклоном, энергия которого лежит вблизи поверхности Ферми. Для нуклонов с меньшими начальными импульсами в яме нет свободных уровней, которые могут занять сталкивающиеся нуклоны после рассеяния. Этот эффект сильно уменьшает коэффициент поглощения при малых энергиях. При больших энергиях поперечное сечение столкновений свободных нуклонов значительно уменьшается. Максимум наблюдается приблизительно при кинетической энергии 15 Мэв, когда ядро ведет себя почти как черное. Это представление, конечно, нуждается в уточнениях.  [9]

На микрофотографии рис. 19 изображен случай множественного рождения мезонов при столкновении ультрарелятивистского протона ( след Л) с покоящимся протоном. Оценить энергию первичного протона А, а также угол полураствора р0 конуса, в котором вылетают мезоны, в системе центра инерции сталкивающихся нуклонов.  [10]

С другой стороны, успех оболочечной модели говорит о том, что для ядер I имеет смысл точного квантового числа. Это, по-видимому, связано с тем, что нуклоны в основном состоянии ядра не могут испытывать столкновений друг с другом, поскольку один из сталкивающихся нуклонов при неупругом рассеянии ( об упругом рассеянии говорить не имеет смысла ввиду тождественности нуклонов в ядре) должен переходить в состояние с меньшей энергией. Последнее, однако, недопустимо ввиду того, что все более низкие уровни энергии заняты другими нуклонами, а для нуклонов справедлив принцип Паули ( стр.  [11]

Значение R 2 - 10 - 13 см требует, чтобы масса виртуальной частицы была в 200 раз больше массы электрона. Подобно тому как при поглощении некоторой энергии сталкивающихся заряженных частиц квант электромагнитного поля ( виртуальный фотов:) может стать реальной частицей физического мира, квант ядерного поля может реализоваться как физическая частица при столкновении нуклонов, если энергии при этом достаточно для обеспечения массы покоя этого кванта. К сожалению, с возрастанием энергии сталкивающихся нуклонов начинают рождаться другие, так называемые странные частицы, роль которых для поля ядерных сил пока не выяснена. До сих пор не существует сколь-нибудь полной теории такого поля, опирающейся на мезонный обмен, однако приближенные теории представляют собой ценный инструмент при проведении исследований.  [12]

Может быть, наиболее интересные качественные результаты могли бы быть получены как раз при отборе столкновений второго типа. Эти столкновения в системе центра тяжести двух сталкивающихся частиц будут давать характерные картины высвечивания, если при столкновении возбуждается один из сталкивающихся нуклонов.  [13]

Другой интересный вопрос о свойствах ядерной материи связан с движением нейтронов и протонов; говоря на языке квантовой механики, можно задать вопрос: какова должна быть волновая функция ( функция координат всех составляющих ядро нуклонов), описывающая ядерное вещество. Своеобразная эффективная слабость ядерных сил, о которой уже говорилось в разделе А, вместе с принципом Паули дает неожиданный и простой приближенный ответ на этот вопрос: нуклоны движутся в ядерном веществе почти как свободные частицы; их движение подвержено лишь слабым возмущениям из-за столкновений с другими нуклонами. С хорошей точностью это эквивалентно в первом приближении тому, что волновая функция ядерного вещества представляет собой антисимметризованное произведение волновых функций свободных частиц, описывающих каждый из квазисвободных нуклонов ядра. Соударения нуклонов между собой в значительной мере подавлены, поскольку они будут эффективны лишь в том случае, если сталкивающиеся нуклоны передают друг другу некоторый импульс, но все состояния с малыми импульсами уже заняты другими нуклонами, и поэтому принцип Паули запрещает такую передачу. Влияние принципа Паули уменьшилось бы, если бы межнуклонные силы были достаточно велики. Например, атомы дейтерия, которые также должны подчиняться принципу Паули, при низких температурах уже не будут двигаться как свободные частицы; они будут спариваться и: образовывать молекулы D2; это демонстрирует эффективную силу химической связи по сравнению с ядерными силами.  [14]

Открывается сборник двумя работами, посвященными образованию электрон-но-позитронных пар при столкновениях быстрых частиц. Первая из двух работ была опубликована совместно с Ландау в 1934 году, когда Е.М. Лифшицу было 19 лет. Дираком в 1926 году, первое время казалось довольно сомнительным самому автору предсказания. Но и после открытия позитрона в 1930 эти частицы оставались достаточно экзотическими. Сейчас, после создания диаграммной техники Фейнмана, экзаменатор может попросить студента написать общие выражения для вероятности такого процесса на экзамене по квантовой электродинамике. В работах использован релятивистски-инвариантный метод расчета. Переход электрона из состояния отрицательной энергии в состояние с положительной энергией, то есть рождение пары, происходит вследствие интерференции полей сталкивающихся нуклонов, причем эти поля находятся путем решения уравнений Максвелла. В результате возникают выражения, соответствующие D-функциям виртуальных фотонов в технике Фейнмана.  [15]



Страницы:      1