Ньютона

Cтраница 1

Ньютона надо применять именно к этому концу. [1]

Ньютона надо применять именно к правому концу. [2]

Ньютона - произведение массы на ускорение равно силе. [3]

Ньютона, справедливо лишь для частицы постоянной массы. [4]

Ньютона, основанной на предположении о мгновенном распространении взаимодействий. [5]

Ньютона все больше удаляются от г и нуль не будет найден. [6]

Ньютона, позволяет найти точки ветвления решений системы уравнений баланса частиц. В [187] он был применен для исследования возможности возникновения плазменных фазовых переходов в химической модели, построенной на основе разложения в макроканоническом ансамбле. [7]

Ньютона стержень CD действует на стержень ВС с силой, у которой вертикальная составляющая направлена вниз. Однако это противоречит симметрии задачи. Следовательно, вертикальная составляющая силы F должна быть равна нулю. [8]

Ньютона сообщило бы столбу жидкости длины / требуемое ускорение а. Согласно закону Паскаля, давление в жидкости одинаково по всем направлениям. [9]

Ньютона в соответствие с принципом конечности скорости распространения взаимодействия и с законами специальной тес-рил относительности. Исходным пунктом для построения общей теории относительности явился принцип эквивалентности инертной и гравитационной масс. Согласно этому принципу отношение гравитационной массы mrp, определяющей силу F, действующую на тело в гравитационном поле напряженности Г: / 7 тгрГ, к инертной массе mim, связывающей силу F и величину вызываемого ею ускорения а: Р тина, не зависит от свойств и состава тела. [10]

Ньютона и Эйнштейна до Шрединге-ра, Гейзенберга, Дирака. Он самокритично заявлял, что ни одна отдельно взятая его работа не достигла уровня создания теории относительности или квантовой механики. [11]

Первые зоны Бриллюэна в ( а объемно - и ( б гранецентрированной.| Поверхности одинаковой энергии для квазисвободных - электронов в двумерной решетке. Линия, соответствующая энергии Ферми, называется поверхностью Ферми ( в двумерном пространстве. [12]

Ньютона для кристалла в целом, если учитывать движение всех электронов и обмен импульсами для электронов с решеткой. [13]

Ньютона, если брать соответствующие сколь угодно большие удаления от массы. Поэтому нет оснований полагать, что инертные свойства частицы обусловлены центральной массой. Если допустить, что такое положение возможно, то придется отказаться от принципа Маха как в той форме, какую ему придал превоначально сам Мах, так и в несколько иной форме граничных условий для отбора решений уравнений поля Эйнштейна. Поэтому нам приходится отбросить решение для точечной массы, дающее на бесконечности плоский мир. Иначе говоря, геометрия Шварцшильда исключается на основании геометрического граничного условия, указанного в табл. 15.2. Точно так же, как в электростатике отбрасывается, например, бесконечное косинусоидальное распределение заряда ввиду его несовместимости с граничным условием для электростатического потенциала на бесконечности. Вытолкнутая с черного хода, физически неприемлемая ситуация снова входит и в электростатику, и в общую теорию относительности ( табл. 15.3) через парадный ход в новом, идеализированном виде. Чтобы получить такую геометрию, следует взять не одиночное сферически симметричное распределение масс, а множество подобных центров. [14]

Ньютона сила, действующая на материальную точку, не может возникать в ней самой. Отсюда мы должны заключить, что на совершенно изол рованную, находящуюся в пул ( м пространстве материальную точку недейс. Для того что ы возникла сила, необходимо, таким образом, наличие по крайней мере еще одной точки, а в общем случае - многих точек. [15]

Страницы: 1 2 3 4