Обертон

Cтраница 2

Обертона соответствуют частотам, кратным какой-либо фундаментальной частоте, а составные частоты являются суммой или разностью двух различных фундаментальных частот. [16]

Обертонам валентных колебани связи С - Н метальной СН3, метиленовой СН2 и метинной СН труп отвечают длины волн, значения которых возрастают в указанно порядке групп. Так, 1 - е обертоны метильной и метиленовой труп проявляются соответственно при 1 705 и 1 695 мкм и при 1 765 1 725 мкм. [17]

Поэтому обертон не будет действовать как абсолютно черный поглотитель или излучатель, пока оптическая плотностьне станет чрезвычайно большой. [18]

Эти обертоны излучения ОН наблюдаются в свечении ночного неба, а реакция (4.40), по-видимому, является источником возбуждения ОН в верхних слоях атмосферы. [19]

Для обертонов рассмотрение проводится точно так же, как и для электронных состояний, если колебание является невырожденным. Если же колебание вырождено, то необходимо прибегнуть к симметризации с учетом перестановочной симметрии. При рассмотрении колебаний нужно иметь в виду, что колебательный гамильтониан представляет собой бозонный оператор, как уже упоминалось выше. [20]

Наличие обертонов, составных полос и полос, возникающих в резльтате резонанса Ферми, существенно усложняет спектр и затрудняет его расшифровку. [21]

Полосы поглощения силанольных групп и адсорбированной воды на гидроксилированной поверхности кремнезема, см-1. [22]

Полоса обертона 28н2о малоинтенсивна и перекрывается с поглощением валентных колебаний молекул воды и возмущенных силанольных групп. [23]

Появление обертонов и составных частот может произойти не только вследствие механической ангармоничности, но и вследствие электрической ангармоничности. [24]

Появление обертона 2va убедительно доказывает, что молекула не может быть линейной, как это было предположено Бейли и Кссси [84] в работе по инфракрасному спектру. [25]

Диаграмма кривых потенциальной энергии для некоторых состояний молекулы 12 ( г. [26]

Появление обертонов с ДУ 1 приводит к сложному спектру, характеризующемуся большой нерегулярностью распределения интенсивно-стей в линиях. [27]

Для обертонов высших порядков параметр z приближенно вычисляется но ф-ле: z [ h 2 ( / с 1) ] у. [28]

Полосы обертонов и составные полосы запрещены в модели классического гармонического осциллятора, описанной выше. Эти полосы возникают в результате отклонения ( агармоничности) молекулярных колебаний от модели гармонического осциллятора, но обычно они слабее, чем фундаментальные колебательные полосы в области более длинных волн. Например, фундаментальная полоса поглощения, соответствующая валеит-ным С - Н - колебаниям в группе - СН3 имеет место при 2960 см-1 ( 3 38 мкм), а полоса первого обертона ( Ди 2) этого колебания находится при 5920 см 1 ( 1 69 мкм) в ближней ИК-области. [29]

Номер обертона ( гармоники) на единицу меньше числа пучностей тока или узлов напряжения стоячих волн, укладывающихся по длине отрезка. [30]

Страницы: 1 2 3 4