Cтраница 1
Беренсон [82, 83] использовал уравнение движения, неразрывности для пара и переноса тепла через пленку пара. [1]
Зарождение и развитие паровой фазы в подавляющем большинстве реальных установок осуществляется непосредственно на поверхностях парогенерирующих элементов. В связи с этим вопрос о влиянии поверхности на кипение всегда находится в центре внимания исследователей. Уже в первых исследованиях кипения воды на различных поверхностях, поставленных Якобом и Фритцем [1], были выявлены отличия в количественных характеристиках теплоотдачи при кипении для гладких и шероховатых поверхностей. Было установлено, что с ростом шероховатости действующий температурный напор при кипении уменьшается, а следовательно, средний коэффициент теплоотдачи, определяемый как отношение удельной тепловой нагрузки к среднему температурному напору, увеличивается. В дальнейшем подобные наблюдения проводились многократно при изучении кипения различных жидкостей: для воды и органических жидкостей Зауэром [2], Корти и Фаустом [3], Гриффитсом и Уоллисом [4, 5], Е. К. Авериным [6], Д. А. Лабунцовым с сотрудниками [7], Сю и Шмидтом [8], Кулором и Радхакришнаном [9], Курихарой и Майерсом [10], Беренсоном [11], Вачаном с сотрудниками [12]; для металлов - Марто и Розеноу [13], Л. И. Гельманом и И. [2]
Опытные данные по максимальным тепловым потокам при кипении в большом объеме имеют значительный разброс даже в том случае, когда они получены при сравнительно одинаковых условиях. Это частично объясняется изменением поверхностных условий на нагревателе, особенно в установках с постоянным тепловым потоком. Если поверхность нагрева достаточно грубая, то образуется очень много центров парообразования и процесс кипения достаточно спокойный и устойчивый. Поскольку тепловой поток постоянен, то поверхность может перегреваться локально, а паровой слой будет распространяться. С другой стороны, в установке с постоянной температурой поверхности происходит очищение ее от пара, поскольку температура поверхности не может повыситься при покрытии ее в отдельных местах паровыми пузырьками. Бонилла и Перри [67], Кутателадзе [56] и др. установили, что поверхностные условия в значительной мере оказывают влияние на критический тепловой поток при постоянной тепловой нагрузке, а при постоянной температуре стенки поверхностные условия, по данным Беренсона [68], не оказывают влияния на кризис кипения. [3]