Область - быстрое изменение
Cтраница 2
Первый из них соответствует периоду кристаллизации, на протяжении которого С остается постоянной. Этот период обычно называется индукционным или латентным. Второй участок кривой относится к области быстрого изменения концентрации во времени. Он соответствует в основном процессу кристаллизации. Третий участок связан с медленным изменением концентрации в конце процесса, который происходит как за счет кристаллизации, так и за счет перекристаллизации образующегося осадка. Каждый из таких участков по-своему интересен с точки зрения раскрытия механизма кристаллизации. [16]
Это уравнение приводится в разд. Ядро интегрального члена уравнения Дайсона зависит от полной статистической информации о функции е / ( х), и определить его обычно удается только в простейшем случае малых возмущений. Ин-тегродифференциальная форма уравнения совершенно необходима в областях быстрого изменения функции р ( х) или вблизи границ тела. IV показывается, при каких обстоятельствах интегродифференциальное уравнение можно свести к дифференциальному уравнению. [17]
Степень дробления капель воды зависит от скорости основного потока и расстояния от стенки. Радиус капель оказывается обратно пропорциональным средней скорости течения основного потока и тем меньшим, чем ближе к стенке. Это связано с тем, что около стенки имеется область достаточно быстрого изменения скоростей, создающих на поверхности капли различные динамические напоры в зависимости от расстояния от стенки. [18]
Таким образом, при больших числах Пекле та часть псевдо-ожиженного слоя, которая расположена вне области замкнутой циркуляции газа, разбивается на две области. Одна из них представляет собой область постоянной концентрации целевого компонента, которая расположена вдали от поверхности области замкнутой циркуляции газа. Другая расположена вблизи от этой поверхности и представляет собой область быстрого изменения концентрации целевого компонента. Эту последнюю область обычно называют диффузионным пограничным слоем. Если оценить толщину диффузионного пограничного слоя по аналогии с тем, как производятся подобные оценки в [122], то оказывается, что толщина диффузионного пограничного слоя много меньше, чем радиус области замкнутой циркуляции газа, связанной с пузырем. [19]
 |
Схема для осциллятора Ван дер Поля. [20] |
Эти системы обычно работают в быстром и медленном режимах. В каждом режиме доминируют различные физические процессы. Области быстрых изменений во времени с точки зрения теории возмущений являются пограничными или ударными слоями. Задача теории возмущений заключается в сращивании быстрых режимов движения с медленными. [21]
При этом для внешнего решения получаем ту же задачу, что и в § 2 данной главы, определяющую прежний вид решения с поверхностями разрыва насыщенности. Область быстрого изменения насыщенности представляет собой тонкий пограничный слой вблизи поверхности разрыва насыщенности внешнего решения. [22]
При этом для внешнего решения получаем ту же задачу, что и в § 2 данной главы, определяющую прежний вид решения с поверхностями разрыва насыщенности. Область быстрого изменения насыщенности представляет собой тонкий пограничный слой вблизи поверхности разрыва насыщенности внешнего решения. [23]
Однако несущий поток жидкости может двигаться со скоростями, образующими большие числа Рейнольдса крупномасштабного движения и характеризующимися турбулентным режимом течения. Этот эффект дробления связан с тем, что в турбулентном потоке скорость жидкости изменяется от точки к точке. Следовательно, на поверхность капли будут действовать различные динамические напоры в разных ее местах, что при известных условиях неизбежно будет приводить к деформации и разрыву капли. Радиус капель оказывается обратно пропорциональным средней скорости течения основного потока и тем меньшим, чем ближе к стенке происходит дробление. Это связано с тем, что около стенки имеется область достаточно быстрого изменения скоростей. [24]
При каких обстоятельствах можно ожидать, что адиабатическое приближение оправдано. Определенно не в тех задачах, когда в тело вносятся или из него удаляются заметные количества тепла. Это имеет место в случае сейсмических волн, одном из главных приложений теории распространения волн в твердых телах. В таких задачах условия по большей части являются адиабатическими, н действительно, мы обнаруживаем, что волны по - - стоянного профиля распространяются со скоростью, предсказываемой адиабатической теорией распространения ударных волн. Однако адиабатическое решение для такой задачи есть ударная волна, соединяющая две области с постоянными значениями, а теплопроводное тело дает постоянный профиль, который может включать ударную волну, а может и не включать ее. Для такой задачи адиабатическое решение достаточно, за исключением области быстрых изменений. Из этого примера можно сделать следующий вывод: если общие условия в некоторой частной задаче являются адиабатическими, то решение, получаемое с помощью адиабатической аппроксимации, нужно каким-то образом сгладить, чтобы оно учитывало теплопроводность. [25]
Страницы: 1 2