Cтраница 1
Область рентгеновских лучей непрерывно переходит в область улучей. Поглощение электромагнитного излучения в фотослое падает еще больше, а число центров скрытого изображения, возникающих при поглощении одного кванта, возрастает. Затем эти электроны тратят свою энергию на ионизацию, и только освободившиеся при ионизации вторичные электроны вызывают появление центров скрытого изображения. [1]
Однако в области рентгеновских лучей она полностью противоречит опыту. Комптон измерял длину волны рентгеновского излучения, рассеянного под разными углами. [2]
Явление флюоресценции в области рентгеновских лучей ( вторичные рентгеновские лучи) вполне подчиняется правилу Стокса. [3]
При более высоких частотах мы попадаем в область рентгеновских лучей. Здесь мы можем произвести грубую оценку частот, предполагая, что они определяются временем замедления быстрых электронов в рентгеновских трубках, когда электроны падают на антикатод из тяжелого металла. Мы предполагаем, что частоты возбуждаемых рентгеновских лучей равны примерно единице, деленной на это время замедления. Если частота рентгеновских лучей не слишком высока, их длина волны равна примерно размеру атома. Тогда для измерения длины волны мы можем использовать кристаллы, в которых атомы расположены в виде правильной пространственной решетки. [4]
Благодаря множителю Z2 уже при Z 30 достигается область обычных рентгеновских лучей. Высокоионизованные атомы такого рода в лабораторных условиях получить не удается. Чтобы понять, как они возникают, необходимо познакомиться немного с современными представлениями о строении тяжелых атомов. Оболочки, соответствующие квантовым числам 1, 2, 3, 4, принято называть / С -, L -, Ж -, ЛЛоболочками. [5]
В предыдущей главе было показано, что в оптических явле-иях ( включая область рентгеновских лучей) обнаруживается своеобразный дуализм. Хотя мы никак не можем себе представить, чтобы один и тот же объект был одновременно и частицей и волной, мы вынуждены для объяснения всего круга оптических явлений пользоваться и той и другой картиной. [6]
Это обстоятельство является причиной того, что эффект Комптона наблюдается только в области рентгеновских лучей. [7]
Для более коротких длин волн поглощение резко возрастает и имеет высокое значение вплоть до области рентгеновских лучей, которые частично пропускаются атмосферой. [8]
Кт - 500 ям - область видимого света; в) Кт & 300 пм - область рентгеновских лучей. [9]
Этот комбинационный принцип справедлив в спектроскопии всюду без исключений, как в оптической области, так и в области рентгеновских лучей, и, как оказалось, является ценным вспомогательным средством при классификации спектров; он сводит сложные спектры линий к более простым спектрам термов. К сожалению, задача становится более трудной из-за того, что не все линии, соответствующие возможным переходам i - &, встречаются в действительности: не каждый терм Vj обязательно комбинируется с заданным термом v, поскольку условия возбуждения могут быть таковы, что некоторые линии будут иметь нулевую интенсивность. [10]
Двигаясь от длинных волн к коротким, переходят из радиодиапазона в инфракрасный, затем в диапазон видимого света, оттуда в ультрафиолетовый, потом в область рентгеновских лучей; у-л Учи образующиеся при распаде атомного ядра, это тоже поток фотонов. [11]
Двигаясь от длинных, волн к коротким, переходят из радиодиапазона в инфракрасный, затем в диапазон видимого света, оттуда в ультрафиолетовый, потом в область рентгеновских лучей; у-лучи, образующиеся при распаде атомного ядра, это тоже поток фотонов. [12]
Промежуточное положение области мягкого и ультра-мягкого рентгеновского излучения, лежащей между достаточно хорошо изученными областями - жесткой рентгеновской и вакуумной ультрафиолетовой, делает возможным применение широко известных методов определения оптических констант, какими являются в области жестких рентгеновских лучей метод пропускания и в областях видимой и ультрафиолетовой измерение угловых зависимостей коэффициента отражения. Причем методы пропускания и измерения спектральных зависимостей коэффициента отражения существенным образом используют соотношения Крамерса-Кронига. [13]
При о) о) р показатель преломления становится вещественным, а металл - прозрачным для излучения. Обычно плазменная частота у металлов попадает в область рентгеновских лучей, но для некоторых металлов область прозрачности начинается с ультрафиолетовых лучей. Например, у натрия длина волны, соответствующая граничной частоте о р, составляет 210 нм, что хорошо согласуется с теоретической оценкой юр по формуле (2.36) на основе известной концентрации N свободных электронов. [14]
Внутренние электронные слои атома сохраняют свое строение и в соединениях. Процессы, происходящие в этих слоях, связаны с электромагнитными колебаниями в области рентгеновских лучей. Поэтому рентгеновские спектры элементов не зависят от того, находятся ли элементы в свободном состоянии или в соединениях. Определение этих спектров позволяет установить наличие и количественное содержание того или другого элемента в анализируемом веществе. Этот метод дает лучшие результаты при определении элементов с большим атомным весом; для наиболее легких элементов ( до кальция) он практически применяется редко. Получение рентгеновских спектров требует сложной аппаратуры, и этот метод применяется преимущественно в работах исследовательского характера, при геологоразведочных изысканиях, а также для ряда специальных анализов. [15]