Область - отражение
Cтраница 4
Итак, можно принять, что волновые картины при дифракции прямолинейных волн не отличаются от тех, которые создает шеренга синфазных точечных источников, густо и равномерно расположенных по всей ширине щели. Этот общий метод предсказания путей дальнейшего распространения волн посредством замены фронтов волн рядами точечных источников был применен Гюйгенсом ко многим задачам в области отражения и преломления волн. [47]
Идея его состоит в следующем: если на идеальный кристалл под углом Вульфа-Брегга падает расходящийся пучок рентгеновских лучей, то отражение от кристалла при его повороте около оптимального угла в должно происходить в угловом диапазоне, равном углу расходимости падающего пучка; распределение интенсивности должно отвечать таковой в падающем пучке. Таким образом, ширина угловой области отражения и распределение интенсивности в случае отражения идеальным кристаллом определяется геометрией съемки и естественной шириной линии. Когда расходящийся пучок падает под углами Вульфа-Брегга на мозаичный кристалл, при его вращении около оптимального угла В отражаются различно ориентированные блоки мозаики и угловая область отражения в этом случае больше угла расходимости первичного пучка, что определяется геометрией съемки, естественной шириной и углом мозаичности. Величину утла мозаичности можно определить при этом путем исключения расходимости первичного пучка из полного углового диапазона отражения от данного кристалла. [48]
Съемка дифрактограмм проводилась при напряжении на трубке 35 кВ, сопротивлении в I Ом, скорости съемки 1 / мин, щели колдиматорной системы I; 0 5 и 0 05 мм. В этой области отражения наблюдается размытая картина, специфичная для аморфных углеродных материалов. В области углов около 25 с некоторыми допущениями выделена линия ( 002), характерная для углеграфитовых материалов. При рассмотрении фракций карбенов видно, что ( 2) более кристал-лична. [49]
Съемка дифрактограым проводилась при напряжении на трубке 35 кВ, сопротивлении в I см, скорости съемки 1 / мин, щели ксшшматорной системы I; 0 5 и 0 05 мм. В этой области отражения наблюдается размытая картина, специфичная для аморфных углеродных материалов. В области углов около 25 с некоторыми допущениями выделена линия ( 002), характерная для угдеграфитовых материалов. При рассмотрении фракций карбенов видно, что с / ( 2) более кристал-лична. [50]
Особенно хорошо-заметны первые два кольца, соответствующие наиболее интенсивным отражениям 002 и 101 металлического магния с периодами 2 600 и 2 447 А. Достаточно хорошо можно видеть также и несколько внешних колец, которые имеют такую же ширину как и первые два, и которые относятся к другим, хорошо известным отражениям магния. Однако рядом с указанными двумя главными кольцами можно заметить также и одно широкое, значительно более слабое кольцо. В этой области электронограм-мы никаких отражений у металлического магния быть не может, и поэтому данное кольцо приходится считать принадлежащим другой фазе, на что указывает и его особенная ширина. Пользуясь линиями магния как стандартом, можно найти для этого лишнего кольца период в 2 09 А, весьма близко совпадающий с периодом наиболее сильной линии окиси магния MgO. Это показывает, что предположение об аномальной решетке окиси на поверхности магния не обосновано. [51]
 |
Развертка процесса свечения плазменных струй импульсного генератора, работающего при пониженном давлении и отдельные кинокадры. [52] |
Наблюдается своеобразный характер взаимодействия сверхзву ковой плазменной струи с отраженным фронтом свечения. Плазмен ная струя, пронизывая отраженный фронт, достигает торца трубкк а затем отражается. По всей вероятности, мы на блюдаем периодическую структуру, образующуюся в сверхзвуке вой плазменной струе при распространении ее в области отраже ния. Как показывают фоторазвертки ( см. рис. 2), плазменная стру; в области отражения сохраняет прерывистый характер. [53]
При сравнительно небольших частотах ( инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения ( свыше 95 %) и заметным поглощением, т.е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности; вблизи Л 316 нм отражательная способность серебра падает до 4 2 %, т.е. соответствует отражению от стекла. [54]
Твердые вещества, главным образом кристаллы, дают, вообще говоря, один или несколько максимумов коэффициента отражения. По мере продвижения все дальше в инфракрасную область спектра мы наблюдаем, как правило, прогрессивное увеличение отражения. После достижения максимума наблюдается уменьшение, сначала резкое, потом более медленное; оно приближается затем асимптотически к некоторому предельному значению при длине волны в несколько сотен микрон. В области длинных волн существуют другие максимумы коэффициента отражения, разделенные глубокими минимумами. Часто - максимумы отражения достигают очень больших значений, например порядка 80 %; это - области металлического отражения, используемые, как мы видели, в методе остаточных лучей. [55]
 |
К пояснению графического метода Дю-Монда. [56] |
Брэгга, откладываются на двух осях прямоугольной системы координат. Значения К в функции от Ф лежат на прямой линии, наклонной к обеим осям. Фактически, однако, используется не линия, а полоска. Значения ширины этой полоски, взятые параллельно осям Ф и А, соответствуют некоторым интервалам углов падения и дисперсии. Двухкристальный спектрометр отвечает наложению двух подобных полосок. При качании кристалла 2 в параллельной установке отвечающий ему график смещается в положительном направлении оси Ф, и в антипараллельной установке отвечающий второму кристаллу график смещается в противоположном направлении, Зачерненный ромб на пересечении двух полосок в случае схемы ( п, п), изображенный на рис. 68, соответствует угловому и спектральному интервалам пучка, который образуется в результате последовательного отра-жения от двух неподвижных кристаллов 1 и 2, составляющих двухкри-стальныймонохроматор. Более широкая полоса 3 показывает область отражения кристалла 3, который поворачивается во время измерения кривой отражения. [57]
Страницы: 1 2 3 4