Область - катодное падение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 2
Опыт - это нечто, чего у вас нет до тех пор, пока оно не станет ненужным. Законы Мерфи (еще...)

Область - катодное падение

Cтраница 2


16 Разрядные трубки с внешними электродами.| Схема высокочастотного генератора для возбуждения шариковой лампы. [16]

Наибольший градиент потенциала имеет место в области катодного падения. Здесь возбуждаются линии с относительно высокими потенциалами возбуждения; часто светятся также линии материала катода. Длина положительного столба определяется размерами трубки. В короткой разрядной трубке положительный столб может вообще отсутствовать. Напряженность поля и энергия электронов в положительном столбе значительно меньше, чем в области катодного падения. В соответствии с этим в нем светятся линии с низкими потенциалами возбуждения. В положительном столбе разряда возбуждаются линии и молекулярные полосы газов, заполняющих трубку.  [17]

Величина Е представляет напряженность поля в области катодного падения. Для определения ее можно допустить, что поле в этой области равномерно, если не учитывать могущих быть на катоде негладкостей.  [18]

Протяженность перечисленных частей тлеющего разряда ( область катодного падения, положительного столба или темного остова и области анодного падения) может быть весьма различной в зависимости от давления газа в системе. Для одной и той же разрядной трубки при низких давлениях положительный столб или темный остов занимает небольшую часть разрядной трубки. Наоборот, при повышении давления катодные области стягиваются к катоду в одну светящуюся пленку, которую обычно называют электродным или катодным пятном.  [19]

Химические реакции происходят главным образом в области катодного падения и положительного столба тлеющего разряда. Максимальная скорость реакции ( на единицу объема) наблюдается в области катодного падения, для которой характерна высокая напряженность электрического поля и, следовательно, большее по сравнению с положительным столбом число электронов высоких энергий. Но область катодного падения составляет лишь небольшую долю реакционного объема, и поэтому общая скорость реакции в разряде определяется скоростью реакций в положительном столбе.  [20]

Положительные ионы газа, ускоренные в области катодного падения потенциала, с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него электроны. Последние могут эмитироваться катодом также и вследствие фотоэлектрического эффекта, и по другим причинам, однако бомбардировка ионами является, по-видимому, главной причиной эмиссии. Эмитируемые катодом электроны ( первичные электроны) имеют первоначально малые энергии и не могут ни возбуждать, ни ионизировать молекулы газа. Они должны сначала пройти в поле известное расстояние, зависящее от природы газа, прежде чем, приобретя достаточную энергию, получат возможность возбуждать при соударениях молекулы газа. Поэтому первая светящаяся область ( катодное свечение) отделена от катода темным ( астоновым) пространством. Известно, однако, что вероятности возбуждения и ионизации молекул электронами проходят с увеличением энергии ударяющих электронов через максимумы. Именно максимум функции возбуждения соответствует примерно удвоенной энергии возбуждения.  [21]

Допустим, что присутствие паров железа в области катодного падения снижает эту величину в 4 раза.  [22]

Утверждение о чисто ионном составе тока в области катодного падения достаточно характерно для теории Слепяна и является логическим завершением идеи регенерации зарядов в ионизационном пространстве. В этом отношении теория Слепяна может быть названа антиподом автоэлектронной теории дуги, приписывающей электронной эмиссии катода роль основного агента в переносе тока в области катодного падения. Отмеченное различие может иметь большое значение при решении вопроса о наиболее вероятном механизме дуги с холодным катодом. Оставляя обсуждение этого вопроса до следующего раздела, достаточно указать здесь, что в связи с отрицанием эмиссии катода теорией Слепяна становится мало понятной роль катода в дуговом разряде, тем более что катод рассматривается в ней как охлаждающая поверхность, ограничивающая нагревание газа.  [23]

В этом случае значительная часть ионов уходит из области катодного падения в стороны за счет диффузии, разряд затрудняется и напряжение возрастает по сравнению с нормальным катодным падением.  [24]

Сами положительные ионы, достигающие больших скоростей в области катодного падения потенциала, тоже можно наблюдать в виде лучей, если просверлить катод и оставить позади него пространство, свободное от поля. Тогда часть ионов в виде каналовых лучей уходит за катод и ионы теряют там постепенно свою скорость в результате столкновений с частицами газа, находящимися только в тепловом движении. Отличие каналовых лучей от катодных состоит прежде всего в том, что положительные ионы, образующие каналовые лучи, могут сами испускать свет в отличие от электронов, которые в условиях газового разряда могут заставить светиться лишь другие вещества. В излучении каналовых лучей, отчетливо наблюдается Доппл ер-эффект ( см. стр.  [25]

Отрицательное свечение обусловлено электронами, которые при прохождении области катодного падения приобретают кинетическую энергию, определяемую практически всем катодным падением напряжения. Эти высокоэнергетические электроны замедляются в области отрицательного свечения по мере их участия в возбуждающих и ионизирующих столкновениях.  [26]

Первичные электроны, получая дальнейшее ускорение в поле в области катодного падения потенциала, приобретают энергии, большие соответствующих максимумов вероятности возбуждения. Поэтому число возбуждающих столкновений электронов с молекулами газа уменьшается, в соответствии с чем уменьшается и интенсивность излучаемого света. Таким образом, возникает темное катодное пространство, в котором энергии первичных электронов слишком велики для того, чтобы эффективно возбуждать электронные уровни молекул. Теряя способность возбуждать молекулы, электроны приобретают возможность их ионизировать.  [27]

28 Спектр тлеющего разряда в водороде. [28]

Длина столба положительного свечения, в отличие от протяженности области катодного падения потенциала, отрицательного свечения и темного фарадеева пространства, зависящей от давления газа в разрядной трубке, определяется исключительно длиной трубки.  [29]

Также установлено, что большая часть напряжения, на дуге приходится на область катодного падения.  [30]



Страницы:      1    2    3    4    5