Cтраница 2
Проведенный анализ в целом свидетельствует о том, что модели взаимного спектра в форме Коркоеа или в форме (4.90) и (4.91) характеризуют турбулентность как стационарный во времени и однородный статистический процесс. Показаны также области применимости модели взаимного спектра и следствия, вытекающие из несоответствия реального турбулентного поля и модели Коркоеа. [16]
Рассмотрим прежде всего область применимости модели Кронига и Бринка по критериям Пекле и Фурье. [17]
Несмотря на множество работ, посвященных исследованию механизма переноса носителей заряда в ароматических кристаллах, природа движения зарядов в этих веществах остается недостаточно изученной. Редко удается определить области применимости моделей зонной структуры и прыжковой проводимости. [18]
Таким образом, выше сформулированы предположения о рас -, пределении газа между фазами в псевдоожиженном слое и о скоростях движений фаз, используемые в модели Роу и Партриджа, а также возможные модификации этих предположений. Отметим, что эти модификации хотя и не устраняют противоречий, но расширяют область применимости модели. [19]
Отметим прежде всего, что модель является полуфеноменологической, ибо фигурирующие в ней параметры ут я не вычисляются, так сказать, из первых принципов, а считаются заданными. Кроме того, никаким образом не обосновываются упомянутые выше и постулируемые в модели свойства случайных величин hn-m ( О - В связи с этим область применимости модели, строго говоря, не выяснена. Следует это условие из рассмотрения уравнения (4.141) и связано с тем, что в спектре флуктуации (4.140) с одинаковой интенсивностью присутствуют все частоты. Для некогерентных экситонов неравенство kBT А также, конечно, выполняется. Поэтому использование уравнения (4.141) оказывается внутренне непротиворечивым в тех случаях, когда есть какие-либо основания считать ширину экситонной зоны достаточно малой. [20]
Ядро трактуется как сгусток вещества, имеющий по каким-то причинам несферичную форму в равновесном состоянии. За независимые принимаются вращательные и колебательные степени свободы. Область применимости модели: описание ряда низколежащих возбужденных уровней некоторых ядер сферически несимметричной формы. [21]
Но, в отличие от жидких нитей ( в области метастабильности последних), разрушающие возмущения для жидких пленок должны быть не только конечными по амплитуде. Они должны превращать какие-то элементы пленки в так называемую тонкую пленку, внутри которой уже нет жидкости со свойствами объемной фазы. Поскольку, однако, мы с самого начала ограничились лишь толстыми жидкими объектами, рассмотрение этих вопросов находится вне сферы наших интересов. Основное внимание нам следует теперь уделить определению области применимости модели полного захвата для многокомпонентных пяенок с учетом как поверхностной упругости Е, так и обоих видов поверхностной вязкости. [22]
Нуклоны считаются движущимися независимо друг от друга в самосогласованном поле общего для всех нуклонов силового центра. В рассматриваемой модели остаточное взаимодействие считается малым и отбрасывается. Область применимости модели: получение магических чисел, объяснение спинов и четностей основных состояний дважды магических ядер, объяснение спинов, четностей и магнитных моментов основных и некоторых возбужденных состояний ядер, отличающихся от магических на один ( лишний или недостающий) нуклон. [23]
С ростом числа Грасгофа в замкнутых полостях происходят последовательные перестройки движения с усложнением пространственно-временной структуры. Расчеты развитых конвективных движений требуют применения численных методов. Наиболее употребительными являются методы сеток и Галеркина - Канторовича. При использовании метода Галеркина - Канторовича исходная система уравнений в частных производных заменяется системой обыкновенных дифференциальных уравнений, иногда сравнительно невысокого порядка, моделирующей наиболее существенные свойства исходной системы. В области применимости маломодовых моделей использование аппарата качественной теории дифференциальных уравнений позволяет получить обширную информацию о типах движений, их устойчивости и взаимных переходах. [24]
Уравнение Кронига, Бринка получено для малых значений критерия Рейнольдса. Рейнольдса до тех пор, пока капля остается сферической. При увеличении критерия Рейнольдса возрастает критерий Пекле и, следовательно, скорость циркуляции. Увеличение скорости циркуляции расширяет область применимости модели Кронига, Бринка. [25]
В работе [38] при составлении таблиц введена кулоновская классическая поправка Дебая-Хюккеля, нередко называемая моделью Дебая в малом каноническом ансамбле. Поправка Дебая-Хюккеля является первым членом разложения энергии ку-лоновского взаимодействия, рассматриваемого в классическом приближении. Необходимо отметить, что формальное вычисление по такой модели для большой плотности приводит к отрицательному давлению и энергии, т.е. так называемому кулоновскому фазовому переходу. Такая плохая экстраполяция за границу применимости модели является в некоторой мере ее недостатком. В этой модели обнаружен и более серьезный недостаток [141]: в области априорной применимости модели уравнения ионизационного равновесия могут иметь несколько положительных решений. В силу указанных недостатков модель Дебая в малом каноническом ансамбле в настоящее время не применяют. [26]
В последующих главах мы сможем строго определить границы применимости такого рассмотрения, но представление о них желательно иметь уже сейчас. И мы можем правильно оценивать наши результаты лишь постольку, поскольку нам известна область применимости модели. [27]