Область - сжатие
Cтраница 2
Почему с краевой дислокацией связана область сжатия и расширения в кристалле, в то время как винтовая дислокация связана обычно с напряжениями сдвига. [16]
По видимому, появление такой области сжатия обусловлено притоком клейкой массы к месту отрыва ленты от рулона. [17]
Если сопротивление усталости материала в области сжатия больше, чем в области растяжения, то отрезок ( Flt F2) будет касаться предельной поверхности только со стороны растягивающих напря - Фиг. [18]
 |
Частотная зависимость внутреннего трения и модуля упругости для стандартного линейного твердого тела. [19] |
При низких частотах, когда области сжатия и растя - Ч жеди я находятся на значительном расстоянии, температурный градиент мал и процесс можно считать чисто изотермическим. В другом случае, когда теплообмен между участками сжатия и растяжения практически не происходит, процесс можно считать чисто адиабатическим. В обоих случаях потери отсутствуют. В промежуточной области частот, когда период приложенного напряжения сравним с временем термоупругой релаксации, происходит необратимый переход механической энергии в тепловую. [20]
Распространение возмущения представляет собой движение области сжатия со скоростью v вдоль образца. Она движется со скоростью v н имеет импульс dm о Д5и2 dt ре. Это изменение импульса массы Дт ( так как до прохождения импульса эта масса покоилась) волнового поля, по второму закону Ньютона, равно произведению действующей на нее силы упругости и времени ее действия. Заменив силу упругости по закону Гука ( см. разд. [21]
 |
Умножим числитель и знаменатель этой дроби на одну. [22] |
Распространение возмущения представляет собой движение области сжатия со скоростью v вдоль образца. [23]
Точки профиля волны, соответствующие областям сжатия где v 0), бегут быстрее точек, соответствующих областям разрежения ( где v 0), т, к. Кроме того, происходит увлечение волны средой, к-рая в области сжатия движется в направлении распространения волны, а в области разрежения - в противоположную сторону. [24]
В продольной звуковой волне в областях сжатия среды частицы движутся в направлении распространения волны, а в областях разрежения - в противоположном. В областях сжатия находится большее число частиц, чем в участках разрежения. Поэтому в любой момент в продольной волне число частиц, движущихся вперед, несколько превышает число частиц, движущихся назад. Кроме того, сопротивление движению частиц меньше, когда частицы движутся из области сжатия в область разрежения, чем в случае обратного их движении. В результате этого и создается радиационное давление. [25]
Чему равна плотность потока импульса в области сжатия. [26]
Между первой и пятой точками образуется область сжатия среды, называемая сгущением, в которой точки вторая, третья и четвертая, повторяя движение им предшествующих точек, движутся слева направо. За следующие четверть периода ( t Т / 2, считая от начала колебания) волна распространяется до девятой точки, которая еще неподвижна, первая точка возвращается в положение равновесия, а пятая смещается вправо на расстояние, равное амплитуде. Точки между первой и пятой, повторяя движение им предшествующих, движутся влево и оказываются в области растяжения среды, называемой разрежением. [27]
 |
Дисперсия скорости звука в жидком бензоле при 20 С.| Зависимость адиабатической сжимаемости бензола ps от частоты звуковых колебаний при 20 С. [28] |
Это не означает, что в областях сжатия и разрежения жидкая фаза теряет устойчивость. [29]
Непосредственно за фронтом ударной волны, в области сжатия, движутся массы воздуха. Вследствие торможеш: я этих масс воздуха, при встрече с преградой возникает давление скоростного напора воздушной ударной полны. Когда фронт ударной волны достигает данной точки пространства ( преграды), скоростной ( ветровой) па-пор, как и избыточное давление, моментально поднимается от нуля до максимального значения. По мере удаления от фронта скоростной напор уменьшается до нуля несколько позднее, нежели избыточное давление. Это объясняется инерцией движущегося за фронтом ударной волны воздуха. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5