Область - турбулентный пограничный слой
Cтраница 1
Область турбулентного пограничного слоя мы будем отмечать индексом II, оставляя индекс I для ядра турбулентного течения. [1]
В той же работе предложена модель разогрева газа в пристеночной области турбулентного пограничного слоя на охлаждаемом электроде. [2]
 |
Коэффициент сжимаемости.| Полное касательное напряжение в сжимаемом потоке. [3] |
На рис. 1 и 2 представлено распределение касательного напряжения в области низкоскоростного турбулентного пограничного слоя равномерного потока. [4]
Отметим, что в монографии Сполднпга и Патанкара только что выписанные формулы применяются к пристеночной области турбулентного пограничного слоя, а во внешней области слоя путь смешения рассматривается как величина, пропорциональная некоторой характерной толщине пограничного слоя. Вычислительная сложность применения этой полуэмпирической теории смягчается возможностью использования ЭВЦМ; изложению этой вычислительной стороны метода и посвящена большая часть монографии. [5]
Отметим, что в монографии Сполдинга и Патанкара только что выписанные формулы применяются к пристеночной области турбулентного пограничного слоя, а во внешней области слоя путь смешения рассматривается как величина, пропорциональная некоторой характерной толщине пограничного слоя. Вычислительная сложность применения этой полуэмпирической теории смягчается возможностью использования ЭВЦМ; изложению этой вычислительной стороны метода и посвящена большая часть монографии. [6]
Смысл последнего неравенства ясен: благодаря малости коэффициента диффузии D турбулентное размешивание обеспечивает постоянство концентрации во всей области турбулентного пограничного слоя и частично во внешней части вязкого подслоя. [7]
 |
Последовательность обновления пристенного вязкого подслоя. [8] |
Восьмое представление Г. И. Таганов и другие / 200 / в качестве одной из возможных максимально упрощенных моделей движения в пристенной области турбулентного пограничного слоя рассматривают стационарную модель пространственного ячеистого течения Куэтта, в которой наложенное циркуляционное движение в равномерно расположенных ячейках обеспечивает как спускание жидкости к стенке, так и подъем ее от стенки. [9]
Вторая форма обтекания осуществляется при числах Реинольдса, примерно равных и больших Re5 - 105, и характеризуется большим углом отрыва ср ( около 120), расположением точки отрыва в области турбулентного пограничного слоя и малым сопротивлением цилиндра в потоке. Следует отметить, что движение перестраивается постепенно по мере перемещения точки отрыва вверх; положение точки при ср120 соответствует вполне развитой форме движения. [10]
Вторая форма обтекания осуществляется при числах Рейнольдса, примерно равных и больших Re 5 105, и характеризуется большим углом отрыва р - ( около 120), расположением точки отрыва в области турбулентного пограничного слоя и малым сопротивлением цилиндра в потоке. Следует отметить, что течение перестраивается постепенно по мере перемещения точки отрыва вверх; положение точки при ф 120 соответствует вполне развитой форме течения. [11]
В свою очередь обе области делятся еще на две подобласти: собственно турбулентных движений ( внутренняя и внешняя) и нетурбулентные; внутри - ламинарный подслой и вне - над-слой перемежаемости. В табл. XII 1.2 приведены характеристики областей турбулентного пограничного слоя. По структуре слой можно разделить на три области: собственно турбулентное ядро ( внутреннее и внешнее); подслой и надслой. Никаких резких границ между областями не существует. [12]
При подобном представлении с / получено довольно необычное соотношение в области полностью развитого турбулентного пограничного слоя, не зависящее от места перехода. [13]
Таким образом, феноменологическая теория пути смешения может классифицироваться как частный случай более общей теории, использующей уравнения для моментов пульсаций скорости, справедливый лишь в области турбулентного ядра течения. Поэтому для не претендующих на большую точность инженерных расчетов, в которых важно знать профиль осредненной скорости хотя бы во внутренней части пристенного течения, предпочтение следует отдать теории Прандтля. Однако для более точных расчетов турбулентного пограничного слоя, особенно когда речь идет о необходимости более или менее детального рассмотрения различных факторов, определяющих картину турбулентного переноса во всей области турбулентного пограничного слоя, использование рассматриваемой теории является, несомненно, оправданным. [14]
Движение теплоносителя вдоль стенки может быть вынужденным или свободным. Толщина пограничного слоя существенно зависит от скорости: чем больше скорость, тем меньше толщина этого слоя. При этом увеличение скорости способствует более раннему переходу ламинарного слоя в турбулентный и расширению области турбулентного пограничного слоя. Поэтому при вынужденном движении теплоотдача протекает значительно более интенсивно, чем при свободном. [15]
Страницы: 1 2