Cтраница 3
Циркуляция волны возбуждения возможна и в непрерывной среде, неоднородной по рефрактерности. Если в некоторую область среды, имеющую форму кольца, послать импульс, то он не будет циркулировать, так как волны возбуждения, распространяющиеся по часовой стрелке и против нее, встретятся и погасят друг друга. Однако если рефрактерность не всюду одинакова, то циркуляция возникнет вследствие трансформации ритма. [31]
В вязком затухании анизотропии наибольшую роль играют в каждую эпоху частицы, у которых при той же плотности энергии больше длина свободного пробега: это могут быть фотоны, нейтрино, даже гравитоны, в зависимости от того, сколь ранний момент времени рассматривается. Процесс разыгрывается в областях среды, для которых во всяком случае вьшолнено условие причинной связности. Для Вселенной в целом он может быть, очевидно, в полной мере эффективным лишь тогда, когда горизонт событий отсутствует, хотя бы в том смысле, как в миксмастер-модели. [32]
И наоборот, если в текущей среде имеется область, в точках которой выполняются условия Т 1, Н 0, то это область где среда находится в состоянии покоя. Физически это возможно только для той области среды, которая прилипла к стенкам канала и которая относительно этих стенок не движется. [33]
Таким образом, изменение потенциальной энергии во времени и в пространстве аналогично изменению кинетической энергии. Максимум потенциальной энергии приходится как раз на те области среды, в которых максимальна кинетическая энергия. [34]
Когда среда внутри областей Vk является проводящей ( eft оо), то пользоваться системой интегральных уравнений (1.135), полагая в ней K k 1, вообще говоря, нельзя. Однако такое представление искомого потенциала несправедливо для проводящей внутри областей Vk среды. В самом деле, согласно выражению (1.127), поле создано объ-емнораспределенными зарядами вне проводников и двойными слоями на их поверхностях Sk. Поэтому поток вектора смещения сквозь любую замкнутую поверхность, охватывающую произвольно выбранный & - й проводник, но не охватывающую каких-либо объемных зарядов ( рис. 12), по теореме Гаусса равен нулю. Однако это не соответствует действительному полю смещения, для которого этот поток по той же теореме Гаусса равен заряду qk k - то проводника. [35]
Гипоцентры всех рассмотренных сильных землетрясений располагаются в областях, где величина произведения R Кср принимает наименьшие значения. Это означает, что очаги сильных землетрясений возникают в областях среды, наиболее ослабленных предшествующими слабыми землетрясениями. [36]
Область упругой среды, которая, вибрируя, является средством передачи акустических волн, называется акустическим полем. В частном случае, когда акустические волны создают звуковые ощущения, область среды, по которой распространяются такие волны, называется звуковым полем. Если акустическое поле не ограничено никакой поверхностью и распространяется практически до бесконечности, то оно называется свободным акустическим полем. В таком поле волны непрерывно распространяются от источника до бесконечности. На относительно большом расстоянии от источника акустические волны могут рассматриваться как плоские. [37]
Данное соотношение часто используют, не принимая во внимание тот факт, что fj зависит не только от времени, но и от частоты. Это может быть оправдано, когда эффективные частоты электрического поля не слишком близки к резонансной области среды. Если это не так, необходимо учитывать зависимость т) от частоты ( ср. Wolf and Foley, 1989, разд. [38]
Из полученных кинетических уравнений можно видеть, что в области средних заполнений эти уравнения являются степенными. При этом постоянство показателя степени сохраняется в широком интер вале условий, поскольку на неоднородной поверхности область сред них заполнений отвечает значительно большему диапазону изменения парциальных давлений р, чем в случае идеального адсорбированного слоя. В последнем случае кинетические уравнения также могут быть аппроксимированы степенной зависимостью, однако постоянство по казателя степени сохраняется здесь в очень узком интервале условий. [39]
Описанная реализация хеширования использует прямую адресацию хранимых записей. Свертка ключа может при этом трактоваться как относительный номер записи, содержащей этот ключ, в области среды хранения. Однако можно легко перейти и к косвенной адресации, если например, расщеплять свертку ключа на две части, первая из которых будет указывать номер страницы области, а вторая - номер слота в индексе страницы, соответствующего данной записи. Другой способ введения косвенной адресации предусматривает использование промежуточной таблицы, в которой строка с номером, равным свертке ключа, будет содержать физический адрес нужной записи. [40]
Процесс последовательного распространения деформации называется упругой волной. Передним фронтом волны является поверхность сферы с центром в источнике и непрерывно растущим во времени радиусом, отделяющая в данный момент времени область среды, в которой волна уже вызвала колебания частиц, от той области, где возмущения еще не начались. В неоднородной среде пути распространения упругих волн и их фронт имеют более сложную картину. [41]
В предыдущем параграфе было показано, что распространение продольных звуковых волн в упругой среде связано с периодическими колебаниями давления в каждой точке среды. Эти колебания давления, воздействуя на органы слуха, вызывают ощущение звука, а их частота определяет высоту тона. Области среды, в которых звуковое давление в данный момент времени максимально, называются сгущениями звуковой волны, а области среды, в которых оно минимально - разрежениями. [42]
В предыдущем параграфе было показано, что распространение продольных звуковых волн в упругой среде связано с периодическими колебаниями давления в каждой точке среды. Именно эти колебания давления, воздействуя на органы слуха, вызывают ощущение звука, а их частота определяет высоту тона. Области среды, в которых звуковое давление в данный момент времени максимально, называются сгущениями звуковой волны, а области среды, в которых оно минимально, - разрежениями. [43]
За пределами строгой количественной теории Дерягина остались такие факторы устойчивости, как сольватация поверхности частиц и структурно-механические свойства адсорбционных слоев. По его мнению, электростатическое отталкивание соль-ватированных частиц можно рассматривать с позиций расположения внутренней обкладки двойного ионного слоя на внешней стороне соль-ватного слоя, что равносильно увеличению радиуса действия электростатических сил. Сольватные слои, по определению Дерягина, представляют собой пограничные с дисперсной фазой области среды, обладающие отличными от остальной среды механическими и термодинамическими ( или теми и другими) свойствами. [44]
Под волнами понимают изменения состояния среды ( возмущения), распространяющиеся в этой среде и переносящие энергию. С волнами тесно связаны колебания - движения среды или процессы в ней, повторяющиеся во времени. Распространение волны приводит к колебаниям в среде и наоборот, колебания отдельных точек или областей среды порождают в ней волны. [45]