Область - твердое тело
Cтраница 2
 |
Внешняя характеристика выпрямителя. [16] |
В настоящее время в технике выпрямления электрических колебаний наряду с вакуумными диодами широко используются полупроводниковые германиевые и кремниевые диоды, а также селеновые, купроксные и сульфидные выпрямительные элементы. Для выпрямления в них используются процессы, происходящие на границе двух областей твердого тела с различными типами проводимости. [17]
Теперь же исследуется явление, развивающееся в потоке. Поэтому уравнение баланса составляется для элементарной области жидкости, непосредственно прилегающей к области твердого тела. [18]
Дислокация является тем видом кристаллического дефекта, который изучался наиболее интенсивно, в частности для металлов и полупроводников. Дислокация представляет собой линейный дефект, хорошо известный физикам, работающим в области твердого тела, и играющий важную роль в пластической деформации металлов, а также во многих других явлениях. Дислокации связывают с трансляцией, а именно дислокация является результатом трансляции или линейного смещения одной части кристалла относительно другой. [19]
Частичная компенсация потери симметрии достигается искажением вблизи поверхности типа упаковки атомов, свойственного объему данного твердого тела. Восстановление симметрии, однако, не может быть полным, и поверхность вследствие этого представляет собой особую неравновесную область твердого тела. Это свойство поверхности особенно наглядно проявляется при исследовании атомарно-чистой поверхности, свободной от чужеродных атомов, ионов или молекулярных комплексов. [20]
Среднее приращение химического потенциала всех молекул в объеме 1 см3 невелико при данных размерах пор и пористости. Приращение же химического потенциала молекул, находящихся на поверхности пор, существенно и приводит в некоторых случаях к заметному ( на 150 С) понижению температуры плавления области твердого тела, примыкающей к поре. Это обусловливает появления жидкой фазы в пористом твердом теле при температурах, не достигающих температуры плавления компактного твердого тела. [21]
Наиболее эффективна модуляция с помощью электрического поля. В этом случае, например для системы электрод - электролит, почти все изменения разности потенциалов на электродах приходятся на плотную часть двойного слоя и прилегающую к ней область твердого тела, поэтому сигнал электромодуляции связан главным образом с границей раздела твердое тело - жидкость. [22]
Процесс нагружения изделия происходит значительно медленнее, чем распространение упругого импульса в объекте. При этом внутренние напряжения в изделии распределяются неравномерно, поскольку по конструкции и внутренней структуре объекты нагружения всегда неоднородны. В некоторой области твердого тела локальные напряжения достигают предельного значения и возникает разрыв внутренних связей. В результате происходит снятие ( релаксация) напряжения в этой области. Накопленная здесь энергия быстро выделяется и определенная доля ее излучается в виде упругого импульса - сигнала АЭ. Существует ряд теорий - моделей АЭ, - уточняющих и детализирующих этот процесс. [23]
 |
Петля гистерезиса сегнетоэлектрика. [24] |
Взаимодействие между соседними диполями приводит к их упорядочению в кристалле. Это стремление к упорядочению передается от диполя к диполю, так что целые макроскопические области твердого тела становятся поляризованными в определенном направлении. Однако энергетически выгодным является образование не однодоменной структуры, а многодоменной. Нз рис. 8.14 6 видно, что уже в двухдоменном кристалле энергия деполяризующего поля меньше. [25]
 |
Фазовая диаграмма углерода по Бачди. [26] |
Если диаграмма углерода относится к сверхвысоким давлениям и весьма высоким температурам, то диаграмма, показанная на рис. 115, описывает свойства гелия и в первую очередь изотопа 4Не при сверхнизких температурах. Рассмотрение этой диаграммы следует начинать с кривой /, выражающей зависимость давления насыщенного пара жидкого гелия от температуры. Уже здесь можно отметить особенность гелиевой фазовой диаграммы: область пара не соприкасается с областью твердого тела. Наиболее распространенный изотоп гелия Не имеет критическую температуру Ткр 5 23 К, при которой кривая / заканчивается. [27]
 |
Фазовая диаграмма углерода по Банди. [28] |
Если диаграмма углерода относится к сверхвысоким давлениям и весьма высоким температурам, то диаграмма, показанная на рис. 115, описывает свойства гелия и в первую очередь изотопа 4Не при сверхнизких температурах. Рассмотрение этой диаграммы следует начинать с кривой /, выражающей зависимость давления насыщенного пара жидкого гелия от температуры. Уже здесь можно отметить особенность гелиевой фазовой диаграммы: область пара не соприкасается с областью твердого тела. Наиболее распространенный изотоп гелия Не имеет критическую температуру TKp 5 23 К, при которой кривая / заканчивается. [29]
Соответствующие уравнения были впервые применены к процессу диффузии в 1858 г. Адольфом Фиком, хотя совершенно аналогичные уравнения были выведены десятилетием раньше Фурье при его классическом анализе теплового потока. Выше было отмечено, что атомы перемещаются из области с более высокой концентрацией в ту область твердого тела, где их концентрация меньше, и когда градиент концентрации исчезает, результирующий поток атомов прекращается. [30]
Страницы: 1 2 3