Cтраница 1
Область теплопроводности, которая примыкает к стволу дуги и в которой происходит понижение температуры от высокой температуры ствола дуги к более низкой в этой переходной области. Этот процесс совершается, в основном, за счет теплопроводности, чем объясняется и название этой области. [1]
Еще большие трудности встречаются при решении задач из области неустановившейся теплопроводности, если движение теплового потока происходит не в одном направлении. [2]
Если ек равен единице, то процесс теплоотдачи соответствует области теплопроводности, следовательно КЗКВ Я. [3]
В настоящее время математика располагает рядом новых методов ( например применение операторов Хивисайда или трансформаций Лапласа), которые дают возможность точнее решать некоторые задачи из области теплопроводности. Ниже только намечены наиболее простые пути, которыми математический анализ приходит к этим решениям. [4]
Основы теории многослойных конструкций содержатся в работах В. В. Болотина и Ю. Н. Новичкова [12], С. А. Амбар-цумяна [6], Л. П. Хорошуна [150] и других. Многие ( например, [3-5, 11, 15, 40, 120, 141-155, 191]) исследования в области теплопроводности и термоупругости составных и многослойных тел выполнены методом сопряжения. При этом записываются уравнения для Каждого элемента кусочно-однородного тела, и удовлетворяются условия идеального термомеханического контакта между ними. Однако решение многих практически важных задач ( например, для тел с несквозными включениями) таким методом часто затруднительно, что приводит к необходимости разработки новых методов решения задач теплопроводности и термоупругости кусочно-однородных тел. [5]
Из этого уравнения следует, что напряжение U не зависит от плотности тока б, а значит, не зависит и от того, происходит сужение дуги, или нет. При сужении растет напряженность поля и уменьшается толщина области теплопроводности. Все же в этой области происходит сужение дуги, так как от диаметра ствола дуги мы переходим к диаметру ( меньшему) области объемного заряда. [6]
Сужение дуги в области объемного заряда оказывает влияние и на другие области дуги. Правда, в области ионизации действует напряжение Ut, которое не зависит от плотности тока. Рассмотрим, каково положение в области теплопроводности. [7]
Так как это уравнение очень хорошо известно по остальным разделам физики, то можно использовать общий метод его решения, а в отдельных случаях принять и сами решения для большого количества практически интересных проблем течения из числа тех, что уже были решены с иными целями в других разделах физики, простым переводом их в соответствующие гидродинамические эквиваленты. Поэтому в табл. 10 мы приводим сопоставление между гидродинамикой установившегося течения жидкости в пористой среде и проблемами установившейся теплопроводности, электростатикой и электрическим током в сплошных проводниках. Эти аналогии могут оказать помощь в отчетливом представлении себе проблем течения тем, кто уже знаком с подобными проблемами в области теплопроводности, электростатики или электротока. Существуют еще иные физические проблемы, например, известные случаи теории кручения упругих стержней или течения вязких жидкостей согласно законов классической гидродинамики, которые также подчиняются уравнению Лапласа. Однако более широко распространенные примеры из таблицы будут совершенно достаточны, чтобы показать общность природы этих аналогий. При этом пренебрегаем влиянием силы тяжести. [8]
Петербурга первый курс отводился описанию измерительных приборов, и только со второго курса излагались законы из области теплоты, электричества, магнетизма, оптики, акустики. Теоретическая, или, вернее, математическая, физика в университете сводилась к феноменологической формулировке законов и решепито уравнений в частных производных из области теплопроводности и электростатики. [9]
Петербург первый курс отводился описанию измерительных приборов, и только со второго курса излагались законы из области теплоты, электричества, магнетизма, оптики, акустики. Теоретическая, или, вернее, математическая, физика в университете сводилась к феноменологической формулировке законов н решению уравнений в частных производных из области теплопроводности и электростатики. [10]
Для интегрирования полученной системы уравнений необходимо сделать некоторые упрощения. Изменение температуры определяется теплопроводностью, а напряженность поля возрастает к катоду. При изменении температуры вдоль области теплопроводности от 8000 ( температура ствола дуги) до 4700 дуга имеет свойства, которые авторы ожидали в этой области. [11]
Для интегрирования полученной системы уравнений необходимо сделать некоторые упрощения. Изменение температуры определяется теплопроводностью, а напряженность поля возрастает к катоду. При изменении температуры вдоль области теплопроводности от 8000 ( температура ствола дуги) до 4700 дуга имеет свойства, которые авторы ожидали в этой области. Напряженность поля резко возросла - со 170 в / смд & 31 9 кв / см. Область теплопроводности имеет протяжение 0 0055 см, что соответствует примерно 700 длинам свободного пути атома ртути. [12]