Область - течение - жидкость
Cтраница 2
В теории теплообмена па граничным слоем называют область течения вязкой теплопроводной жидкости, характеризуемой малой толщиной и большим поперечным градиентом скорости или температуры, изменением которых обусловлен процесс переноса количества движения и ли теплоты. [16]
 |
Распределе - - ние скоростей по сечению трубы при ламинарном и турбулентном течениях. [17] |
Величина Re называется первым переходным числом Рейнольдса, а область течения жидкости при Re Rea называется областью гладкого трения. [18]
Подавляющее большинство задач гидромеханики относится к большим, а очень часто и к простирающимся до бесконечности областям течения жидкости. И хотя основные дифференциальные уравнения, как правило, существенно нелинейны, их можно преобразовать так, чтобы нелинейные члены относились только к некоторой локализованной части области течения. Примеры такого преобразования уже были описаны в гл. Методы граничных элементов являются в этом отношении единственными из численных методов, позволяющими учитывать бесконечно удаленные границы без какой-бы то ни было дополнительной дискретизации. [19]
Выделим из области течения жидкости чисто безвихревую часть, рассматривая боковые поверхности изолированных трубок как границы течения, например, как твердые стенки. При таком рассмотрении движения в жидкости уже не будет изолированных вихревых трубок, но зато сама область течения станет многосвязной. Во всех этих случаях замкнутый контур, опоясывающий трубку, оставаясь в области безвихревого течения, не может быть непрерывным преобразованием сведен в точку ( рис. 52); это и доказывает, что область чисто безвихревого движения при наличии изолированных вихревых трубок не односвязна. Для многосвязиых областей в ранее проформулированную ( § 13) теорему Стокса должно быть внесено исправление. Как видно из только что приведенного на примере вихревых трубок рассуждения, циркуляция скорости по замкнутому контуру, опоясывающему кольцевую или трубчатую поверхность, нарушающую односвязность области течения, может быть отлична от нуля. Эта циркуляция, очевидно, зависит лишь от того, сколько раз контур охватывает трубчатую поверхность, и не зависит от формы контура интегрирования. Значения циркуляции при однократном охвате поверхностей, нарушающих связность области, называют циклическими постоянными миого-связной области. В частном случае нарушения связности области поверхностями вихревых трубок циклические постоянные оказываются совпадающими с интеи-сивностями вихревых трубок. [20]
Выделим из области течения жидкости чисто безвихревую часть, рассматривая поверхности тока, ограничивающие вихревые трубки, как твердые стенки. Поясним, что вблизи вихревых линий всегда имеются замкнутые линии тока, расположенные на поверхностях тока, отделяющих вихревые линии от окружающей их жидкости. [21]
Теплопередача при переходном режиме движения ( 2220 Re 104) подчиняется тем же законам, что и при ламинарном и турбулентном режимах движения. Однако теплообмен в этой области течения жидкости исследован еще недостаточно. [22]
Отображения /, удовлетворяющие эквивалентным условиям ( 4) или ( 5), мы будем называть гармоническими. Очевидно, что это - отображение области течения жидкости на область изменения вектора скорости, если жидкость идеальная, течение установившееся и в области течения нет ни вихрей, ни источников. [23]
Гельмгольца остается справедливой даже в том случае, когда поле завихренности кусочно непрерывно, если само поле скоростей остается непрерывным. В-третьих, мы хотим обратить внимание читателя на тот факт, что часто из первой теоремы Гельмгольца делают вывод, что вихревые линии представляют собой либо замкнутые кривые, либо заканчиваются па границе области течения жидкости. [24]
Основной особенностью магнитогидродинамических исследований является тот факт, что по самому существу явлений оказывается совершенно недостаточным пользоваться обычными уравнениями движения жидкости, добавляя лишь к действующим чисто механическим объемным силам пондеромоторную силу Лоренца ( гл. На самом деле изучению подлежит значительно более сложное явление взаимодействия магнитного поля с потоком жидкости в условиях, когда твердые границы потока в зависимости от своей электропроводности сами влияют на магнитное поле в области течения жидкости. [25]
Основной особенностью магнитогидродинамических исследований является тот факт, что по самому существу явлений оказывается совершенно недостаточным пользоваться обычными уравнениями движения жидкости, добавляя лишь к действующим чисто механическим объемным силам пондеро-моторную силу Лоренца ( гл. На самом деле изучению подлежит значительно более сложное явление взаимодействия магнитного поля с потоком жидкости в условиях, когда твердые границы потока в зависимости от своей электропроводности сами влияют на магнитное поле в области течения жидкости. [26]
Значительное отличие кривых распределения давления при линейной и нелинейной фильтрации наблюдается лишь в призабойной зоне ( / Cs. Вне этой зоны решения практически совпадают. Последнее подтверждает и обосновывает принятое в § 1 гл. III допущение о возможности разделения области течения жидкости на зоны нелинейной фильтрации ( в окрестностях скважин) и зоны ( вне окрестностей скважин), где фильтрационный поток с достаточной точностью для практики считается линейным. [27]
Страницы: 1 2