Область - энергия
Cтраница 3
В области энергии нейтронов kTE 10 eV этот процесс играет наиболее важную роль. [31]
В области энергий порядка 80 кэв массовый коэффициент поглощения электромагнитного излучения весьма зависит от атомного номера поглотителя. Поэтому если в материале с малым значением атомного номера содержится небольшое количество элемента с большим атомным номером, то прохождение электромагнитного излучения малой энергии через материал будет зависеть в основном от процентного содержания компонента с большим атомным номером и этот факт может быть использован для определения последней. Методом дифференциального поглощения определяют присутствие серной компоненты в углеводороде или концентрацию урана и плутония в пульпе и в растворе. [32]
В области энергий кванта, равных или больших энергии N - Н - связи, колебательная структура спектра поглощения уширена вследствие диссоциации радикала. Тип электронного перехода при поглощении кванта света в видимой области, вероятно, не изменяется при замещении атомов водорода в NH2 алкильными группами. [33]
В области энергии нейтронов kT E 10 eV этот процесс играет наиболее важную роль. [34]
В области энергий квантов, которые мы будем рассматривать ( от 10 кэв до 3 - 5 Мэв), основную роль играет взаимодействие излучения с атомными электронами, проявляющееся в процессах фотоэлектрического и комптоновского эффектов, и процесс образования электронно-позитронных пар в электрических полях ядер и атомных электронов. [35]
По области энергий нейтронов реакторы делятся на тепловые, промежуточные и быстрые. В последних используются непосредственно нейтроны деления и замедлитель отсутствует. По расположению делящегося вещества и замедлителя реакторы делятся на гомогенные, в которых оба вещества равномерно смешаны друг с другом, и на гетерогенные, в которых оба вещества находятся порознь в виде блоков. [36]
В области энергий квантов, меньших 115 кэв, коэффициент поперечного сечения фотоэффекта обнаруживает так называемые скачки поглощения. Эти скачки появляются тогда, когда hv становится меньше, чем энергия связи некоторой энергетической группы электронов; при этом число электронов, которые фотон hv способен выбивать, внезапно резко уменьшается. [37]
В области энергий падающих у-квантов примерно от 0 5 до 2 Мэв вероятность фотоэффекта становится очень малой. Действительно, фотоэффект может иметь место лишь для связанных электронов. Свободный электрон не может поглотить фотон - при этом не могут быть удовлетворены одновременно законы сохранения энергии и импульса. И хотя вероятность рассеяния фотонов на свободных электронах с ростом энергии фотонов также падает, но в указанном диапазоне энергий основную роль играет уже не фотоэффект, а эффект Комптона. [38]
В области энергий падающих уквантов примерно от 0 5 до 2 Мэв вероятность фотоэффекта становится очень малой. Действительно, фотоэффект может иметь место лишь для связанных электронов. Свободный электрон не может поглотить фотон - при этом не могут быть удовлетворены одновременно законы сохранения энергии и импульса. И хотя вероятность рассеяния фотонов на свободных электронах с ростом энергии фотонов также падает, но в указанном диапазоне энергий основную роль играет уже не фотоэффект, а эффект Комптона. [39]
 |
Зависимость периода Т спонтанного деления от параметра Z2 / A. Белые кружочки - экспериментальные данные. пересекающая рисунок сплошная кривая рассчитана по модели жидкой капли. [40] |
В области энергий падающих нейтронов от нуля до нескольких МэВ с реакцией деления конкурируют упругое рассеяние ( п, п) и радиационный захват ( n, v) - Важные для ядерной энергетики относительные вероятности этих процессов могут меняться при переходе от одного резонансного уровня к другому уровню. Для тепловых нейтронов деление, если оно идет, является преобладающим процессом. [41]
Ширина области энергий, заполненной этими уровнями, экспоненциально увеличивается при уменьшении расстояния между атомами, как и в случае двух атомов. [42]
В резонансной области энергий первое основное допущение кварк-партонной модели не выполнено. Поэтому все три этапа столкновения сливаются в один. Это означает, что партонная структура при этих энергиях еще не проявляется, так что за основные-частицы приходится принимать сами барионы и мезоны. В таком подходе приходится проводить сложные и громоздкие количественные расчеты, базирующиеся на технике диаграмм Фейнмана. Главная трудность состоит в том, что константы связи адронных узлов велики по сравнению с единицей. Это означает, что в этих взаимодействиях нельзя выделить какой-то основной элементарный процесс, подобный виртуальному рождению фотона ( см. рис. 7.9) в квантовой электродинамике. Поэтому в изучаемый процесс заметный вклад вносит большое число различных диаграмм. В электромагнитных взаимодействиях, как и во всех взаимодействиях с малой константой связи, соблюдается простое правило: чем больше узлов имеет диаграмма, тем меньше вероятность описываемого этой диаграммой механизма. В сильных взаимодействиях вероятность того или иного механизма практически не зависит от числа узлов в соответствующей диаграмме. Определяющим фактором здесь становится степень виртуальности промежуточных частиц. [43]
В резонансной области энергий первое основное допущение кварк-партонной модели не выполнено. Поэтому все три этапа столкновения сливаются в один. Это означает, что партонная структура при этих энергиях еще не проявляется, так что за основные частицы приходится принимать сами барионы и мезоны. В таком подходе приходится проводить сложные и громоздкие количественные расчеты, базирующиеся на технике диаграмм Фейнмана. Главная трудность состоит в том, что константы связи адронных узлов велики по сравнению с единицей. Это означает, что в этих взаимодействиях нельзя выделить какой-то основной элементарный процесс, подобный виртуальному рождению фотона ( см. рис. 7.9) в квантовой электродинамике. Поэтому в изучаемый процесс заметный вклад вносит большое число различных диаграмм. В электромагнитных взаимодействиях, как и во всех взаимодействиях с малой константой связи, соблюдается простое правило: чем больше узлов имеет диаграмма, тем меньше вероятность описываемого этой диаграммой механизма. В сильных взаимодействиях вероятность того или иного механизма практически не зависит от числа узлов в соответствующей диаграмме. Определяющим фактором здесь становится степень виртуальности промежуточных частиц. [44]
В областях энергии 0 05 - 10 Мэв для легких атомов и 0 5 - 5 Мэв для тяжелых потеря интенсивности пучка f - лучей связана главным образом с комптоновским рассеянием. При этом новый фотон имеет энергию меньшую, чем первоначальный, на величину, равную энергии излучаемого электрона, так как при таких высоких значениях энергии можно пренебрегать энергией связи электрона с ядром и рассматривать его, как свободную частицу. Угол направлений комптоновских фотона и электрона определяется законами сохранения энергии и моментов. [45]
Страницы: 1 2 3 4