Cтраница 1
Возмущенная область мала, поэтому в ней применимо ньютоновское приближение для гравитационного потенциала. Поскольку мал угол 6, то радиус цилиндра мал по сравнению с длиной ОА и локально поле обладает цилиндрической симметрией. Для применимости теории возмущений нужно, чтобы угол поворота луча Д0 был мал абсолютно, Д6 1, но не обязательно мал по сравнению с углом 6 в однородной Вселенной. [1]
Радиус возмущенной области находится из уравнения материального баланса (6.7), которое для случая ( 3 сопз. [2]
Длина возмущенной области с ростом uW9 это следует из (3.109), монотонно стремится к нулю. [3]
Для возмущенной области задается тот или иной закон распределения давления. Так, например, при притоке жидкости к прямолинейной галерее с параллельными скоростями И. А. Чарный брал закон прямой линии; для плоско-радиального притока им же взят логарифмический закон. [4]
В возмущенной области стержня все вещество в любой момент времени t движется с постоянной скоростью г, а сам стержень в указанной области всюду деформирован одинаково. [5]
Проведем в возмущенной области произвольное сечение Л, состоящее из одних и тех же частиц вещества. За время dt частицы переместятся в А, пройдя малое расстояние v dt, которым мы пренебрегаем. Вещество, расположенное правее D, в момент t dt будет обладать в точности таким же движением, каким обладало в момент / вещество, расположенное правее А. Поэтому ясно, что искомое приращение количества движения будет равно количеству движения, локализованному между сечениями А и Огт. Оно равно импульсу сил давления PS dt, действующих в течение времени dt в сечении А. [6]
Если в возмущенной области идут только бинарные реакции и только в прямом направлении, то естественное упрощение общего закона бинарного подобия гл. [7]
Пусть теперь вся возмущенная область занята зоной I, так что граница, разделяющая возмущенную и невозмущенную зоны, является поверхностью разрушения. В этом случае, согласно формуле (8.26), смещение терпит разрыв на поверхности разрушения, что не допускается вследствие непрерывности смещения. [8]
Радиус внешней границы возмущенной области называется приведенным радиусом влияния скважины. [9]
Если частицы в возмущенной области уже до прихода фронта горячих газов вовлекаются в движение, то распространение фронта горения может прекратиться, так как частицы не будут подпитывать зону горения, тормозя лишь движение газа. [10]
Если частицы в возмущенной области уже до прихода фронта горячих газов вовлекаются в движение, то распространение фронта горения может прекратиться, так как частицы не будут подпитывать зону горения, тормозя лишь движение газа. [11]
По мере расширения возмущенной области и падения давления на ударной волне влияние внешнего давления становится все более существенным. [12]
Как изменяется радиус возмущенной области с течением времени. [13]
Считается, что внутри возмущенной области давление возрастает от величины рс до р0 по логарифмическому закону, удовлетворяя формуле Дюпюи для установившейся фильтрации. [14]
В этих моделях в возмущенной области течения выделяется две смежных области - зона перехода через скачок, где плотность сравнима с плотностью набегающего потока, и ударный слой большой плотности. Замена размытой ударной волны ( зоны перехода через скачок) бесконечно тонкой и использование на ней в качестве граничных условий обобщенных условий Ренкина - Гюгонио позволяют отделить задачу о течении в ударном слое от задачи о структуре ударной волны. Обобщенные условия Ренкина-Гюгонио следуют из законов сохранения, примененных к зоне перехода через скачок и, в отличие от классических условий Ренкина-Гюгонио, учитывают эффекты переноса в зоне скачка уплотнения. [15]