Импульсное облучение

Cтраница 3

Сходная методика определения G ( Fe3f) в условиях импульсного облучения была разработана Дж. [31]

Дорфман [190] применили метод регистрации спектров поглощения непосредственно во время импульсного облучения при исследовании радиолиза ряда систем. [32]

Довольно странно, но наиболее радиационностойкие материалы оказываются более чувствительными к импульсному облучению. Это может быть связано с интенсивными электромагнитными полями, возбуждаемыми источниками излучения. При нарастании и спаде этого поля в спирально намотанных элементах возникает индуцированная разность потенциалов. Хотя большинство проволочных сопротивлений наматывается безындукционным способом, полностью исключить индуктивность невозможно. [33]

Зависимость величины поляризации 1 от суммарной энергии сверхтонкого взаимодействия. [34]

Во всех этих случаях радикалы генерировались радиационно-химически - при стационарном или импульсном облучении. С помощью импульсной техники была исследована кинетика ХПЭ и однозначно показано, что неравновесная населенность создается при S-Го - переходах в диффузионных радикальных парах. Во-первых, после импульса, генерирующего радикалы, ХПЭ сохраняется длительное время ( порядка 100 мкс), сравнимое с временем жизни радикалов; во-вторых, спад сигнала ХПЭ происходит по такому же кинетическому закону и с такой же скоростью, как и уменьшение концентрации радикалов; в-третьих, кинетика спада ХПЭ не зависит от уровня мощности СВЧ. [35]

Эти петли в большинстве случаев сокращаются в процессе облучения, однако при импульсном облучении периодически существует временной интервал одновременного развития вакансионных петель и пористости, что накладывает отпечаток на развитие последней. При непрерывном нейтронном или ионном облучении на некотором этапе устанавливается характерное для данных условий облучения соотношение скоростей следующих процессов: зарождение вакансионных петель при разрушении вновь образующихся под воздействием облучения каскадов смещения; сокращение вакансионных петель, созданных ранее, из-за преференса дислокаций по отношению к межузельным атомам; зарождение и рост промежуточных дислокационных петель; зарождение и рост пор. [36]

Импульсные последопательности в экспериментах по импульсной развязке. [37]

Использование одной из них, которую называют импульсной развязкой ( гетероядерный двойной резонанс с импульсным облучением), позволяет сохранить спин-спиновое взаимодействие и устранить искажения интенсивностей. Она основана на том, что эксперименты по двойному резонансу и ядерный эффект Оверхаузера осуществляются с разными характеристическими временами. А эффект двойного резонанса возникает и исчезает почти сразу после включения или выключения поля Вч. [38]

Эти функции непосредственно или путем суперпозиции хорошо аппроксимируют реально встречающиеся характеристики лучистого нагрева при импульсном облучении. & соответствующая нагреву световым излучением ядерных взрывов / см. выражения ( I. [39]

Эта формула, которая определяет соотношение между нейтральными и заряженными частицами в плазме, в рассматриваемом случае импульсного облучения неприменима, она справедлива лишь в стационарном случае, когда имеет место термодинамическое равновесие. [40]

Из вышеприведенного механизма следует, что даже в случае достаточно концентрированных растворов этилового спирта следует ожидать в условиях импульсного облучения наличия зависимости выхода водорода, бутандиола и ацетальдегида как от мощности дозы, так и от концентрации этилового спирта. Однако отношение выходов бутандиола и ацетальдегида должно быть постоянным. [41]

Первая часть книги содержит обзор излучателей, способных к импульсному лучистому нагреву тел, основные оптико-геометрические, энергетические и временные характеристики импульсного облучения и лучистого нагрева, а также характеристики распространения и поглощения излучения. На основе перечисленных характеристик рассмотрены пространственно-временные распределения источника тепла и их аппроксимация элементарными безразмерными функциями. [42]

Дозовые характеристики стандарта ( / и исследуемого вещества ( 2. [43]

Концентрация триплетных молекул равна: [ 3А ] ДЩе / - - е0) /, где ДО - изменение оптической плотности раствора при импульсном облучении, ет, ео - коэффициенты экстинкции поглощения триплетных и синглетных молекул соответственно. [44]

Во многих случаях трудно подобрать условия, когда выходы продуктов радиолиза в данной системе зависели бы от мощности дозы как при непрерывном, так и при импульсном облучении. Однако, используя импульсы такой длительности, когда реакции в объеме раствора частично протекают в период действия импульса и сравнительно быстро заканчиваются после подачи его в облучаемую систему, можно провести приблизительную оценку величин констант скорости некоторых реакций. Очевидно, степень приближения при этом определяется продолжительностью импульса, величинами констант скорости радиационных реакций и концентрацией растворенного вещества. [45]

Страницы: 1 2 3 4