Недиагональный беспорядок

Cтраница 1

Влияние недиагонального беспорядка, т.е. случайных флуктуации величины Ffr на локализацию качественно отличается от влияния диагонального беспорядка. Диагональный беспорядок означает, что энергетический уровень квазичастицы при попадании в ловушку уширяется, так как последняя передает квазичастице энергию поляризации. Для того чтобы квазичастица могла переместиться на ближайшую незанятую ловушку, решетка вокруг нее должна предварительно так перестроиться, чтобы перенос квазичастицы мог совершиться без изменения энергии. Если энергия поляризации велика, то перенос становится невозможным, и как следствие происходит локализация. В случае только недиагонального беспорядка, если пренебречь изменениями энергии в узле из-за статических или динамических флуктуации локальных межмолекулярных взаимодействий, меняется только скорость переноса. Короче говоря, при наличии диагонального беспорядка локализованные состояния могут существовать, если же имеется только недиагональный беспорядок, то локализация невозможна. [1]

Здесь ( ij) отвечает парам ближайших соседей г и j, а оператор с создает электрон на г-м узле решетки. Энергии EI на различных узлах ( в случае диагонального беспорядка) или матричные элементы перескока tij ( в случае недиагонального беспорядка), или и те и другие вместе, могут рассматриваться как случайные величины. В случае диагонального беспорядка, если положить tij V и считать, что ширина функции распределения величин EI равна 2VK, то безразмерное отношение W / V можно использовать в качестве меры степени беспорядка. Задача о нахождении собственных состояний гамильтониана (2.7) сводится к задаче о диагонализации некоторой случайной матрицы. Очевидно, что решив такую математическую задачу, мы, одновременно с описанной выше проблемой электрона в неупорядоченном металле, могли бы решить также и некоторые другие физические проблемы, например задачу о фононах в неупорядоченном кристалле. [2]

Зависимость излучения сверхловушек IS / ITOT OT концентрации примеси CjoHg при различных температурах. Обозначения. /, - интенсивность фосфоресценции сверхловушек. / rf - интенсивность фосфоресценции молекул С10Н8. ITOT Is / dl s - концентрация сверхловушек. Серия A. S - ловушки, s 10 - 4, Т 1 7 К ( темные квадратики, 7 4 2 К ( темные кружки. серия В. BMN, s 10 - 3, Т 1 7 К ( светлые кружки, Т 4 2 К ( треугольники. серия С. BMN, j Ю 4, Т 1 7 К ( крестики, Т 4 2 К ( светлые квадратики. Заметим, что с увеличением температуры величина критической концентрации сдвигается в сторону меньших значений, и переход приобретает более резкий характер. Аналогичное поведение наблюдается и при увеличении концентрации сверхловушек. [3]

Теория локализации Андерсона развита при Т О, т.е. взаимодействие с фононами не учитывается. Однако этот вывод находится в резком противоречии с результатами, приведенными на рис. 1.6.18, из которых следует, что с увеличением температуры от 1 7 до 4 2 К критическая концентрация Сс смещается к меньшим значениям. Объяснить в какой-то степени это температурное изменение значения Сс можно, учитывая недиагональный беспорядок, который может вносить зависимость от температуры из-за влияния ее на энергию обменного взаимодействия между ближайшими соседями. [4]

Недиагональные матричные элементы гамильтониана отвечают взаимодействию между молекулами в различных узлах решетки. Если энергия взаимодействия между соседними узлами изменяется в кристалле от узла к узлу и изменение локального окружения не зависит от времени, то такие флуктуации называются статическим недиагональным беспорядком. Включение взаимодействия с фононами приводит к динамическому недиагональному беспорядку. Недиагональный беспорядок, независимо от того, является ли он статическим или динамическим, вносит вклад как в однородное, так и в неоднородное уширение линии. [5]

Страницы: 1