Cтраница 2
Здесь использованы обычные обозначения: т - оптическая глубина в центре линии, г - косинус угла между направлениями распространения излучения ш и увеличения глубины, х - безразмерное расстояние от центра линии, а ( х) - профиль поглощения, & - доля поглощения в континууме от поглощения в центре линия, 1 ( г, , ) - интенсивность излучения. [16]
Мы используем следующие обычные обозначения: греческие индексы относятся к 4-мерному пространству, а латинские - к 3-мерному. [17]
Мы сохранили обычные обозначения дифференциального исчисления, так как они соответствуют системе бесконечно малых величин, принятой в настоящем трактате. Если дух этой системы хорошо усвоен и если в точности ее результатов убедились с помощью геометрического метода первых и последних отношений, или с помощью аналитического метода производных функций, то бесконечно малые величины можно применять в качестве надежного и удобного средства для сокращения и упрощения доказательств. Таким именно образом доказательства древних сокращаются с помощью метода неделимых. [18]
Вернемся к обычному обозначению ех вместо Е ( х) и подытожим то, что было доказано до сих пор. [19]
Перейдем к обычным обозначениям волновых функций, в которых можно непосредственно задать величину момента относительно определенной осн. [20]
![]() |
Осцилографический полярограф ГЕОХИ АН СССР ( общий вид. [21] |
Остальные символы имеют обычное обозначение. [22]
При л 2 обычные обозначения для этих моментов неудобны из-за большого числа необходимых индексов. [23]
Для частиц приняты обычные обозначения: а-альфа-частица, d - дейтрон, р-протон, Y-гамма-квант. Запись реакции получения Re188: U ( a, 19 54a) указывает на то, что при бомбардировке урана a - частицами высокой энергии наряду с Re188 получаются какие-то частицы, идентификация которых не проведена. [24]
После перехода к обычным обозначениям для функции и аргумента получим: у arccosx: Таким образом, arccos х, где дг. [25]
В согласии с обычными обозначениями теории упругости мы считаем растяжение положительным, а сжатие отрицательным. [26]
С другой стороны, обычное обозначение f ( t) - V ( t) не годится для двойных пределов. При подходящем выборе функций Y и ф это определение включает приближение любого порядка. [27]
У репульсивных состояний нет обычных обозначений и для них нет возможности говорить о порядке следования уровней равновесия ( но возможно представлять себе уровни продуктов их распада): они отвечают неравновесным состояниям. [28]
Сохраняя при этом для нее обычное обозначение. [29]
Здесь за энтропией оставлено ее обычное обозначение 5; индекс 0 вверху означает, что она выражена в безразмерных единицах. [30]