Бета-спектр
Cтраница 2
При бета-распаде спектр энергий испущенных электронов или позитронов является непрерывным, простираясь от Е 0 до Е - Е, где величина Е0 называется верхней границей бета-спектра. Бета-распад обычно сопровождается испусканием гамма-лучей, которые имеют дискретный спектр энергий. [16]
Несмотря на то, что бета-спектрометр с полукруговой фокусировкой предложен около 50 лет тому назад [224, 337, 338], он до сих пор играет существенную роль в исследовании бета-спектров. В этом спектрометре используются фокусирующие свойства поперечного однородного магнитного поля. [17]
Радиометрия может быть использована и для идентификации радионуклида по его ядерно-физическим константам: по периоду полураспада Т / 2 ( определение временной зависимости активности радионуклида), по верхней границе бета-спектра для бета-эмиттеров, а при использовании специальных спектрометрических детекторов и по энергии альфа-частиц или гамма-квантов. [18]
 |
Графин Кюри для jS - рнснадн НаЕ. [19] |
Отличие переходи от разрешенного приводит к нарушению линейности. Бета-спектры запрещенных переходов могут значительно отличаться от разрешенных спектров из-за наличия зависящих от анергии членов в матричном элементе. [20]
Аналогично следует ожидать, что все бета-частицы, исходящие из 32Р, будут иметь энергию около 1 7 Мэв. Однако из бета-спектра можно видеть, что они имеют любую энергию от нуля и до 1 7 Мэв, причем средняя энергия бета-частиц составляет примерно треть от максимальной энергии. [21]
 |
Кривая распределения б та-частиц по энергиям для изотопа Э2Р. [22] |
Аналогично следует ожидать, что все бета-частицы, исходящие из 32Р, будут иметь энергию около 1 7 Мэв. Однако из бета-спектра можно видеть, что они имеют любую энергию от нуля и до 1 7 Мэв, причем средняя энергия бета-частиц составляет примерно треть максимальной энергии. [23]
Аналогично следует ожидать, что все бета-частицы, исходящие из 32Р, будут иметь энергию около 1 7 Мэв. Однако из бета-спектра можно видеть, что они имеют любую энергию от нуля и до 1 7 Мэв, причем средняя энергия бета-частиц составляет примерно треть от максимальной энергии. [24]
Для большого числа распадов одинаковых ядер в результате статистического усреднения получается распределение N ( Ее) вылетающих электронов ( или позитронов) по энергиям. Это распределение называют бета-спектром. [25]
Энергетический спектр бета-частиц сплошной. Бета-частицы имеют всевозможные энергии, начиная от пуля и до некоторого максимального значения, называемого максимальной энергией бета-спектра. [26]
Определение поправки Si для измеряемого препарата в уравнении (4.6.2) представляет собой трудную задачу. Обычно стараются приблизить ее к 1, для чего ограничивают количество введенного носителя, используют для радиометрии дочерние радионуклиды ( иттрий-90, протактиний-234 и др.) с более жестким бета-спектром, увеличивают площадь мишени. Если этого недостаточно, то приходится определять поправку, приготовив стандартный препарат с близкой толщиной слоя. [27]
 |
Схема распада изотопа 49Sc. [28] |
Для бета-излучения известны случаи, когда бета-распад приводит конечное ядро непосредственно в его основное состояние. Для этого распада интересно определить энергию распада, классификацию распада ( как разрешенного или запрещенного) и распределение ядерного спина между начальным и конечным уровнями. Энергия распада - это та же самая энергия, что и граничная энергия бета-частицы, и она может быть определена из графика Ферми для бета-спектра. Однако еще нужно определить, соответствует ли такое распределение ядерных спинов классификации распада. Это значит, что переход должен быть разрешенным. Далее, если теория верна, то значение lg fТу, должно находиться в допустимом интервале. Эта величина попадает в допустимые пределы, и, значит, теория и эксперимент в данном частном случае соответствуют друг другу. [29]
Хорошим примером отделения продуктов облучения от материала мишени, основанного на изменении степени окисления, является отделение активного теллура. Этот метод был использован и для нескольких других элементов; он может быть, по-видимому, применен в любом случае, когда атом элемента в менее устойчивом окисленном состоянии не обменивается слишком быстро с атомом того же элемента в более устойчивом окисленном состоянии. Очень важным применением этих реакций обогащения является получение радиоактивных источников. Как известно вид бета-спектра зависит от толщины источника. Это объясняется энергетическими потерями бета-лучей во время их прохождения сквозь массу образца. Действительно, бета-лучи с низкой энергией могут быть полностью поглощены в толстом источнике. По этой причине используют источники с ничтожно малой толщиной. Они постоянны в отношении поглощения бета-лучей. Однако, когда требуется знать энергию бета-лучей, то необходимо иметь образцы с большой удельной активностью. Именно для их получения и важны реакции типа Сциларда - Чалмерса. [30]
Страницы: 1 2 3