Cтраница 1
Классический образ достаточно прост: электроны движутся в фиксированном или в очень медленно, адиабатически меняющемся поле ядер, тогда как их движение в свою очередь настолько быстро, что ядра испытывают лишь воздействие поля, усредненного по всем конфигурациям электронов. R) как функция относительных переменных ядер графически может быть представлена как некоторая поверхность Et Ej ( R), в силу чего она обычно и называется поверхностью потенциальной энергии, или, что проще, потенциальной поверхностью. Для двухатомных молекул она называется потенциальной кривой. Такое же название используется и для одномерных сечений потенциальных поверхностей. [1]
Однако описать классическими образами поведение спина не удается. [2]
В соответствии с классическим образом электронного облака плотность потока массы в нем пропорциональна плотности облака, но коэффициент пропорциональности в формуле (12.4) - величина, зависящая от переменных гиб. [3]
Однако не вся поляризация растворителя ведет себя классическим образом. Естественно, что только классическая часть дебаевской поляризации определяет энергию активации. Именно эти координаты и следует откладывать в качестве аргумента при построении потенциальных диаграмм систем ионы - - растворитель. [4]
Кюри [18] и которая может быть описана классическим образом с помощью функции Ланжевена. [5]
Поэтому, хотя эти теории сохраняют в каком-то смысле классический образ экономического человека как максимизатора, они явно требуют значительной информации о характеристиках субъекта, а не просто об окружающей его среде. [6]
Сразу же подчеркнем, что Sv рассматривается просто как некий классический образ заданного квантового взаимодействия, а не как характеристика той классической системы, каноническое квантование которой приводит к рассматриваемой квантовой теории. Функционал SB определяет оператор V однозначно, тогда как каноническое квантование в общем случае неоднозначно. [7]
Квантовомеханическая система с хорошо определенным импульсом имеет в качестве своего классического образа волну. [8]
Он является квантовым объектом, который нельзя себе представить с помощью классических образов. Однако человек не обладает другими образами и понятиями, кроме классических. Поэтому мы вынуждены отказаться от попытки представить себе фотон с помощью классических образов, но можем описать фотон с помощью классических понятий, не претендуя на наглядное представление. [9]
Чтобы показать, что Квантовомеханическая система с хорошо определенным импульсом имеет своим классическим образом волну, вычислим пространственное распределение состояния с хорошо определенным импульсом. W ( p) dp p) ( p и W ( x) dx x) ( x соответственно, хотя мы не должны забывать, что такие состояния не являются физическими. [10]
Электронная часть термодинамических величин, разумеется, ни при каких условиях не может рассматриваться классическим образом. Отметим в этой связи то обстоятельство ( по существу молчаливо подразумевавшееся нами уже ранее), что в классической статистике атомы должны рассматриваться как частицы, не обладающие внутренним строением. [11]
Электронная часть термодинамических величин, разумеется, ни при каких условиях не может рассматриваться классическим образом. Отметим в этой связи то обстоятельство ( по существу молчаливо подразумевавшееся нами уже ранее), что в классической статистике атомы должны рассматриваться как частицы, не обладающие внутренним строением. Невозможность применения к внутриатомным явлениям статистики, основанной на классической механике, лишний раз видна из нелепости, к которой привела бы подстановка в классические формулы распределения энергии взаимодействия электронов с ядром атома. Последняя имеет вид - а / г, где г - расстояние электрона до ядра, а-постоянная. При подстановке мы получили бы в распределении множитель ехр ( а / гТ), обращающийся при г 0 в бесконечность; это означало бы, что в тепловом равновесии все электроны должны были бы упасть на ядро. [12]
Натуральные числа и функции, заданные законом, в нашей модели А будут интерпретироваться классическим образом как числа и теоретико-множественные функции соответственно. Беззаконные же функции изображаются в модели натуральными числами, причем в момент a G MI имеется информация лишь о конечном числе беззаконных функций, а именно о функциях множества Dom a. Каждый путь, выходящий из а, определяет возможный способ доопределения информации а до полного описания всех значений всех беззаконных функций. [13]
Соотношение неопределенностей является концентрированной количественной формулировкой особенностей квантового объекта, представленной в наиболее близкой к классическим образам форме. Впервые соотношение неопределенностей было сформулировано Гейзенбергом для координат и импульсов и получило название соотношения неопределенностей Гей-зенберга. [14]
Теперь мы видим, что в случае ловушки макроскопических размеров энергия электрона также ведет себя классическим образом: она может принимать произвольные, непрерывные значения. Совершенно иную картину мы имеем в случае, когда электрон заперт в ловушке атомных размеров. Здесь не только теряет смысл понятие о траектории электрона, важнейшая его характеристика - энергия - оказывается квантованной. Этот вывод является фундаментальным в квантовой механике и не зависит от конкретной формы потенциальной ямы ( ловушки), в которой находится электрон или другая микрочастица. [15]